Положительно заряженная капля
Cтраница 1
Положительно заряженная капля будет непрерывно уменьшаться до молекулярных размеров, а отрицательно заряженная - дробиться до капель определенного минимального размера. [1]
 |
Схема грозового облака. [2] |
Движущаяся к земле крупная положительно заряженная капля благодаря своему большому заряду собирает на себя отри цательные ионы воздуха, заряжая таким образом окружающий воздух положительно. Оседание отрицательных ионов на нейтральной капле может зарядить ее отрицательно. [3]
Рассмотрим качественно те явления, которые должны наблюдаться в этом случае на примере положительно заряженной капли, например капли ртути в растворе соли ртути. При прохождении тока через каплю ( см. рис. 75) в правой части ее поверхности образуются ионы ртути и концентрация их в растворе повышается; напротив, в левой части поверхности капли. Однако изменения концентрации, которые при этом возникают, различны по своей абсолютной величине. Благодаря электрокапиллярным движениям к правой части капли поступает струя свежего раствора с исходной концентрацией, между тем как левая часть капли соприкасается с раствором, обогащенным при прохождении мимо ее правой части; в результате осаждения ионов на ртути избыточная их концентрация исчезает из раствора, так что в струе, отходящей от капли в сторону отрицательных значений у, в среднем концентрация ионов равна концентрации исходного раствора. Так как во время движения струи избыточные ионы ртути успеют несколько продиффундировать от поверхности капли в глубь раствора, то в левой части капли непосредственно к капле будет примыкать слой, несколько обедненный по сравнению с исходным, а на большом расстоянии в растворе сохранится на некоторое время повышенная концентрация раствора. При достаточном удалении от капли все эти изменения концентрации должны исчезнуть и концентрации во всех точках раствора вернутся к своему первоначальному значению. [4]
Как и в случае уравнений ( 64 - 12) и ( 64 - 13), положительно заряженная капля движется в направлении электрического поля, причем Voo - скорость жидкости относительно частицы. [5]
Как и в случае уравнений ( 64 - 12) и ( 64 - 13), положительно заряженная капля движется в направлении электрического поля, причем УОО - скорость жидкости относительно частицы. [6]
В возбужденном ядре нуклоны колеблются, подобно молекулам в нагретой капле. Многочисленные столкновения могут привести к тому, что какой-нибудь из них получит энергию, достаточную для преодоления ядерных сил, и вылетит из ядра, подобно молекуле жидкости при испарении. Когда заряженная частица, например протон или а-частица, находится на расстоянии, превышающем радиус действия ядерных сил, ядро действует на нее просто как положительно заряженная капля; на нейтрон же при этом ядро не действует. [7]
Несмотря на многочисленные наблюдения за электрическими зарядами осадков, почти не было наблюдений, когда было бы достоверно известно, что капли выпадают из теплых облаков. Поэтому большой интерес представляют наблюдения за зарядами капель дождя Такахаши и Исоно [543] на о. Измерения зарядов отдельных капель на склоне горы Мауна-Кеа при ливнях в теплых облаках показали, что могут встречаться как случаи со смесью положительно и отрицательно заряженных капель ( с некоторым преимуществом первых), так и случаи только с положительно заряженными каплями. [8]
Создание количественной теории полярографических максимумов 1-го рода встречает значительные математические трудности, которые вызваны главным образом сложными геометрическими условиями. Строгая теория тангенциальных движений была разработана для свободной капли в электрическом поле. Если ртутная капля в электролите оказывается во внешнем электрическом поле, то она приходит в движение. Механизм этого движения отличается от механизма электрофореза, а скорость его может превышать скорость электрокинетического движения при равных условиях на пять порядков. Из-за наличия двойного электрического слоя ток, проходящий через раствор, обтекает каплю и распределение электрических силовых линий вне двойного слоя оказывается таким же, как и вблизи изолятора. Однако внутри капли благодаря металлической проводимости потенциал остается постоянным. Чтобы это условие выполнялось, скачок потенциала в правой части капли должен быть выше, чем в левой. Эти движения вызывают реактивное отталкивание капли от окружающей среды и движение положительно заряженной капли по направлению поля, а отрицательно заряженной - в обратном направлении. [10]
Создание количественной теории полярографических максимумов 1-го рода встречает значительные математические трудности, которые вызваны главным образом сложными геометрическими условиями. Строгая теория тангенциальных движений была разработана для свободной капли в электрическом поле. Если ртутная капля в электролите оказывается во внешнем электрическом поле, то она приходит в движение. Механизм этого движения отличается от механизма электрофореза, а скорость его может превышать скорость электрокинетического движения при равных условиях на пять порядков. Из-за наличия двойного электрического слоя ток, проходящий через раствор, обтекает каплю и распределение электрических силовых линий вне двойного слоя оказывается таким же, как и вблизи изолятора. Однако внутри капли благодаря металлической проводимости потенциал остается постоянным. Чтобы это условие выполнялось, скачок потенциала в правой части капли должен быть выше, чем в левой. Эти движения вызывают реактивное отталкивание капли от окружающей среды и движение положительно заряженной капли по направлению поля, а отрицательно заряженной - в обратном направлении. [12]
Страницы: 1