Движущаяся капля

Cтраница 3

Измерительная схема прибора для измерения диаметра капель электрическим методом. [31]

Постоянное напряжение от источника подается во входную часть измерительной схемы. При замыкании электродов движущейся каплей в первичной обмотке трансформатора возникает ток. Импульс со вторичной обмотки поступает на вход импульсного усилителя. Усилитель имеет подъем частотной характеристики в диапазоне от 0 1 до 20 МГц. Выходное напряжение усилителя приобретает вид импульсов длительностью 1 5 икс. Резистор R в этой схеме служит для регулировки полосы пропускания контура, образованного первичной обмоткой трансформатора и паразитной емкостью. Частотная характеристика трансформатора практически равномерна в диапазоне от 0 1 до 30 МГц. Схема обеспечивает эффективное подавление помех, спектр которых является более низкочастотным. В то же время из-за подъема частотной характеристики на высоких частотах, в области которых находится спектр полезного сигнала, амплитуда полезных импульсов увеличивается. При этом уменьшается число потерянных импульсов от капель малого размера, связанное с влиянием паразитной емкости. Скорость счета импульсов определяется с помощью счетчика. [32]

Изменение формы капли при ее движении можно не рассматривать, так как оно представляет собой эффект высшего порядка малости. Но для того чтобы движущаяся капля фактически была шарообразной, силы поверхностного натяжения на ее границе должны превышать силы, происходящие от неравномерности давления и стремящиеся нарушить шаровую форму. [33]

Изменение формы капли при ее движении можно не рассматривать, так как оно представляет собой эффект высшего порядка малости. Но для того чтобы движущаяся капля фактически была шарообразной, силы поверхностного натяжения на ее границе должны превышать силы, происходящие от неравномерности давления и - стремящиеся, нарушить шаровую форму. [34]

Изменение формы капли при ее движении можно не рассматривать, так как оно представляет собой эффект высшего порядка малости. Но для того чтобы движущаяся капля фактически была шарообразной, силы поверхностного натяжения на ее границе должны щдазышать силы, происходящие от неравномерности давления и стремящиеся нарушить шаровую форму. [35]

Изменение формы капли при ее движении можно не рассматривать, так как оно представляет собой эффект высшего порядка малости. Но для того чтобы движущаяся капля фактически была шарообразной, силы поверхностного натяжения на ее границе должны превышать силы, происходящие от неравномерности давления и - стремящиеся нарушить шаровую форму. [36]

Отсутствие взаимного скольжения фаз выражается в виде равенств: wxxwx, wzmwz. В частности, для движущейся капли выполнение этих равенств приводит к возникновению в капле циркуляционных токов. [37]

Эта формула отличается от выражения Стокса лишь добавочным множителем, определяющим отношение вязкостей основной и диспергированной сред. Однако она применима только для случая, когда Re движущейся капли меньше или равен единице, причем среда бесконечна, а влияние стенок сосуда на движение капли отсутствует. Кроме того, данная формула отражает процесс всплывания капель в неподвижной среде. [39]

Представление о круговых линиях тока не обосновано гидродинамически и не подтверждено экспериментально. Особое недоумение вызывает рис. 8.12. где изображены вихри, срывающиеся с движущейся капли. Такая картина может иметь место только при обтекании твердой сферы или капель, в которых циркуляция заторможена ПАВ. [40]

Движению капель и пузырей, в отличие от движения твердых сфер, присущ ряд характерных особенностей. На жидкой границе раздела фаз касательная составляющая скорости отлична от нуля, вследствие чего внутри движущейся капли возникает циркуляция жидкости, способствующая лучшему обтеканию капли по сравне нию с обтеканием твердой сферы. Это означает, что для капли отрыв потока наблюдается при более высоких значениях Re, чем для твердой сферы, и скорость капли выше скорости твердой сферы того же диаметра. Вместе с тем, ввиду подвижности границы раздела фаз, капли могут деформироваться и колебаться. [41]

Угол встречи капли с поверхностью лопатки.| Траектории движения капель различного размера в проточной части и вызываемый ими износ спинок входных кромок. [42]

Таким образом, самые крупные капли, имея малые абсолютные скорости выхода, имеют максимальные скорости соударения с рабочими лопатками. По существу рабочая лопатка, движущаяся с большой окружной скоростью, как бы ударяет по медленно движущимся каплям. Если проанализировать окружные скорости периферийных сечений рабочих лопаток последних ступеней различных турбин, то можно получить, что она достигает 600 м / с. Далее, разворот вектора WK с уменьшением коэффициента скольжения хорошо объясняет, почему эрозия возникает на входных кромках рабочих лопаток со стороны выпуклой поверхности: именно в эту зону попадают капли, имеющие максимальный диаметр и движущиеся с относительной максимальной скоростью. [43]

Применяя высокочастотные колебания ( источниками которых являются паровые сирены и др.) для интенсификации процесса горения распыленного топлива, предполагали получить эффект ускорения горения за счет улучшения подвода кислорода из внешней среды и ускорения отвода продуктов сгорания из зоны горения путем создания колебательного движения среды вокруг горящего источника. В принципе это предположение является правильным, так как вполне соответствует тем экспериментальным данным, которые получены при исследовании горения движущейся капли. Однако для факела в целом оно не является таким убедительным. Дело в том, что звуковая волна претерпевает значительные изменения при прохождении среды с различной плотностью, каковой является горящий факел. Зона горения вокруг индивидуальной капли является весьма эффективным экраном для звуковых волн. Множество таких капель, расположенных вокруг источника звуковых волн, создает экранирующую зону, которая препятствует прохождению колебаний в толщу факела. Опытная проверка этого положения, проведенная авторами в высокофорсированной камере, полностью подтвердила это предположение. [44]

Следует отметить, что после окончания тепловой релаксации в среднем капля служит лишь источником массы для парогазовой смеси. Однако радиационный поток на каплю не обладает центральной симметрией, не является симметричным и конвективный тепловой поток от газообразной среды на движущуюся каплю. Это приводит к тому, что локальные значения теплового потока на поверхности капли, направленного в жидкую фазу, не равны нулю и способствуют выравниванию температурного поля капли. [45]

Страницы: 1 2 3 4