Капур

Cтраница 2

Анилиновый черный представляет собой, по-видимому, краситель со структурой феназониевой соли [ 100] и является одним из самых прочных и красивых - черных красителей для хлопка. Он почти всегда получается прямо на волокне при окислении горячего водного раствора сульфата анилина бихроматом натрия в присутствии солей меди или железа. При более низких температурах получаются, промежуточные продукты ( эмеральдин, нигранилин, перниграни-лин), которые имеют зеленовато-черный оттенок и не так прочны, как анилиновый черный. Лал и Капур [101] приписывают черный оттенок нигранилина присутствию неидентифицированного красного красителя. [16]

Первичное фототропное изменение может сопровождаться или за ним могут следовать необратимые химические изменения; так Сингх и Бхадури 39э наблюдали, что бесцветный раствор а-нафтиламинкамфоры в хлороформе становится зеленым при экспозиции на солнечном свету; одновременно происходит фотохимическое окисление в а-нафтилиминокамфору. Было высказано предположение, что фототропное изменение сопровождается реакцией с хлороформом, приводящей к образованию трифенилметанового красителя. Это объяснение основано на аналогии с изменением цвета фототропных трифенилметановых красителей. Фототропное изменение фенилиминокамфоры рассматривается не как следствие полимеризации и деполимеризации, так как при этом не наблюдается изменения в магнитной восприимчивости. Батнагар, Капур и Хашми изучали магнитные свойства фототропных соединений и пришли к заключению, что циннамилиденмалоновая кислота претерпевает полимеризацию, а о-нитробензальдегид изомеризацию. Аце-таннлид n - дисульфоксида фототропен только в присутствии около 0 1 % соответствующего дисульфида; это наблюдение указывает на возможность восстановления в качестве процесса, предшествующего фототропным изменениям. [17]

Проблемы теории ядерных реакций тесно связаны с вопросом о ядерных силах и структуре ядра. Если бы математические методы расчета сечений ядерных реакций, исходя из нуклон-ну-клонного взаимодействия, были достаточно мощными, то можно было бы считать всю проблему решенной. Обещающее начало в этом направлении было положено в работах Ватсона и Бракнера. Виг-нера и по существу эквивалентными методами черного ящика Капура - Пайерлса, а также более элементарными рассмотрениями, касающимися резонансов. Последним посвящена первая часть настоящей кн ги. Наконец, в третьей части излагаются феноменологические теории и применения формальных теорий ядерных реакций. [18]

Оптимальное значение порога для мер. [19]

Отметим, что снимок модели не имеет бимодальной гистограммы. Для него ( см. табл. 2с) метод Осту имеет ранг 1 относительно меры однородности и ранг 4 относительно меры формы. Метод матриц совместной встречаемости имеет ранг 1 по мере формы и ранг 7 по мере однородности. Метод Капура и др. оказался вторым по рангу относительно меры однородности и третьим по рангу относительно меры формы. Данный результат свидетельствует о том, что метод Капура и др. хорошо согласуется с обеими мерами для данного типа изображений. Метод матриц совместной встречаемости в этом смысле ориентирован на меру формы, а метод Осту - на меру однородности. Таким образом, для снимка модели, не имеющего бимодальной гистограммы, метод матриц совместной встречаемости можно считать приемлемым лишь для меры формы, в то время как метод Осту является хорошим лишь для меры однородности. [20]

Поскольку наши меры оценки порогового метода основаны только на свойствах однородности и формы, вывод о преимуществе метода Осту не является неожиданным. Метод сохранения моментов оказывается сопоставимым с методом Осту. Характеристики таких методов, как метод Йоханнсена и Билле, Капура и др., почти не уступают характеристикам метода Осту и методов сохранения моментов. Бинарные изображения, полученные с помощью пороговых методов ( перечисленных в табл. 1), являются источником ценной информации о пороговых методах. Мы учитываем эту зрительную информацию в качестве дополнительных данных. Для зрительного анализа представляется разумным рассматривать такие важные признаки, как черты лица и камеру на снимке оператора, края здания на правой части снимка здания, характерные черты лица и волос на изображении модели. Вместе с этими наблюдениями необходимо также принять во внимание степень искажения и потерю информации на изображении, полученном в результате применения к нему пороговой операции. Также отметим, что метод матриц совместной встречаемости приводит к бинарному изображению, на котором черты лица и камера оператора оказываются потерянными, в то время как метод Пуна и методы анализа вогнутостей гистограмм дают бинарные изображения с искажениями. И метод Осту, и метод сохранения моментов не сохраняют черты лица на изображении оператора. Эти детали и другая ценная информация сохраняются при применении метода Капура и др. и метода минимальной ошибки. Отметим, что метод Капура и др. имеет ранг 7 в табл. 2а относительно меры однородности, так же как и относительно меры формы, однако он позволяет получить бинарное изображение, на котором сохраняются детали лица оператора. [21]

Выполнено большое число экспериментов, посвященных исследованию поляризации с помощью реакций срыва и источников поляризованных нуклонов общего назначения. Однако прежде чем закончить этот параграф, по-видимому, целесообразно упомянуть две работы, посвященные обоснованию теории. Нагасаки [244] рассматривает проблему, вводя три области вместо двух. Внешняя область определяется обычным образом. Ее границей является поверхность, непосредственно за которой начинают взаимодействовать друг с другом каналы р, п и d за счет перекрывания хвостов волновых функций. Внутри области, ограниченной этой поверхностью, имеется еще одна внутренняя область, удовлетворяющая условиям для внутренней области при отсутствии перекрывания каналов. В этой работе не проводится большого числа расчетов в форме, пригодной для сравнения с экспериментом; однако и общее рассмотрение является, по-видимому, полезным. Уи [245] также более конкретно, чем раньше, рассматривает процесс проникновения дейтрона в ядро. При этом учитывается, что он состоит в проникновении в ядро протона и нейтрона в отдельности. С формальной точки зрения такого различия проводить не нужно, поскольку поверхность, отделяющую внешнюю область от внутренней, можно выбрать таким образом, что будет достаточно рассматривать проникновение во внутреннюю область центра масс дейтрона. Однако при этом поверхность может оказаться более удаленной, чем хотелось бы. В расчетах Уи, выполненных с помощью общей теории ядерных реакций Капура и Пайерлса и / - матрицы Липпмана и Швинге-ра [63], эта трудность обходится. В рассматриваемой работе обсуждается также формальная связь представлений матрицы рассеяния в методах Капура и Пайерлса и Вигнера. Некоторые формулы имеют более простой вид в теории Капура и Пайерлса. [23]

Страницы: 1 2