Cтраница 1
Принцип Каратеодори справедлив и для адиабатических необратимых процессов. [1]
Принцип Каратеодори очень близок к утверждению, что существует функция состояния системы, остающаяся постоянной при равновесном адиабатном изменении системы. Одной из форм постулата - второго закона термодинамики - может быть постулативное утверждение о существовании функции состояния - энтропии, изменения которой связаны с равновесным теплообменом. [2]
По принципу Каратеодори не только вблизи, но и сколь угодно вдали от любого равновесного состояния термически однородной системы существуют состояния, в которые нельзя попасть при помощи адиабатного процесса, поскольку при этом процессе система проходит только через состояния с одинаковой энтропией и поэтому все другие состояния ( независимо от их близости или дальности) для нее недостижимы. [3]
Что означает принцип Каратеодори применительно к идеальному газу. [4]
Строго говоря, принцип Каратеодори не ведет к закону увеличения энтропии. Для выбора между альтернативными возможностями, вытекающими из принципа увеличения или уменьшения энтропии, необходимо привлечь данные опыта, например, переход теплоты только от более высокой к более низкой температуре. [5]
Строго говоря, принцип Каратеодори не ведет к закону увеличения энтропии. Для выбора между альтернативными возможностями, вытекающими из принципа увеличения или уменьшения энтропии, необходимо привлечь данные опыта, например, переход теплоты только от более высокой в более низкой температуре. [6]
Сразу видно, что принцип Каратеодори вытекает из принципа Клаузиуса. Обратное несправедливо, так как принцип Каратеодори ограничивается утверждением, что существуют вообще нереализуемые адиабатические процессы, в то время как принцип Клаузиуса указывает, какие процессы адиабатически нереализуемы. [7]
Если допустить, что принцип Каратеодори неверен, то такой переход будет возможен. [8]
Достаточно доказать, что если нарушается принцип Каратеодори, то не выполняется постулат Томсона. Пусть переход системы из состояния а в состояние Ь происходит по изотерме acb за счет поглощенной из термостата теплоты Q, причем согласно первому закону термодинамики Q AI7 / 4, где А - работа, совершенная системой. [9]
Как и они, он подразумевает принцип Каратеодори. Поэтому чисто логически эмпирический закон ( или эквивалентное высказывание) должен образовывать эмпирическую основу теории Каратеодори. Несмотря на это, автор избрал другой путь, соответствующий историческому развитию, потому что при этом многие точки зрения выступают более отчетливо. [10]
Важным следствием 2-го закона термодинамики является принцип адиабатической недостижимости, или принцип Каратеодори: существуют такие состояния термодинамической системы, которые нельзя достичь адиабатическим путем из заданного начального состояния. [11]
Исходным при этом было определение физического смысла существования интегрирующего множителя, которое раскрывает принцип Каратеодори. В окрестности точки K ( vp), определяющей состояние системы, есть множество соседних точек. [12]
Клаузиусом и Томсоном в основу обоснования второго закона, как мы видим, положен в том или другом толковании принцип невозможности осуществления вечного двигателя второго рода, подтвержденный повседневным опытом, тогда как принцип Каратеодори выражается следующим положением: В любой близости всякого состояния системы тел существуют смежные состояния, которые из первого состояния не могут быть достигнуты адиабатическим путем. Как видим, подобное обоснование сущности второго закона для учебников по технической термодинамике является действительно слишком абстрактным и мало наглядным. [13]
Поскольку точки ( G0, o0, TQ) и ( Glt о, 7) выбраны произвольно, то это значит, что мы можем из любого состояния ( 0) перейти в любое другое состояние ( /) адиабатическим путем, что противоречит принципу Каратеодори. [14]
Если это утверждение принять как аксиому, то отсюда следует, что dQ имеет интегрирующий делитель, обладающий свойствами температуры. Принцип Каратеодори означает, что различные изэнтропические поверхности не связаны ( фиг. [15]