Длина - волна - колебание
Cтраница 2
Для определения в разнорезонаторной системе длин волн колебаний, соответствующих различным значениям п, можно воспользоваться формулой ( 5 - 15), считая, что анодный блок состоит из двух различных систем: больших ( he) и малых ( йм) резонаторов. При вычислении зтих длин волн вместо А0 нужно. [16]
Величина излучения возрастает с укорочением длины волны передаваемых колебаний. [17]
Заметим, наконец, что если длина волны колебания но порядку поличины сравнима с дебаевским радиусом электронов ( krDe - 1), то декремент затухания (29.21) оказывается немалым но сравнению с частотой. Поэтому в электронной плазме могут распространяться продольные волны лишь с длиной волны, много большей дебасвского радиуса. [18]
А и К - амплитуда и длина волны колебания; х - расстояние, замеренное в направлении резания. [19]
Заметим, наконец, что если длина волны колебания но порядку поличины сравнима с дебаевским радиусом электронов ( krDe - 1), то декремент затухания (29.21) оказывается немалым но сравнению с частотой. Поэтому в электронной плазме могут распространяться продольные волны лишь с длиной волны, много большей дебасвского радиуса. [20]
В другом предельном случае, когда длина волны колебаний ионной компоненты значительно превышает радиус Дебая - Гюккеля, колебание определяется дальнодействующим кулоновским взаимодействием ионов. [21]
Имеются два существенных эффекта, Когда длина волны колебания поперек магнитного поля порядка радиуса вращения, взаимодействие волны с плазмой носит резонансный характер не только вблизи циклотронной частоты, но также вблизи гармоник циклотронной частоты. Вторым проявлением конечной температуры является циклотронное затухание, механизм которого аналогичен затуханию Ландау продольных колебаний. Энергия отбирается от волны при резонансе между движением частицы и колебаниями ВЧ поля. Заряженные частицы, испытывающие колебания на частоте со, равной или кратной со &, могут поглощать энергию волны. Поскольку частицы дрейфуют вдоль силовых линий магнитного поля, частота со отличается из-за допплеров-ского сдвига от частоты со, измеренной в лабораторной системе отсчета. [22]
При длине цепи, совпадающей с длиной волны колебания, изменение мгновенного значения напряжения в конце цепи запаздывает на целый период по сравнению с изменением мгновенного значения напряжения источника. В цепях, длина которых 1Х, запаздывание может составлять большое число периодов. Следовательно, если длина цепи соизмерима или значительно превышает длину волны распространяющегося в ней электромагнитного колебания, то напряжение ( ток) является функцией времени и расстояния от начала цепи. Цепь является системой с распределенными параметрами. [23]
При длине цепи, совпадающей с длиной волны колебания, изменение мгновенного значения напряжения в конце цепи запаздывает на целый период по сравнению с изменением мгновенного значения напряжения источника. В цепях, длина которых 1Х, запаздывание может составлять большое число периодов. Следовательно, если длина цепи соизмерима или значительно превышает длину волны распространяющегося в ней электромагнитного колебания, то напряжение ( ток) является функцией времени и расстояния от начала цепи. Цепь является системой с распределенными параметрами. [24]
Так как линейные размеры резонатора значительно больше длины волны колебаний, то в нем возникает большое число волн различных типов, различных частот и направлений в пределах диапазона, который можно усилить или получить в данной активной среде. Линейно-вытянутая активная среда с торцевыми зеркалами позволяет выделить только колебания, направленные вдоль оси, и ослабить другие виды колебаний от индуцированного излучения переходов, отличных по частоте и направлению от используемого. [25]
Волновое число k в критериях выражено через длину волны колебаний 2лг0 / К. [26]
Если величина D периода структуры соизмерима с длиной волны КВ колебаний, распространяющихся по замедляющей системе, то такая система неоднородна. [27]
Из формул (14.103) и (13.84) видно, что длина волны колебаний равна 7 26а и при прохождении волной расстояния, равного диаметру сферы, ее амплитуда уменьшается в е раз. Таким образом, колебания очень быстро затухают, исчезая уже через несколько периодов. [28]
 |
Графики, иллюстрирующие изменения входного сопротивления разомкнутой линии без потерь ( а и с потерями ( б по ее длине. [29] |
Результат получается таким же, как при увеличении длины волны колебаний в эквивалентном последовательном контуре ( К К0 или / / 0): входное сопротивление XBli становится емкостным. [30]
Страницы: 1 2 3 4