Cтраница 2
Увеличение сдвигов сигналов 13С в ряду алканы - алке-ны - карбонильные соединения в связи с этим не является не ожиданным. Для последней группы соединений была обнаружена линейная корреляция между длиной волны перехода п - - п и химическим сдвигом карбонильного углерода. [16]
Длина волны принадлежит к таким физическим величинам, которые в оптической области могут быть измерены с очень высокой точностью. Стандартом длины, а следовательно, и длины волны с 1958 г. служила длина волны перехода 2 / 7ю - - 5Й5 изотопа криптона с массовым числом 86, которая по определению в вакууме имеет значение К 605 7802105 нм. [17]
В спектре XeF2 наблюдается совокупность резких полос в области более высоких энергий относительно полосы с Я, - 1580 А, эти полосы были отнесены к ридберговским состояниям. Резкие полосы в спектре XeF2 при 1425, 1335, 1215 и 1145 А обусловлены одноэлектронными возбуждениями с е ] ц-орбитали. Первые две полосы обусловлены возбуждением ридберговских состояний s - типа. Следует отметить, что обнаружены возбужденные состояния атома ксенона 3 / 1 и lPi с длинами волн переходов Д469 и 1205 А соответственно. Расщепление полос 1425 и 1335 А в спектре XeF2 обусловлено спин-орбитальным взаимодействием / - электронов атома ксенона. Полосы 1215 А и 1145 А могут соответствовать ридберговским состояниям d - типа. С другой стороны, все четыре ридберговские полосы, наблюдавшиеся для XeF2, возможно, принадлежат тем же сериям. [18]
Он является также интенсивным переходом. Рассмотрим его несколько подробнее. Уравнение ( 250) приводит к тому же выводу. Гомологические ряды, в которых энергия возбуждения стремится к нулю, называются расходящимися, так как длины волн перехода стремятся к бесконечности. [19]
В спектре XeF2 наблюдается совокупность резких полос в области более высоких энергий относительно полосы с К 1580 А, эти полосы были отнесены к ридберговским состояниям. Резкие полосы в спектре ХеГ2 при 1425, 1335, 1215 и 1145 А обусловлены одноэлектронными возбуждениями с е1и - орбитали. Первые две полосы обусловлены возбуждением ридберговских состояний s - типа. Следует отметить, что обнаружены возбужденные состояния атома ксенона 3 /) i и 1Р1 с длинами волн переходов ol469 и 1295 А соответственно. Расщепление полос 1425 и 1335 А в спектре XeF2 обусловлено спин-орбитальным взаимодействием jo - электронов атома ксенона. Полосы 1215 А и 1145 А могут соответствовать ридберговским состояниям d - типа. С другой стороны, все четыре ридберговские полосы, наблюдавшиеся для XeF2, возможно, принадлежат тем же сериям. [20]