Джортнер

Cтраница 1

Джортнер и др. [42] дополнили рассмотренную простую модель, предположив, что электрон находится в полости, но не связан там силами ближнего порядка. В сущности, они предположили, что устойчивость обеспечивается исключительно за счет сил дальнего порядка, а силы ближнего порядка являются полностью отталкивательными. Это предположение не особенно хорошо обосновано, но оно необходимо, если используется, как обычно, приближение диэлектрического континуума. [1]

Джортнер [142] теоретически рассчитал средний радиус гидратированного электрона. [2]

Результаты работы Джортнера и Рабани [7] подтвердили обоснованность выдвинутых предположений. Для своих экспериментов авторы использовали атомарный водород, полученный в разрядной трубке, который вводился в раствор монохлоруксуснои кислоты путем простого барботажа. [3]

Аналогичные результаты были получены Джортнером [8] при исследовании облученных ультрафиолетом растворов фенола, где полоса поглощения при 586 ммк исчезала при 160 К. Облучение образца желтым светом ( 15 мин. [4]

Структура цитохроыа с. [5]

В согласии с опытом, Джортнер получает при низких температурах безактивационный переход электрона и возникновение сильной температурной зависимости для перехода в узкой области вблизи кТУТКш) 0 1 - 0 2, где а - средняя частота колебаний ядер. Температурная зависимость скорости перехода электрона начинается, таким образом, при температуре, гораздо более низкой, чем характеристическая: колебательная температура. [6]

Прямое доказательство данного механизма получили Джортнер и Рабани [58], установившие, что атомарный водород, продуваемый через нейтральный хлорацетатный раствор, отнимает у молекулы растворенного соединения водород. Это объясняется тем, что в щелочной среде активным восстанавливающим агентом служит сольватированный электрон, не дающий увеличения выхода водорода. [7]

Кроме того, как показано Джортнером и др. ( см. стр. [8]

Из кинетического анализа данных Каплан и Джортнер оценили время жизни состояния Sf R6G, равное 0 03 пс - эта величина не может пока быть прямо получена другими методами. Это расстояние получается столь малым, что может оказаться важным учет контактных донорно-акцепторных состояний. [9]

Подобная попытка была сделана в работе Джортнера [13], который провел квантовомеханический расчет, по сути дела аналогичный приведенному нами в главе второй, посвященной теории полярона, однако с учетом возможного существования вакуумной полости. В его работе была подвергнута, кроме того, сомнению законность адиабатического приближения, использовавшегося в теории Пекара. Джортнер исходил при этом из того, что скорости липшего электрона и наиболее легко поляризующихся электронов валентной облочки, хотя и различаются, но сравнимы по порядку величины. Поэтому более строгим с его точки зрения является применение так называемого метода самосогласованного поля Хартри - Фока [14], в котором все электроны учитываются на равных правах. Подобные многоэлектронные проблемы для изолированного атома хорошо известны в квантовой химии, однако в случае конденсированной фазы, включающей много молекул, этот метод в его начальной форме вряд ли перспективен. [10]

Вероятность горячего переноса энергии электронного возбуждения W ( x как функция безразмерной частоты возбуждения х ( ш0 - шА / ( / 2а0 [ формула. [11]

Система, которая была выбрана Каштаном и Джортнером [203], представляла собой разбавленный раствор родамина 6G ( R6G) и 2 5-бис [ 5 -трет-бутил - 2-бензоксазолил ] тиофена ( ВВОТ) в этаноле, причем R6G являлся донором, а ВВОТ - акцептором. Для R6G энергии Sf и 5 лежат при 18400 и 27950 см 1 соответственно, а у ВВОТ энергии SJ4 и Sf лежат при 24800 и 27950 см 1 соответственно. [12]

Данные, построенные в двойном логарифмическом масштабе. Наклон прямых равен 0 5. [13]

При интерпретации этой зависимости была использована модель проводимости сжиженных инертных газов, предложенная Спрингеттом, Джортнером и Коэном ( СДК) [161] и основанная на движении квазисвободного электрона в неполярных жидкостях. [14]

Графически зависимость между этими величинами представлена на рис. 6.6.2. В настоящее время нет общепринятой теории, описывающей связь и VQ, Кестнер и Джортнер [84] попытались использовать с этой целью модель протекания, в которой области с высокой подвижностью электронов 0 100 см2 х х В с 1) перемежались областями с низкой 0 0 06 см2 В 1 с 1) подвижностью. В этой модели, называемой моделью эффективной среды, суммарная подвижность вычисляется с помощью флуктуационной теории, и ее зависимость от V0 имеет вид S-образной кривой, показанной на рис. 6.6.2 штриховой линией. Такой подход применим также к полимерам с активными боковыми группами, такими, например, как ПВК. Как уже указывалось в разд. [15]

Страницы: 1 2