Длина - акустическая волна
Cтраница 2
 |
Расположение точек измерения для больших машин ( о1 м. 6 1 5 м [ Л. 116 ].| Поверхность и точки измерения для случая больших машин [ Л. 103, 112 ]. [16] |
Величина помещения ограничивает эксплуатационную поверхность, так как расстояние микрофона от стен специально оборудованного помещения не должно быть меньше одной четверти длины акустической волны, как это было сказано выше. [17]
Формулы, полученные в [30] для средней формы капли в акустическом поле, переходят в (3.5.8), (3.5.11) в предельном случае, когда длина акустической волны на частоте вибраций велика по сравнению с размером капли. [18]
Как теоретически показано в работах [59, 114], акустические волны могут индуцировать динамические ПДС в однородно упорядоченных магнетиках, причем ширина доменов и доменных границ будут определяться длиной акустической волны и ее амплитудой. Причиной тому является возникновение дополнительной одноосной магнитной анизотропии, обусловленной маг-нитострикцией. Этот эффект наиболее сильно должен проявиться вблизи ориентационных магнитных фазовых переходов типа легкая ось-легкая плоскость. При выполнении условия, что энергия анизотропии значительно превосходит обменную энергию, ранее магнитооднородный образец будет разбиваться на отдельные слои с чередующимися направлениями намагниченности: вдоль и поперек направления распространения акустической волны. При распространении в магнетике бегущей волны индуцированная доменная структура будет перемещаться по образцу со скоростью акустической волны; при возбуждении стоячей волны ПДС будет иметь устойчивое пространственное распределение, определяемое периодом стоячей волны. [19]
Эквивалентные схемы с сосредоточенными параметрами могут быть использованы только для линий, длина которых существенно меньше длины волны К, а именно 1Л 0 1 К. Длины акустических волн относительно невелики, поэтому необходимо оценить соотношение / ЛА. [20]
Продольная акустическая волна, возбуждаемая пленочным преобразователем, распространяется вдоль решетки. При условии, что длина акустической волны вдвое больше периода решетки, выполняется условие брэгговского отражения акустической волны от решетки. [21]
Наиболее прямой и простой способ такой проверки обосновывается в теории распространения акустических волн в разреженных газах. В самом деле, пока длина акустической волны во много раз превосходит среднюю длину свободного пути молекул, акустическая волна будет распространяться нормально, если в газе не происходит никаких превращений веществ. [22]
Штыри / и 2 объединяются шинами 3 и 4, подключенными к источнику электрического сигнала. На этой частоте шаг совпадает с длиной акустической волны Яак и электрический сигнал преобразуется в ПАВ наиболее эффективно. [23]
Сверхпроводимость обусловлена взаимодействием электронов с фононами. Энергия фонона tiat не может быть сколь угодно большой, так как длина соответствующей акустической волны ограничена в кристалле снизу размером, приблизительно равным периоду решетки. [24]
Соотношение (4.12) есть то условие, при котором световые волны, отражаемые плоскостями упругих волн, усиливают друг друга в результате интерференции. По тем же соображениям, какие высказывались при обсуждении формулы (4.1), расстояние d теперь равно половине длины акустической волны: один из двух слоев равной толщины содержит максимальное число молекул, а другой - минимальное, так что электромагнитные колебания, рассеиваемые ими, имеют разную амплитуду и не гасят друг друга полностью. [25]
Он состоит из плоскопараллельной пластины кристаллического кварца с электродами на обеих сторонах. Если длина и ширина пластины намного меньше толщины, то пластина резонирует иа частотах, при которых толщина пластины кратна половине длины акустической волны. [26]
Хотя при такой схеме эффекты первого порядка, по-видимому, в самом деле взаимно компенсируются, можно показать, что эффекты более высокого порядка остаются. Кроме того, в пьезоэлектрическом кристалле на торцах кристалла возникают заряды, и некоторые компоненты электромагнитного тензора напряжений в кристалле не меняют знака через каждую половину длины акустической волны. [27]
Схема такого дефлектора изображена на рис. 4.20 и содержит следующие элементы: 1 - активная среда; 2 - пьезоэлектричег ский преобразователь - возбудитель; 3 - акустический поглотитель; 4 - возбужденная дифракционная решетка. Принцип действия такого дефлектора основан на том, что при прохождении звуковой волны, создаваемой пьезоэлектрическим преобразователем, в активной среде возникают изменения показателя преломления, соответствующие областям сжатия и разрежения. В результате образуется некоторая решетка, состоящая из областей с разными показателями преломления. Период изменения показателя преломления в решетке равен длине акустической волны, а его амплитуда пропорциональна амплитуде акустической волны и зависит от свойств активной среды. Управление пространственным положением излучения достигается изменением частоты акустических колебаний и соответствующей перестройкой дифракционной решетки. [28]
Ниже дается обзор современного состояния теории рассеяния ультразвуковых волн и ее применения в медицинской акустике. В следующем разделе мы более подробно остановимся на одном из интересных теоретических подходов к решению задачи рассеяния. Здесь будут приведены обобщенные уравнения и соответствующие теоретические выводы. Отметим, что трудно дать строгую постановку задачи рассеяния применительно к биологическим тканям, поскольку их акустические свойства в масштабе, меньшем длины акустической волны, неизвестны. [29]
Этот метод, находящий в последнее время применение при контроле мелкоструктурных материалов и в медицинской диагностике, физически аналогичен фокусировке УЗ-излучения в каждую точку полупространства и фокусированному приему сигналов, отраженных от каждой зондируемой точки, и практически осуществляется путем сканирования поверхности полупространства УЗ-преобразователями, синтезирующими приемно-излучающую апертуру больших волновых размеров. При его использовании продольное разрешение ( по глубине) в первом приближении определяется пространственной протяженностью акустического импульса, а в поперечном ( по фронту) близко к длине акустической волны. [30]
Страницы: 1 2 3