Cтраница 3
Мы видели, что длина электромагнитной волны в проводящей среде даже при сравнительно низких частотах весьма невелика. [31]
Предположим далее, что длина электромагнитной волны много больше размеров атома. [32]
В диапазоне сверхвысоких частот длина электромагнитной волны обычно соизмерима с размерами ферритовых приборов. В этих условиях ферритовый элемент, помещаемый в полую электродинамическую систему ( волновод, коаксиальную или полосковую линию передачи), может изменять структуру электромагнитного лоля, скорость распространения волн, величину затухания. [33]
Большая величина интересующих нас длин электромагнитных волн по сравнению с межатомными расстояниями позволяет выразить поляризационный оператор ( а с ним и гриновскую функцию фотона и свободную энергию системы) только через макроскопические характеристики тела. [34]
Найти: К - длину электромагнитной волны, на которую настроен колебательный контур; С - емкость конденсатора; W3Jl - - энергию электрического поля в тот момент, когда энергия магнитного поля составляет 3 / 4 от ее максимального значения; U - напряжение на конденсаторе в тот же момент времени. [35]
Найти: К - длину электромагнитной волны, на которую настроен колебательный контур, С - емкость конденсатора, W93 - энергию электрического поля в тот момент, когда энергия магнитного поля составляет 3 / 4 от ее максимального значения, V - напряжение на конденсаторе в тот же момент времени. [36]
Найти: К - длину электромагнитной волны, на которую настроен колебательный контур; С - емкость конденсатора; Wax - энергию электрического поля в тот момент, когда энергия магнитного поля составляет 3 / 4 от ее максимального значения; U - напряжение на конденсаторе в тот же момент времени. [37]
Малый по сравнению с длиной электромагнитной волны фе. СВЧ при ферромагнитном резонансе, принято называть ферритовьш резонатором. [38]
Найти: Я, - длину электромагнитной волны, на которую настроен колебательный контур; С - емкость конденсатора; WBX - энергию электрического поля в тот момент, когда энергия магнитного поля составляет 3 / 4 от ее максимального значения; U - напряжение на конденсаторе в тот же момент времени. [39]
Когда размеры образца сравнимы с длиной электромагнитной волны, указанные две группы колебаний не могут быть столь резко разграничены. Все же в большинстве случаев оказывается [15], что и при учете эффектов распространения волн бывшие статические типы сохраняют тенденцию оставаться в определенном частотном интервале, определяемом главным образом величиной постоянного поля, а не геометрией резонансной системы. [40]
Если протяженность цепи сравнима с длиной электромагнитной волны ( например, телеграфные линии или линии передачи энергии при практически используемых частотах), то такую цепь уже нельзя характеризовать сосредоточенными параметрами. [41]
Если протяженность цепи сравнима с длиной электромагнитной волны ( например, телеграфные линии или линии пере-аачи энергии при практически используемых частотах), то такую цепь уже нельзя характеризовать сосредоточенными параметрами. [42]
При чрезвычайно высоких частотах, когда длина электромагнитной волны становится соизмеримой с линейными размерами, характеризующими молекулярную структуру самого вещества, вещество уже нельзя рассматривать как континуум. В этом случае уравнения Максвелла должны быть заменены уравнениями квантовой теории поля. [43]
При чрезвычайно высоких частотах, когда длина электромагнитной волны становится соизмеримой с линейными размерами, характеризующими молекулярную структуру самого вещества, вещество уже нельзя рассматривать как континуум. В этом случае уравнения Максвелла должны быть заменены уравнениями квантовой теории поля. [44]
При чрезвычайно высоких частотах, когда длина электромагнитной волны становится соизмеримой с линейными размерами, характеризующими молекулярную структуру самого вещества, вещество уже нельзя рассматривать как континуум. В этом случае уравнения Максвелла должны быть заменены уравнениями, учитывающими молекулярную структуру вещества. [45]