Белый карлик
Cтраница 2
Найти массу белого карлика гораздо труднее, так как для этого нужно, чтобы звезда входила в двойную или тройную систему, что позволяет определить массу по ее динамике. [16]
В случае белых карликов с малой массой преобладает первый член. [17]
 |
Красный гигант с белым карликом в своей сердцевине. [18] |
Сами по себе белые карлики - это самые настоящие звезды, вещество которых, правда, спрессовано до такой степени, что теннисный шарик, заполненный им, весил бы несколько сотен тонн. Их число на небосводе довольно велико: примерно десять процентов всех светящихся звезд Млечного Пути приходится на белые карлики. Самый знаменитый из них - спутник Сириуса, чья невообразимо высокая плотность представляла большую загадку для наблюдательной астрономии в начале XX века. Фаулером примерно в 1926 году), согласно которой некоторые звезды и в самом деле могут обладать колоссальной плотностью, при которой они удерживаются в равновесии давлением электронного вырождения. Это означает, что от гравитационного коллапса такую звезду спасает только квантовомеханичес-кий принцип запрета Паули ( с. [19]
Если объект - белый карлик, то после измерения его собственного движения он с вероятностью 0 68 отождествляется с белым карликом, с вероятностью 0 24 - с субкарликом и с вероятностью 0 08 - с галактикой. Ошибочные отождествления могут происходить из-за ошибок измерений и наличия дисперсии характеристик у объектов данного типа. [20]
Таким образом, белые карлики - не космические трупы, вещество которых выродилось, не последняя ступень эволюции вообще, на которой наступает якобы белая смерть мира, а лишь качественно определенный этап в развитии космического тела. Вещество последнего находится в новом, отличном от предшествующего состоянии, связанном с потерей одних свойств ( например, светимости) и приобретением других, в состоянии, являющемся необходимой переходной ступенью к другому качественному изменению. [21]
Вырожденные конфигурации, белые карлики и нейтронные звезды, можно рассматривать как изотермические из-за большой теплопроводности. При dj / db 0 звезда устойчива относительно развития турбулентности, но только в линейном приближении. В звездах числа Рейнольдса всегда очень велики, поэтому возможность существования дифференциально вращающихся с большой скоростью звезд остается проблематичной. При малой вязкости, необходимой для нарушения теоремы Томсона о сохранении циркуляции, всегда имеются возмущения достаточно большие, чтобы вызвать турбулентность. [22]
Компактные объекты включают белые карлики, нейтронные звезды и черные дыры. Они представляют собой конечные стадии эволюции звезд и являются, таким образом, одной из основных составляющих физической Вселенной. [23]
В нашем случае белые карлики маловероятны ( хотя такие короткие периоды возможны для массивных быстро вращающихся холодных карликов), поскольку горячие карлики с температурами поверхности порядка кэВ должны иметь довольно обширные атмосферы и более длинные периоды. Орбитальное движение, либо непосредственно модулирующее некоторый механизм излучения, либо возбуждающее короткопериодические пульсации, должно очень быстро затухать благодаря гравитационному излучению. Вращающиеся черные дыры исключаются из рассмотрения, поскольку не существует стационарных неосесимметричных черных дыр ( см. гл. Поэтому с неизбежностью мы приходим к отождествлению этих ( а возможно, и всех) импульсных рентгеновских источников с нейтронными звездами. [24]
Этот результат исключает вращающиеся белые карлики. [25]
При гравитационном сжатии белого карлика становится энергетически выгодным обратный бета-распад: превращение протонов в нейтроны в результате реакции р е - п ve, где символы р, е, п, ve обозначают протон, электрон, нейтрон и электронное нейтрино. В обычных условиях такая реакция энергетически запрещена, поскольку суммарная масса протона и электрона меньше массы нейтрона. Однако гравитационное притяжение делает ее возможной: недостаток массы компенсируется увеличением по абсолютной величине отрицательного гравитационного потенциала звезды. Поглощение электронов устраняет препятствие дальнейшему сжатию, которое будет происходить до тех пор, пока все вещество не превратится в нейтроны. Поскольку нейтроны также подчиняются статистике Ферми, то ситуация повторяется на уровне более тяжелых нейтронов. [26]
Чем больше масса белого карлика, тем выше плотность вещества в нем и тем больше импульс Ферми электронов. При плотности вещества порядка 2000 кг / см3 скорость движения электронов становится порядка скорости света и далее почти не растет. Поэтому становится несущественным другой фактор, приводящий к увеличению давления, а именно, рост частоты ударов электронов о поверхность, помещенную в подобный ре-лятивистский газ. Этого оказывается достаточно для toro, чтобы рост давления перестал компенсировать рост силы тяготения, и звезда потеряла устойчивость. [27]
 |
Уровни фор-жирования непре-рывного спектра в атмосфере Солнца. Над штриховой при-мой градиент тем-пературы положи-телен ( температура растет о высотой, под прямой - от-рицателен. [28] |
За исключением спектров белых карликов в большинстве звездных спектральных линий преобладает многократное рассеяние света: радиац. Это приводит к тому, что при количеств, анализе спектров прибегают в общем случае к весьма громоздким расчетам переноса излучения в спектральных линиях с перераспределением энергии по частоте. [29]
Страницы: 1 2 3 4