Длина - волновод
Cтраница 3
Подставив сюда Z-R - jtoL / c2 ( где R и L - сопротивление и самоиндукция единицы длины волновода), мы можем перейти от монохроматических компонент тока обратно к произвольной функции времени. [31]
Дьгйается воЛнбводный тип колебаний, нaчйнaюt вать все большее число отражений от стенок, приходящихся на единицу длины волновода, что также приводит к росту погонных потерь. [32]
Относительная доля мощности 1 ( 2) [ см. (16.7) ] рабочей волны, усредненная по всей длине волновода, неограниченно приближается к 1 при увеличении г, а доли мощности n - ( z) паразитных волн стремятся к нулю. [33]
Подставив сюда Z R - iouL / c2 ( где R и L - сопротивление и самоиндукция единицы длины волновода), мы можем перейти от монохроматических компонент тока обратно к произвольной функции времени. [34]
С особенностями распространения волн в волноводах можно ознакомиться на примере волновода прямоугольного сечения при следующих упрощающих расчед допущениях: а) длина волновода бесконечно велика, что позволяет ограничиться рассмотрением только бегущей волны; б) стенки волновода обладают бесконечно большой проводимостью; последнее условие означает, что электромагнитное поле внутрь стенок не проникает, потери энергии на тепло отсутствуют, а поперек волновода образуются стоячие волны аналогично стоячим волнам в длинной линии без потерь при коротком замыкании. [35]
 |
Согласователь для многомодового волновода с металлической вставкой. [36] |
Ввиду указанных особенностей согласование какой-либо неоднородности в ДПВ возможно лишь с помощью плавных переходов или путем создания градиента диэлектрической проницаемости по длине волновода. [37]
 |
Блок-схема измерений методом отражающего поршня. [38] |
Так как разбросы в размерах ( или отклонения резонансных частот изготовленных ячеек) всегда имеют место, следует расположить ячейки по длине волновода в порядке убывания ( или возрастания) резонансных частот. Такое расположение приводит к определенной компенсации. [39]
Несимметричные полосковые волноводы с твердым диэлектриком ( рис. 1.1 6) технологичны, имеют простую конструкцию, а при использовании диэлектрика с большим значением относительной диэлектрической проницаемости е обладают также и меньшими по сравнению с симметричными потерями на единицу длины волновода. [40]
Из рассмотрения физической картины процесса ускорения в волноводе с постоянной фазовой скоростью, меньшей скорости света, ясно, что импульс электронов ( а следовательно, и их энергия) не может неограниченно возрастать, даже если значительно увеличить длину волновода. К сожалению, уравнение (2.7), определяющее зависимость импульса от фазы частицы, не позволяет связать значение импульса и фазы электрона с расстоянием, пройденным им вдоль волновода. Этот вопрос является существенным. [41]
Геометрия системы совпадает с представленной на рис. 1.185. Параметры электродинамической системы были следующие: радиус выходного для СВЧ-излучения сечения Двых 3 мм, радиус входного сечения Явх 2 4мм, длина регулярной секции электродинамической структуры LQ 1 5 см, длина конического волновода L 5 0 см. Критическая частота ТЕц моды, соответствующая сечению большего радиуса, была равна 29 3 ГГц, меньшего радиуса - 36 6 ГГц. [42]
Полость волновода заполнена диэлектриком, диэлектрическая проницаемость которого еа и магнитная проницаемость ца. Длина волновода в направлении оси г неограничена. [43]
Из сказанного выше можно сделать вывод о том, что фаза коэффициента отражения на входе приемопередающей антенны есть функция не только геометрической толщины и диэлектрической проницаемости материала, но и геометрии антенны, кривизны облучаемого участка покрытия, от которой зависит соотношение между энергиями поверхностной волны и волны, излученной через диэлектрик, а также зазора между раскрывом антенны и поверхностью. Радиус или фактически длина кольцевого волновода изменяется в соответствии с изменением кривизны покрытия вдоль его образующей. Толщина диэлектрического заполнения равна геометрической толщине стенки покрытия на измеряемом участке. Адекватность этих схем обеспечивается при удовлетворении соответствующих граничных условий относительно обобщенных токов и напряжений на участках длинной линии. [44]
 |
Схема миогорезо-наторного квантового усилителя. [45] |
Страницы: 1 2 3 4 5