Cтраница 1
Картина обтекания цилиндра реальной ( вязкой) жидкостью резко отличается от описанной выше. При очень малых числах Рейнольдса в набегающем потоке ( Re W00d / v, d - диаметр цилиндра) разница между картинами обтекания невязкой и вязкой жидкости очень мала. [1]
Картина обтекания цилиндра реальной ( вязкой) жидкостью резко отличается от описанной выше. При очень малых числах Рейнольдса в набегающем потоке ( Re W d / v, d - диаметр цилиндра) разница между картинами обтекания невязкой и вязкой жидкости очень мала. [2]
Однако картина обтекания цилиндра реальной ( вязкой) жидкостью качественно изменяется как только цилиндр приводят во вращение вокруг его оси. Вследствие внутреннего трения цилиндр увлекает за собой жидкость. [3]
Сравнивая две картины обтекания цилиндра идеальной жидкостью - ту, при которой нет подъемной силы ( рис. 312), и ту, при которой она существует ( рис. 313), нетрудно обнаружить следующее. [4]
Достаточно взглянуть на картину обтекания цилиндра ( см. рис. 96), чтобы оценить значение этих явлений. При обтекании цилиндра вокруг него образуется сложное поле давления. На лобовую часть действует повышенное давление, на кормовую - пониженное. Равнодействующая сил давления, направленная по потоку, в десятки раз превосходит силу трения. [5]
Если сложить диполь с плоскопараллельным потоком, получим картину обтекания цилиндра ( имеется в виду цилиндр бесконечно большой длины в плоскости, перпендикулярной к чертежу. На рис. 53 показана половина симметричного спектра. [6]
Таким об. разом, комплексный потенциал (12.1) дает картину обтекания цилиндра, ограниченного указанным овальным профилей. [7]
По мере увеличения скорости ветра v при заданном диаметре d цилиндра или увеличении диаметра при заданной скорости ветра картина обтекания цилиндра меняется. При определенной величине произведения vd наступает кризис обтекания ( фиг. Распределение давления по поверхности цилиндра показано на фиг. [8]
Если детальнее присмотреться к экспериментальной картине обтекания цилиндра, то можно заметить, что оно не является стационарным, на самом деле картина обтекания цилиндра все время изменяется: в кормовой части цилиндра то с одной, то с другой стороны его поверхности срываются вихре-образные массы подторможенной цилиндром жидкости, создавая в потоке колебания с частотой, зависящей от скорости потока, его вязкости и диаметра цилиндра, точнее, от рейнольдсова числа. [9]
Если детальнее присмотреться к - экспериментальной картине обтекания цилиндра, то можно заметить, что оно не является стационарным; на самом деле картина обтекания цилиндра все время изменяется: в кормовой части цилиндра то с одной, то с другой стороны его поверхности срываются внхреоб-разные массы подторможенной цилиндром жидкости, создавая в потоке колебания с частотой, зависящей от скорости потока, его вязкости и диаметра цилиндра, точнее, от рейнольдсового числа. [10]
При увеличении скорости ветра картина обтекания цилиндра воздухом значительно меняется ( фиг. Силы вязкости делают невозможным плавное обтекание цилиндра воздухом и приводят к отрыву пограничного слоя с образованием вихрей за цилиндром. [11]
Расположенные на гладкой трубе обстройки, даже малой высоты по сравнению с диаметром трубы, существенно повышают аэродинамическое сопротивление. Такие детали качественно изменяют картину обтекания цилиндра - - отрыв пограничного слоя происходит с острых краев деталей. Область пониженного давления расширяется, что приводит к увеличению лобового сопротивления. Обтекание цилиндра становится как бы докризисным. [12]
Пограничный слой при этом будет прилипать к поверхности цилиндра, обтекание станет более плавным, и отрыв может быть полностью ликвидирован. В результате вихри образовываться не будут, и картина обтекания цилиндра примет вид, показанный на фиг. Таким образом, теория пограничного слоя, в частности, важна и тем, что она позволила вникнуть в существо обтекания тела потоком вяакой жидкости и выяснить механизм образования вихрей при обтекании. [13]
Вспомним первый пример этого параграфа, где было рассмотрено наложение поступательного потока на источник. Если в этом примере взять за контур твердого тела линию DAB, которая отделяет жидкость, вытекающую из источника, от всей остальной, то получим картину обтекания цилиндра, для которого линия DAB является направляющей. Полости этого цилиндра уходят в бесконечность. Но если на оси абсцисс, правее начала координат, поместить, кроме того, сток с таким же расходом, как и у источника, то вся жидкость, вытекающая из источника, будет поглощаться стоком и линия DAB будет замкнутой, как это представлено на фиг. [14]
Выбранному таким образом потоку воздуха соответствуют, очевидно, линии тока, представляющие собой прямые горизонтальные линии. Встречая на своем пути цилиндр, поток воздуха нарушает свой первоначальный простой вид: вблизи цилиндра линии тока изменяют свою форму, чтобы обойти его. Такое нарушение первоначальной структуры потока можно рассматривать, как возникновение добавочных течений, которые накладываются на первоначальный, поток и, суммируясь с ним, дают окончательную картину обтекания цилиндра. Эти добавочные течения Жуковский подбирает таким образом, чтобы на поверхности цилиндра составляющая скорости ветра, перпендикулярная к этой поверхности во всех точках, обращались в нуль, т.е. чтобы струи воздуха скользили по поверхности цилиндра. [15]