Cтраница 1
Картина распространения термопластических волн весьма сложна. Как в упругой, так и в пластической областях термомеханические взаимодействия не учитываются. [1]
Картину распространения волн по поверхности воды можно также остановить, поместив посередине ванны барьер, как это изображено на рис. 11.11. Падающие и отраженные волны будут складываться друг с другом и давать стационарную картину, которая будет соответствовать стоячим волнам. [2]
В противном случае изменяется характер картины распространения волн, и интерференционная картина ( стоячие волны) не возникает. Более того, уравнение огибающей [ формула (2.177) ] справедливо только при условии ( Т пУр / С 1 - В иных условиях устойчивые узлы не возникают, и на огибающей образуются минимумы, положения которых трудно зарегистрировать с большой точностью. [3]
Построение лучей позволяет в ряде случаев сделать картину распространения волн более наглядной. Однако не следует забывать, что понятие луча является чисто вспомогательным, и приписывать ему слишком большой физический смысл, рассматривая, например, бегущую волну как совокупность распространяющихся лучей, нельзя. Действительно, в силу наличия дифракции волн выделить физически узкий пучок лучей из этой совокупности невозможно. Возвращаясь к рис. 4.39, мы видим, что попытка выделить тонкий пучок параллельных лучей, например с помощью экрана с малым отверстием, не приводит к цели. [4]
Построение лучей позволяет в ряде случаев сделать картину распространения волн более наглядной. Однако не следует забывать, что понятие луча является чисто вспомогательным, и при - 4.41. писывать ему слишком большой физический смысл, рассматривая, например, бегущую волну как совокупность распространяющихся лучей, нельзя. Действительно, в силу наличия дифракции волн выделить физически узкий пучок лучей из этой совокупности невозможно. Возвращаясь к рис. 4.39, мы видим, что попытка выделить тонкий пучок параллельных лучей, например с помощью экрана с малым отверстием, не приводит к цели. [5]
Построение лучей позволяет в ряде случаев сделать картину распространения волн более наглядной. Однако не следует забывать, что понятие луча является чисто вспомогательным, и приписывать ему слишком большой физический смысл, рассматривая, например, бегущую волну как совокупность распространяющихся лучей, нельзя. Действительно, в силу наличия дифракции волн выделить физически узкий пучок лучей из этой совокупности невозможно. Возвращаясь к рис. 4.39, мы видим, что попытка выделить тонкий пучок параллельных лучей, например с помощью экрана с малым отверстием, не приводит к цели. [6]
Рассмотрим задачу о стержне конечной длины I, одному концу которого внезапно сообщаем скорость V, которая поддерживается далее постоянной. Картину распространения волн удобно рассматривать в плоскости х, t, как показано на рис. 6.7.2. Вся эта картина расположится в полосе ширины I. Правый конец можно считать либо свободным, либо неподвижно закрепленным. [7]
При достаточно больших значениях t возмущение распространяется без затухания со скоростью с, с. Итак, картину распространения волны в наследственно-упругом теле нужно представить себе следующим образом. Сначала идет упругая волна с мгновенной скоростью с, за фронтом сигнал быстро затухает по экспоненциальному закону. По мере приближения к фронту упругой волны, распространяющейся с длительной скоростью с, интенсивность сигнала должна возрастать до величины о0 па фронте, а за этим фронтом остается постоянной. Такая довольно очевидная картина может быть получена и в результате более строгого анализа. [8]
Анализ дает интересные результаты. Если труба плотно связана с цементом, получается типовая картина распространения волны в системе металл-цемент. Но если на пути звука встречается полость ( там, где цемент неплотно прилегает к трубе), картина меняется. Весь звуковой импульс сосредоточивается на металле, а скорость движения в металле много выше, чем в цементной массе. [9]
В однородной среде волны распространяются одинаково во все стороны от источника колебаний. Однако на границе раздела сред с различными физическими свойствами картина распространения волн существенно изменяется. Волна может частично перейти из одной среды в другую, а частично отразиться от границы раздела и распространяться в первой среде. [10]
Волны на поверхности жидкости являются прекрасной моделью для наблюдения картины распространения волн. [11]
Волне возбуждения соответствует волна электрического потенциала. Измерив распределение потенциалов на поверхности сердца в разные моменты времени, можно восстановить картину распространения волны возбуждения. [12]
Таким образом, мы приходим к двум нелинейным волновым уравнениям, описывающим во втором приближении распространение ультразвуковых волн конечной амплитуды в изотропном твердом теле и относящимся соответственно к продольной и поперечной компонентам смещения второго приближения. В этом, собственно, состоит основное отличие нелинейной акустики твердого тела от подробно рассмотренной нами в гл. IV картины распространения волн конечной амплитуды в жидкостях и газах, где возможны лишь продольные волны. [13]
Явления, в которых обнаруживается, что свет распространяется не строго по законам геометрической оптики, называются дифракционными. Причина их возникновения лежит в волновой природе света. Точное описание распространения света дает не построение лучей, а картина распространения волн. [14]
Если на волновой поверхности есть такие места, в которых амплитуда или фаза волны на расстоянии порядка длины волны сколько-нибудь заметно изменяется, представление о лучах оказывается неприменимым. Так именно обстояло дело в рассмотренных выше явлениях диффракцин. Например, вблизи края экрана, где амплитуда волны резко изменяется, картину распространения волны нельзя описать при помощи лучей. [15]