Картина - смещение
Cтраница 1
Картина смещений обоих маятников показана на рис. 4.2. При очень слабой связи перекачка энергии от первого маятника ко второму происходит очень медленно, но если п, п2 то в конце концов перекачивается вся энергия. [1]
На рис. 4.4 изображена картина смещений в стоячей волне для момента времени /, когда смещения достигают максимальной величины. [2]
Покажите, что для k ir / d картина смещений также является нечетной или четной по отношению к середине между В-В, но в отличие от случая k 0, картина, нечетная ( четная) относительно середины между В-В, является четной ( нечетной) относительно середины между А-А. [3]
И прежде всего - эти методы, очевидно, способны отображать картину смещения тканей и органов, давать богатую информацию о физиологических и патологических изменениях в организме. Однако во многих приложениях не менее важна возможность трехмерного отображения путем регулярного качания плоскости сканирования в протяженной области анатомических структур таким образом, что у оператора создается полное впечатление трехмерности изображения, например, плода, системы кровеносных сосудов или области патологии. [4]
При полном сцеплении распределение смещений в более жестком материале ( вольфрам) подобно картине смещений в рэлеевской волне для свободного полупространства. Особенности распределения смещений в алюминиевом полупространстве ( плавное убывание uz, отсутствие перемены знака их) делают этот график похожим на аналогичную схему для идеальной сжимаемой жидкости, находящейся в контакте с упругим телом. Вместе с тем здесь наблюдаются и существенные различия - в случае жидкости поверхностная волна локализована в относительно толстом слое жидкости, в котором переносится почти вся энергия. Из подсчета же согласно формуле (6.11) с учетом (6.2) и (6.9) количества энергии для пары алюминий - вольфрам следует, что в алюминии в случае жесткого контакта переносится лишь 7 % общей энергии поверхностной волны. [5]
Грубо говоря, в механических моделях выдвигается требование, чтобы смеще-квантованных LO фононов обращались в нуль на интерфейсе, даже если это приводит к нарушению на нем уравнений Максвелла. Пример картины смещений и электростатического потенциала квантованных LO-фононов, удовлетворяющей механическим граничным условиям, был приведен на рис. 9.27. Отметим, что электростатический потенциал ф не исчезает на интерфейсе. [7]
Муар возникает как следствие взаимного смещения сеток. Муар в этом смысле родствен тензометру, но дает не дискретно точечное смещение, а непрерывную картину смещений по области. [8]
Муар возникает как следствие смещения сеток. Муар в этом смысле родствен тензометру, но дает не дискретно точечное смещение, а непрерывную картину смещений по области. [9]
Из приведенного выше рассмотрения следует, что две самые низкие ветви на рис. 9.15 можно описать дисперсионные кривые сложенных LA фононов двух объемных компонент, усредненных в соответствии с (9.21), со щелью при k тг / d, обусловленной модуляцией массы. Таким образом, похоже, что для оптических фононов не происходит никакого усреднения. Подобный феномен обычно наблюдается для сверхрешеток, особенно для сверхрешеток с большой толщиной индивидуальных слоев. Это довольно наглядно иллюстрирует сделанное выше предположение о том, что оптические моды существуют в некотором интервале частот в одном из слоев, но не существуют в другом. Поэтому они называются модами с квантовым ограничением или квантованными модами. Такое квантование ясно видно на картине смещений, приведенной на рис. 9.14 для моды 516см 1: атомы Ge почти не смещаются. Квантование является менее полным для Ge-подобных мод, которые становятся более квантованными при увеличении толщины слоев Si, играющих роль барьеров. [10]
Страницы: 1