Cтраница 2
Важную роль в прямом изучении объемной картины строения порового пространства пород со сложной литологией играют шшфы кернов, яри условии хорошо поставленной техники их микрофотографирования и голографической обработки. При этом артериальная модель филътрацш двухфазной системы газ-вода позволяет получить важную информацию о фильтрационно-емкостных характеристиках коллекторских пород. [16]
Мы можем теперь завершить нашу картину строения молекулы мотана. Имея четыре зр3 - орбитали атома углерода, каждая из которых содержит один электрон ( один из каждой исходной орбитали), мы теперь перекроем их с ls - орбиталями водорода, каждая из которых также содержит один электрон, и окончательно заполним изображенные нами связывающие молекулярные орбитали. [17]
Получается свободноэлектронная моле-кулярно-орбитальная ( СЭМО) картина строения. В качестве первого примера ее применения возьмите молекулу бутадиена с четырьмя л-элекгронами и покажите, чго для ее описания в рамках СЭЛЮ нужны тве низшие волновые функции частица п ящике. [18]
При наличии нескольких электронов в атоме картина электрон-ного строения существенно усложняется. [19]
В заключение следует отметить, что картина строения лигнина в настоящее время начинает вырисовываться все более явственно. [20]
Бор знал, что лишь та картина строения электронной оболочки атома может быть признана правильной, которая находится в согласии с законом Менделеева, то есть объясняет периодическую повторяемость свойств элементов. [21]
Но даже формулы Хэуорза не дают полностью удовлетворительной картины строения молекулы некоторых Сахаров. Допущение, что все члены цикла лежат в одной и той же плоскости, применимо к пятичленным циклам, но не к шестичленным. [22]
Усреднение по всем локальным структурам дает картину строения жидкости, называемую диффузионно-усредненной, или D-структурой. Такое усреднение может быть выполнено двумя путями. [23]
Иногда уточненные данные могут качественно менять картину строения адсорбированного монослоя. Так, например, температурный интервал существования двумерной жидкости для системы криптон-графит считался [1] равным 10 К. [24]
На картах вертикальных и горизонтальных разрезов дается плоскостные картины лителого-тектонического строения пласта. Методика синтезирования этих плоскостных картин пока отсутствует, форма представления, этого синтеза в ьиде объемной модели литслого-тектонцческой структуры объекта не разработана. Такая модель совершенно необходима для разработки схемы-модели ( пока хотя бы качественной) вероятных трасс движения води и газа и схемы распределения и взаимодействия напорных, гравитационных и капиллярных сил в объекте, что совершенно необходимо для прогноза протекащих процессов движения газа и воды в сложно геологически построенном объекте. [25]
Как следующий шаг в развитии теории, необходимо представить картину строения реального материала, состоящего из этих молекул, и рассмотреть эластичные свойства этой более сложной системы. Их теория будет здесь подвергнута краткому обозрению, а об: уждение других теорий дано в XIII разделе ( стр. [26]
Мозкет быть, на первый взгляд покажется, что такая картина строения вещества представляется слишком сложной; но она в каждой своей детали проверена и подтверждается данными опыта. [27]
Структурная теорема, которую мы только что доказали, дает удовлетворительную картину строения произвольных связных разрешимых групп, но она не описывает строения одномерных групп. В действительности Оа и Gm - единственные одномерные группы ( см. § 20); однако доказательство этого факта в унипотентном случае ( если char К 0) требует изобретательности. [28]
На моделях кристаллических решеток ( см. рис. 1.3 - 1.9) иллюстрируется статическая картина строения кристаллов. На самом же деле частицы, находящиеся в узлах кристаллической решетки, участвуя в тепловом движении, колеблются около положения равновесия. Амплитуда этих колебаний для большинства кристаллов обычно не превышает ОД А, что составляет от 5 до 7 / 6 равновесного расстояния между соседними частицами. [29]
В предыдущей главе мы обсуждали лишь основное состояние кристаллов, то есть статическую картину строения кристалла, соответствующую абсолютному нулю температур. При конечной температуре частицы, находящиеся в узлах кристаллической решетки, участвуя в тепловом движении, колеблются около положения равновесия. Амплитуда этих колебаний для большинства кристаллов обычно не превышает 0 1 А, что составляет около 5 % равновесного расстояния между соседними частицами. [30]