Интерференционная картина

Cтраница 2

Интерференционная картина может быть сфотографирована при помощи фотонасадки. [16]

Интерференционная картина, возникшая в результате взаимодействия двух волн, определяться амплитудами слагающихся между ними. [17]

Интерференционная картина обусловлена наложением волн, отраженных от верхней и нижней поверхностей пластинки. Но с увеличением толщины пластинки увеличивается число и густота максимумов и минимумов, уменьшается угловой интервал между ними и картина будет неразличима, при немонохроматическом свете интерференционная картина вообще исчезает, так как перекрываются максимумы и минимумы разных длин волн. [18]

Интерференционная картина в каждой точке голограммы определяется светом:, рассеянным всеми точками объекта. Поэтому каждый участок голограммы содержит информацию обо всем объекте. Следовательно, если голограмма случайно разбилась, то с помощью даже малого сохранившегося ее осколка можно восстановить изображение всего объекта. Разница состоит лишь в том, что чем меньше размеры оставшейся части голограммы, тем меньше ее разрешающая способность и тем меньше света на ней дифрагирует на стадии восстановления изображения, соответственно тем менее четким и ярким будет восстановленное с ее помощью изображение. Между тем каждый элемент поверхности обычного фотонегатива содержит информацию только о той части объекта, изображением которой он является. Частичное повреждение фотонегатива неизбежно сопровождается потерей некоторой части информации об изображенном на нем объекте. Таким образом, с точки зрения надежности хранения записанной на ней информации голограмма значительно превосходит обычный фотонегатив. Наконец, на одну и ту же фотопластинку можно последовательно записать несколько различных голограмм, изменяя каждый раз, например, угол падения опорной волны. [19]

Интерференционная картина в каждой точке голограммы определяется светом, рассеянным всеми точками объекта. Следовательно, если голограмма случайно разбилась, то с помощью даже малого сохранившегося ее осколка можно восстановить изображение всего объекта. Разница состоит лишь в том, что чем меньше размеры оставшейся части голограммы, тем меньше ее разрешающая способность и тем меньше света на ней дифрагирует на стадии восстановления изображения, соответственно тем менее четким и ярким будет восстановленное с ее помощью изображение. [20]

Интерференционная картина от клина переменной толщины впервые была изучена еще Ньютоном. [21]

Интерференционная картина, создаваемая интерферометром Фабри - Перо, представляет систему колец, и поэтому наиболее выгодно и удобно использовать круглую диаграмму, помещаемую в центре интерференционной картины. [23]

Интерференционная картина подобна полосам равной толщины, однако в данном случае вид интерференционных полос определяется не только юстировкой, и отклонением от плоскости зеркал интерферометра, но и погрешностями в расположении штрихов решетки. [24]

Интерференционная картина получается в виде обычных колец равного наклона, но с одним очень важным изменением: главные максимумы, определяемые условием Ып cos атЪ, теперь резко сужаются, причем их интенсивности в десятки раз превышают интенсивность фона между ними. Поэтому интерференционная картина приобретает вид весьма узких светлых полос, разделенных широкими темными промежутками. Смещение такого узкого максимума может быть зафиксировано с гораздо большей точностью, чем смещение полосы в двухлучевом интерферометре. Аналогичное сужение максимумов происходит и при увеличении числа щелей дифракционной решетки. [25]

Интерференционная картина регистрируется на фотопластинке либо другом светочувствительном материале, на котором она дает рельеф, играющий роль синусоидальной дифракционной решетки, обладающей фокусирующим действием и почти лишенной астигматизма, присущего обычным сферическим решеткам. [26]

Интерференционная картина представляет собой белую полосу, ограниченную двумя симметрично окрашенными краями чернь:: х полос. [27]

Интерференционные картины такого рода, подробно обсужденные в гл. IV, имеют вид последовательности периодических полос; ширина ( период) полос равна отношению длины волны к углу, под которым виден участок OS из точки голограммы Я, для которой вычисляется период. Амплитуда ее изменения пропорциональна коэффициенту пропускания объекта в точке S, а период тем меньше, чем дальше точка S от источника опорной волны О. [28]

Интерференционная картина наблюдается и при прохождении света сквозь тонкую пленку. [29]

Распределение полос в изделии, состоящем из полимера ( 1 и металлической арматуры ( 2 при просвечивании изделия монохроматическим светом, поляризованным по кругу. [30]

Страницы: 1 2 3 4