Cтраница 4
В первом случае молекулы ведут себя подобно молекулам двухмерного газа. Возможна неполная потеря третьей поступательной степени свободы при адсорбции. Тогда танцевальное движение молекул по поверхности дает эффект сверхподвижной адсорбции. Полная потеря одной поступательной степени свободы при адсорбции приводят к нормальному двухмерному газу. Если движение молекул окажется в какой-то степени заторможенным, они могут стать малоподвижными. Независимо от характера подвижности молекулы образуют двухмерный газ, проявляя обычную картину совершенно хаотического движения их на поверхности. [46]
Аналогичные результаты получены в [74] для случая растяжения сплава Pb - Sn вблизи предела растворимости, показавшие турбулентный характер деформации при ползучести. На фото 28-приведена характерная картина деформации сплава при растяжении вблизи комнатной температуры. Центральное зерно сильно вытянуто в направлении растяжения, деформация происходила путем скольжения макроламелей друг относительно друга. При такой деформации зерно испытывает объемную экструзию ( подобно вязкому тел у) и значительный поворот. На фото 28 совершенно не видна миграция границ зерен, хотя у чистого свинца в этих условиях деформации она значительна. При повышении температуры растяжения, когда сплав удаляется от предела растворимости, наблюда - ется обычная картина высокотемпературной деформации ( фото 29): зерна сохраняют равноосность, миграция границ зерен сильная. Очевидно, что при высокотемпературной деформации они мигрируют лишь в условиях возникновения приграничных зон стесненной деформации. В случае вязкого течения зерен ( фото 28) такие зоны не возникают, границы не мигрируют. Поскольку приграничные зоны стесненного течения связаны в основном с поворотными модами деформации, миграция границ является составной частью механизма поворота зерен как целого. Это заключение согласуется с данными структурных исследований сверхпластичности поликристаллов и дает возможность проследить связь между различными механизмами деформации при сверхпластичности. [47]
Если мы продолжим исследование явления сопротивления, то увидим, что случай, когда сопротивление создается испусканием вихрей, является достаточно частным. Например, если мы измерим сопротивление кругового цилиндра, двигающегося с различными скоростями, то обнаружим три различных режима скорости. Если скорость достаточно мала, то сопротивление пропорционально скорости. Если скорость увеличивается, то коэффициент лобового сопротивления становится почти независимым от скорости и можно наблюдать обычную картину периодических вихрей. Если скорость возрастает далее, то периодический отрыв вихрей все же продолжает сохраняться, но прекрасной обычной картины вихрей больше не существует. Затем, более или менее неожиданно, коэффициент падает до существенно меньшей величины. [48]
Рассмотрим сначала такие соединения переходных металлов, которые являются ковалентными в том же смысле, что и кристаллы с тетраэдрической симметрией и двухэлектронными химическими связями, которые мы рассматривали раньше. Кристаллы NbN и TaN имеют структуру вюрцита. Мы предположим, что для устойчивости такой структуры нужно взять связывающие орбитали, составленные из 5р3 - гибридизованных орбиталей. Для этого нужно взять в связь по три электрона от каждого иона переходного металла. Оба иона переходного металла стоят в столбце Db в ОПСЭ. Поэтому мы примем, что остающиеся два электрона будут образовывать мультиплет 3F ( такой же, как в основном состоянии Ti2) t Тогда эффекты, связанные с rf - электронами, просто добавляются к обычной картине ковалентного кристалла. Аналогичное рассмотрение было выполнено для одноокисей, где с. MnS, MnSe и МпТе также имеют структуру вюрцита и, по-видимому, могут рассматриваться таким же способом. Однако эта группа соединений невелика, и поэтому исследуется не слиш. [49]