Геометрическая картина

Cтраница 2

Установим теперь геометрическую картину рассматриваемого движения. [16]

Так как геометрическая картина здесь не столь простая, как в одномерном случае, то мы добавим несколько слов для объяснения. Вместо бицилиндра мы можем рассматривать декартово произведение полуплоскостей - - оо i - - оо, У. [17]

Как изменится геометрическая картина деформации тела, если уравнения совместности не удовлетворяются. [18]

Для выяснения геометрической картины интерференции представим себе профили колес, очерченные неограниченными эвольвентами, вращающимися при зацеплении колес вместе с начальными окружностями. При дальнейшем вращении эвольвента малого колеса сначала пройдет через начало эвольвенты большого колеса ( позиция / / рис. 9.23), а затем будет пересекать ее в точке М ( позиция / / / рис. 9.23), которая меняет свое положение на неподвижной плоскости. Пересечение профилей в точке М соответствует теоретическому наложению профилей, которое может оказаться действительным, если радиусы окружностей головок колес будут соответствующей величины. Очевидно, последние нужно подбирать так, чтобы действительного наложения профилей не было. [19]

Количественный расчет описанной геометрической картины не представляет особых трудностей, но мы не будем излагать его здесь, ограничившись приведением окончательных формул. [20]

В наиболее простой формулировке фазовое состояние можно представить в х-р фазовом пространстве осциллятора в виде клиновидной области с вершиной в начале координат, направленной под углом ( р ( заштрихованный ломоть. Если разложить фазовое состояние по состояниям с определенными числами заполнения, которые представляются в х-р фазовом пространстве круговыми полосами Планка-Бора - Зоммерфельда с внутренним радиусом л / 2га и внешним радиусом / 2 ( т 1, то коэффициенты разложения ( /. га 2 будут, согласно принципу площадей перекрытия, равны площади пересечения клина с га-й полосой. С ростом т клин расходится, в то время как ширина. [21]

В такой геометрической картине разложение (8.29) фазового состояния по состояниям данной энергии соответствует представлению клина последовательностью соседних кольцевых сегментов, вырезаемых из него полосами Планка-Бора - Зоммерфельда. Подчеркнем, что каждый кольцевой сегмент соответствует амплитуде вероятности и поэтому имеет свою фазу. Следовательно, клин построен как последовательность интерферирующих сегментов. [22]

Представление о геометрической картине для этого случая могут дать рис. 3 и 4, если 8 них поменять ролями оси координат. [23]

Полученная таким образом геометрическая картина позволяет легко судить о конфигурации данного магнитного поля и сильно облегчает анализ некоторых ситуаций. [24]

Соотношению (6.2.11) отвечает следующая геометрическая картина. Множество G ( а, х ( а)), а вместе с ним и множество G ( а, х ( а)) сжимаются при увеличении а. X повторно применяет описанную процедуру. [25]

Оно короче, но геометрическая картина там менее ясна. [26]

В заключение предложим еще одну геометрическую картину, относящуюся к группе автоморфизмов конформного отображения области D на круг К. [27]

Важно, пожалуй, представлять геометрическую картину, стоящую за кадром. В четырех помеченных точках движение возможно в любом направлении в пределах выделенных секторов. Выбранная для примера ситуация, когда / j ( х) не зависит от ж, необязательна. [28]

При разыскании формулы следует учитывать геометрическую картину. [29]

Теоремы 7.2.1 и 7.4.1 дают очень ясную геометрическую картину поведения решений автономного линейного ЗФДУ. Bellman, Cooke [1] и Pitt [1] основательно обсуждали этот вопрос и среди прочего доказали, что при определенных условиях решение уравнения (7.1) при 7 0 можно разложить в ряд по указанным выше функциям. [30]

Страницы: 1 2 3