Пространственно-временная картина

Cтраница 1

Соответствующая пространственно-временная картина отвечает тому, что на большом продольном расстоянии от мишени нач. [1]

Пространственно-временные картины распределения перемещения и ( х т) и напряжения сг ( ж т) представлены на рисунках 2.3.2 и 2.3.3, на которых отчетливо прослеживается стремление решения с течением времени к статическому. [2]

Пространственно-временная картина изменения изгибающего момента М ( ж т) представлена на рис. 5.3.10. Рисунки 5.3.11 и 5.3.12 демонстрируют соответствующие временные и пространственные зависимости. [3]

На рис. 6.10.1, изображена пространственно-временная картина низкотемпературного режима зажигания. Из анализа графиков следует также, что в результате резкого ускорения реакции в моменты времени, близкие к tlt образовавшийся ранее максимум температуры растет весьма быстро и на некотором рг с-стоянии от поверхности достигает наибольшего значения, превышающего температуру стационарного горения. Затем рост максимума прекращается ввиду полного выгорания реагента в зоне максимума. [4]

На рисунках 2.5.3 и 2.5.4 представлены пространственно-временные картины распространения динамических возбуждений в упругом слое. [5]

Корреляционная зависимость измеренных тэ и рассчитанных по ( 1 значений временного масштаба конвекции. Прямая - линия регрессии. [6]

Разброс точек можно объяснить тем, что у нас измерения одноточечные, в то время как пространственно-временная картина образования терминов довольно нерегулярная, однако, большая длительность измерений дает достаточную статистику и сравнительно высокий коэффициент корреляции. [7]

Задача, в которой на поверхности полости задана линейная комбинация перемещения и напряжения ( а ф 0 и ( 3 ф 0), решается аналогичным образом. Следовательно, пространственно-временная картина распространения возмущений качественно остается такой же, как и в рассмотренных примерах. [8]

Интересным явлением, наблюдаемым после незначительного общего или локального возмущения тонкого слоя системы Белоусо-ва - Жаботинского, достигаемого соответственно либо легким наклоном чашки Петри, либо локальным изменением какого-либо параметра системы ( в частности, кислотности), является образование и распространение спиральных волн реакции за счет разрыва фронтов первоначально имевшихся волн. Это приводит к появлению крайне сложной пространственно-временной картины. [9]

Математическое описание кинетики радиолиза дано на основе так называемой радикально-диффузионной модели. Целью этого описания является создание пространственно-временной картины процесса. Согласно радикально-диффузионной модели, химически активные первичные частицы, образующиеся приблизительно через КГ11 сек после начала действия излучения, находятся в термическом равновесии с окружающими частицами. В пространстве эти частицы распределены неравномерно; характер распределения определяется видом излучения. Далее эти частицы диффундируют из треков в соответствии с макроскопическими законами диффузии и реагируют друг с другом или с другими частицами, образуя либо устойчивые молекулы, либо вторичные неустойчивые частицы ( например, радикалы НО2), которые вступают в дальнейшие взаимодействия. Закономерности кинетики этих элементарных процессов принимаются такими: же, как и при однородном распределении реагирующих частиц в пространстве. Следует отметить, что величины концентраций, определяющие скорость химических реакций и диффузии, могут использоваться для этих расчетов лишь в том случае, если число таких частиц достаточно велико, чтобы можно было пренебречь влиянием флуктуации на макроскопический процесс. [10]

При синусоидальном напряжении источника питания напряжение и ток в линии на любом расстоянии л; от ее начала изменяются во времени. Вместе с тем напряжение и ток изменяются вдоль линии. Установившийся режим в длинной линии представляется довольно сложной пространственно-временной картиной, для изучения которой необходимо получить аналитическую зависимость напряжения и тока от двух независимых переменных - времени и расстояния. [11]

Помимо обработки изображений, фототелевизионные внешние устройства ( ФТВУ) могут использоваться для фотографической регистрации результатов обработки данных различных физических экспериментов. Исследуемый физический процесс характеризуется интенсивностью, измеряемой на уровне шумов, и происходит в плоскости XY. В результате машинной обработки пространст-венно-временые параметры процесса приводятся к координатам изображения, совпадающим с направлениями строчной и кадровой разверток, а его интенсивность преобразуется в соответствующую оптическую плотность используемого фотоматериала. Многократные реализации процесса создают в плоскости снимка пространственно-временную картину распределения интенсивности, позволяющую легко локализовать характерные участки. [12]

Когда затем измеряется его поляризация, то правильные значения вероятности получаются с помощью обычных квантовых правил, применяемых к поляризационному состоянию фотона. Такой подход позволяет получать правильные ответы; именно так мы обычно применяем квантовую механику. Но такая точка зрения по существу нерелятивистская. Действительно, два измерения поляризации разделены пространственнопо-добным интервалом. Если наблюдатель достаточно быстро движется вправо, то измерение, производимое справа, он считает происходящим первым; а если наблюдатель движется влево, то первым он считает измерение, производимое слева. Но если мы сочтем, что первым был измерен правый фотон, то получим совершенно другую картину физической реальности, чем та, которая получается, если мы сочтем, что первым был измерен левый фотон. Это - другое измерение, вызывающее нелокальный скачок. Между нашей пространственно-временной картиной физической реальности ( даже правильной нелокальной кван-тово-механической картиной) и специальной теорией относительности имеется существенное противоречие. [13]

Страницы: 1