Физическая картина

Cтраница 2

Данная физическая картина описывается стационарным решением Франк-Каменецкого [41], которое соответствует условиям, при которых зона химической реакции значительно меньше области, занимаемой активным веществом. [16]

Физическая картина трения довольно сложна. Здесь играет роль и непосредственное механическое взаимодействие между соприкасающимися элементарными участками обеих поверхностей и электромагнитное взаимодействие других участков, не имеющих в данный момент механического контакта. [17]

Зависимости 50 % - ного разрядного напряжения Л. э % от времени разряда tp для промежутка стержень - плоскость длиной s при воздействии косоугольного импульса положительной полярности ( по И. С. Стекольникову, Е. Н. Браго, Э. М. Базе-ляну.| Влияние числа параллельно включенных промежутков на ход кривой. [18]

Физическая картина разряда подсказывает, что длинные промежутки должны иметь наименьшие значения разрядного напряжения при коммутационных импульсах с таким относительно крутым фронтом, при котором объемный заряд на фронте волны еще не успевает образоваться, но время разряда уже настолько-велико, что процессы развития лавин, стримеров и лидерного разряда практически не сказываются на величине разрядного напряжения. [19]

Физическая картина теплообмена между нефтегрузом и днищем судна определяется способом подогрева ( трубчатый подогреватель, циркуляционный или донный по-догрев): В настоящее время наиболее подробно иссле-довая теплообмен между нефтегрузом и днищем емкости при использовании трубчатого подогревателя. [20]

Зависимость величины ATlgS от степени переохлаждения Д71. у 10 эрг / см2, уе 60 эрг / см2, остальные условия такие же, как и на [ уравне-ние ( 68 при Ур уэфф ]. [21]

Физическая картина роста в этом случае аналогична росту вторичного зародыша, когда образовавшийся кристаллический слой распространяется по всей поверхности кристалла. После образования такого слоя в кристаллизации наступает пауза до тех пор, пока не возникнет следующий вторичный зародыш и не будет заполнен еще один слой. По мере того как размер кристалла увеличивается, число мест для образования зародышей также должно возрастать, и в связи с этим должна увеличиваться и скорость роста. Однакр это противоречит экспериментальным наблюдениям. Санчес и ДиМарцио [339] смогли лишь предположить, что грани роста, по-видимому, оказываются поделенными на секторы постоянного размера с постоянным числом мест зародышеобразования. [22]

Физическая картина подчиненных статистике Ферми свободных электронов с эффективной массой т хорошо описывает поведение металла. Однако пригодность и достаточность той же картины для полупроводников возбуждает сомнения в нескольких направлениях. [23]

Циклон НИОГАЗ. [24]

Физическая картина пылеотделения в циклонах состоит в следующем. Запыленный воздух подводится к циклону воздуховодом, направленным по касательной к цилиндрической части циклона, вследствие чего воздух внутри циклона совершает вращательное движение. При этом развивается центробежная сила, под воздействием которой пыль, обладающая большей, чем запыленный воздух, массой, отбрасывается от центра к периферии, осаждаясь на стенках аппарата. Затем она удаляется периодически через коническую часть. [25]

Физическая картина трения и изнашивания для обоих типов токосъема в основном аналогична. Различие обусловлено лишь тем фактом, что в случае пары вставка пантографа - контактный провод один из элементов не является жестким, и нажатие на контакт сложным образом зависит от формы, которую принимает между опорами подвешенный провод. [26]

Физическая картина самоуплотнения брикета при спекании: при прогреве брикета слой окиси на поверхности зерен порошка разрывается и в точках их контакта образуются связующие перемычки, что приводит к образованию цилиндрических пор в местах схождения границ соседних зерен. Вследствие малого радиуса кривизны поверхности пор возрастание концентрации вакансий кобальта наиболее вероятно на этой поверхности. Поры действуют как источники вакансий кобальта; а плоские границы зерен как их сток. Устанавливается обменная диффузия: атом кобальта - вакансия кобальта и атом самария - группа вакансий кобальта между границами зерен и поверхностью пор. [27]

Физическая картина потенциальной теории основывается па двух свойствах сил молекулярного взаимодействия, ( которые будут физически обоснованы в гл. [28]

Физическая картина протекания процесса в частном случае апериодического процесса регулирования дана на фиг. [29]

Физическая картина подъема пузырей в псевдоожиженном слое значительно сложнее и многообразнее, чем ход всплывания твердых тел или барботирования газа в ньютоновской жидкости. При подъеме пузырей в псевдоожиженном слое происходит обмен их газом с окружающей двухфазной средой-агрегатами частиц, слияние одних пузырей с другими так, что пузырь по мере подъема растет, а следовательно, изменяется ( увеличивается) действующая на него архимедова сила. Эффективная вязкость псевдоожиженного слоя в противоположность вязкости ньютоновской жидкости резко изменяется в зависимости от режимных гидродинамических условий, ют скорости фильтрации псевдоожижающего газа. Более того, при заданной скорости фильтрации вязкость псевдоожиженного слоя неодинакова по высоте последнего. [30]

Страницы: 1 2 3 4