А-спектр

Cтраница 2

Стандартные образцы для градуировки а-спектрометров должны содержать не менее трех а-линий, охватывающих определенный энергетический интервал. В работах [33, 38] рекомендуется при исследованиях а-спектров в широком диапазоне энергий применять неэманирующие источники Ra226 и Th228 в равновесии с их продуктами распада. [16]

Более трудно объяснимые результаты получены при режиме 130 / 80 С. В примесных спектрах антрацена наблюдались значительные сдвиги А-спектра в длинноволновую область, соответствующие увеличению плотности аморфных областей примерно на 15 % ( выдержка расплава 40 мин) и приближению значения плотности аморфных областей к плотности кристаллических участков при выдержке 120 мин. Примесный А-спектр антрацена монотонно приближается к примесному К-спектру и наконец практически совпадает с ним. [17]

Тонкая структура а-спектров встречается довольно часто. Наибольшее число линий тонкой структуры наблюдается у а-спектров, соответствующих переходам на возбужденные уровни несферических ядер. Это объясняется тем, что у таких ядер имеются уровни с небольшой энергией возбуждения, связанные с вращением ядра. А переходы именно на такие уровни ( расположенные вблизи от основного состояния ядра) и порождают а-частицы с близкими энергиями, которые в соответствии с законом Гейгера - Нэттола должны испускаться со сравнимыми вероятностями. Изучение тонкой структуры а-спектров представляет значительный интерес в связи с тем, что оно позволяет построить схему энергетических уровней конечного ядра, образующегося при а-распаде. [18]

Правила отбора для переходов между уровнями Ландау зависят, во-первых, от того, соответствует ли направление магнитного поля конфигурации, необходимой для эффекта Фарадея или эффекта Фойгта, и, во-вторых, от того, параллельна или перпендикулярна плоскость поляризации магнитному полю. Соответствующие спектры для параллельной ориентации плоскости поляризации называют я-спектрами, а для перпендикулярной - а-спектрами. В эффекте Фарадея наблюдается только о-спектр. [19]

Испускание основной группы а-частиц с одной определенной энергией ( см. рис. 33) соответствует энергетическим переходам между основными состояниями исходного и конечного ядер. Однако если переход осуществляется в одно из возбужденных состояний конечного ядра или, наоборот, из возбужденного состояния исходного ядра, то энергия а-частиц будет соответственно меньше или больше нормальной. Первый случай отвечает возникновению тонкой структуры а-спектра, второй - появлению длиннопробежных а-частиц. [21]

Изображенная на рис. 33 схема соответствует простейшему случаю a - распада, когда испускающиеся a - частицы имеют только одну строго определенную энергию. Выше было замечено, что в составе а-спектров часто наблюдаются группы a - частиц с меньшими ( тонкая структура a - спектров), а иногда с большими ( длиннопробежные a - частицы) энергиями, чем у основной группы a - частиц. [22]

Оказалось, что обычно ядра испускают а-частицы не с одним, а с несколькими близкими значениями кинетической энергии. Было замечено, что наибольшее число линий тонкой структуры встречается у а-спектров таких ядер, дочерние ядра которых обладают ярко выраженной несферичностью, и что при прочих равных условиях а-частицы с меньшей энергией испускаются с меньшей интенсивностью. [23]

Волновые поверхности в кристалле KDP. [24]

Получение второй гармоники с применением этого кристалла возможно только для излучения, имеющего а-поляризацию ( Е ] с) и связанного с обыкновенной волной. На рис. 3.20 показаны спектры люминесценции кристалла LiNb03 - Tu3, соответствующие переходу 3Я4 - 3Я6 и полученные при температуре 77 К для двух поляризаций. Линия, на которой был зарегистрирован эффект стимулированного излучения, показана стрелкой. Как видно, она принадлежит а-спектру, что позволило авторам работы [156] получить одновременно и вторую гармонику. [25]

На рис. 50 представлен а-спектр источника, содержащего 6 мкг плутония на 1 г урана. [27]

Для определения изотопического состава а-препаратов необходимо измерить энергию а-частиц, вылетевших из образца. Собирающий электрод заменяют на плоский электрод, перед которым укрепляется сетка. Чтобы электроны, возникшие в результате ионизации газа камеры а-частицей, попадали на собирающий электрод, высоковольтный электрод, на котором помещается диск с а-препаратом, находится под напряжением - 6000 в, а сетка под напряжением - 3000 в. Экранный цилиндр в этом случае снимают. Альфа-активное вещество наносится тонким слоем ( 50 - 100 мг / см2) на подложку, чтобы избежать самопоглощения в активном слое и, следовательно, искажения энергий вылетевших а-частиц. Количество а-частиц, испускаемых каждым изотопом, должно быть достаточным для регистрации соответствующей линии в общем спектре а-частиц. Положение максимума этой линии на графике а-спектра дает энергию а-частиц. [28]

Это связано с тем обстоятельством, что существующая волновая механика применима только к тем случаям, когда скорости движения частиц очень малы по сравнению со скоростью света. Обобщение волновой механики на случай скоростей, сравнимых со скоростью света, еще не достигнуто. Так например, статистика, которой подчиняется атомное ядро, неизменно оказывается статистикой типа Бозе или Ферми в зависимости от того, является ли полное число частиц ( протонов и нейтронов, образующих атом) четным или нечетным числом. Так и должно быть по волновой механике, если считать протоны и нейтроны элементарными частицами, подчиняющимися статистике Ферми. Трактовка ядра по волновой механике с той точки зрения, что элементарными частицами являются протоны и электроны, приводит к противоречиям, напр, в случае ядра азота N14, к-рое, как показывает опыт, подчиняется статистике Бове; аналогичные противоречия получаются и с вопросом о механическом моменте ядра. Герней, Кондон и др. вывели с помощью волновой механики связь между вероятностью испускания а-частицы и ее энергией. Применимость волновой механики к испусканию а-частиц подтверждается и той связью, которая существует между тонкой структурой а-спектров и у-лучами. [29]

Страницы: 1 2