Возможная длина - волна
Cтраница 1
Возможная длина волны С определяется умножением на 0.618 длины волны А и вычитанием результата от низа волны А. [1]
Для второго приближения принимаем возможную длину волны выпучивания как среднее значение между предшествующим и вычисленным. Обычно трех-четырех приближений достаточно для определения расчетного радиуса, зная который по (5.48) или (5.52), определяем критическое продольное усилие и, по (5.5) или (5.58), - - эквивалентное продольное усилие. [2]
В пределе полной локализации в точно определенной точке должны налагаться все возможные длины волн, и поэтому момент полностью не определен. В этом случае 670, и принципу неопределенности может удовлетворять только бр оо, что подразумевает полную неопределенность момента. [3]
Активная среда ( твердая, жидкая или газообразная), которая определяет возможную длину волн эмиссии. [4]
 |
Расчетные схемы вертикальных выпуклых углов поворота. [5] |
Далее по формулам (6.47) или (6.51) находим расчетную длину волны выпучивания. Для второго приближения принимаем возможную длину волны выпучивания как среднее значение между предшествующим и вычисленным. [6]
Аналогичную картину мы имели при распространении упругих волн вдоль струны, закрепленной на концах. В этом случае образуются стоячие волны, причем возможные длины волн Я принимают дискретный ряд значений: осуществляются при sinfcnL0 лишь те значения А, которые соответствуют целому числу длин волн, укладывающих на длине струны. [7]
Аналогичную картину мы имели при распространении упругих волн вдоль струны, закрепленной на концах. Как известно из § 1.5, в этом случае образуются стоячие волны, причем возможные длины волн Ял образуют дискретный ряд значений: осуществляются при sin kna - 0 лишь те значения К, которые соответствуют целому числу длин волн, укладывающихся на длине струны. [8]
Аналогичную картину мы имели при распространении упругих волн вдоль струны, закрепленной на концах. Как известно из § 1.5, в этом случае образуются стоячие волны, причем возможные длины волн Кп образуют дискретный ряд значений: осуществляются при sin. Кп, которые соответствуют целому числу длин волн. [9]
Затем следует этап, который можно назвать фотолитографическим. Непроводящий слой покрывается тонким слоем специального светочувствительного лака - фоторезиста, пластинка накрывается шаблоном и засвечивается ( в основном ультрафиолетовыми лучами с наименее возможной длиной волны), а фоторезист подвергается фотохимической обработке ( аналогичной обычному проявлению), в результате которой незасвеченные места удаляются. После этого на полупроводниковой пластине образуют зоны измененной проводимости. [10]
Отсюда видно, что главную роль в этом методе играет производная dy / dx, которая называется групповой скоростью. Фазовая скорость, с которой движутся волны, если все они имеют одинаковую длину, равна у / к; но мы уже видели, что представление локального возмущения интегралом Фурье автоматически вводит все возможные длины волн и, значит, остается только посмотреть, появится ли в явном виде фазовая скорость. Ниже мы увидим, что это действительно имеет место. Соотношения между групповой и фазовой скоростями можно получить, если положить у / х с, dy / dx С. [11]
Следовательно, верхний предел частоты модуляции, определяемой величиной ч - 1 / 2т, оказывается равным примерно 10 кгц. Однако ясно, что данному методу модуляции свойственны серьезные ограничения по максимальной частоте модуляции. Это относится и к минимально возможной длине волны излучения, поддающейся модулированию. [12]
Может показаться, что электромагнитное поле нельзя рассматривать в рамках термодинамики, поскольку оно не является материальным телом. Замкнутая полость, поддерживаемая при постоянной температуре, всегда заполнена электромагнитным излучением всех возможных длин волн, распространяющихся по всем направлениям. Оно оказывает давление на стенки полости и обладает энергией, которая, как и давление, является функцией температуры и объема. Короче говоря, такая замкнутая полость, заполненная излучением, представляет собой систему, к которой, как впервые установил Больцман ( 1889), с полным основанием применимы законы термодинамики. Больцман сделал из этого результата правильный вывод, что плотность энергии и ( Т) равновесного излучения пропорциональна четвертой степени температуры, и вывел эту зависимость с помощью термодинамики и электродинамики. [13]
Эти осложнения с понятием поля, которые являются следствиями квантовой теории, уже достаточно плохо выглядят, но вдобавок к ним мы узнали, что существует много предсказаний, которые мы хотели бы сделать относительно электромагнитного поля, но которые приводят к бесконечным ответам. Поскольку существует нулевое колебание для каждого типа колебаний электромагнитного поля, и поскольку существует бесконечное число таких типов ( так как нет нижнего предела для возможной длины волны и, следовательно, нет верхнего предела для момента протона), средняя энергия этого флуктуирующего поля, вычисленная обычным путем, оказывается бесконечно большой. Это тесно связано с растущей интенсивностью флуктуации по мере того, как рассматриваются все меньшие и меньшие области. Поэтому нам следует объяснить, о чем мы говорим, когда утверждаем, что то, что мы действительно наблюдаем как энергию, есть только энергия поля минус энергия, которая существовала бы там нормально в вакууме. Таким способом мы выключаем себя из бесконечной энергии вакуума. Пожалуй, это можно было бы сделать несколько более приемлемым благодаря тому факту, что в вакууме существуют бесконечности, одни из которых являются положительными, а другие отрицательными. При достаточном бласгоразумпи можно убедить себя, что эти бесконечности могут взаимно уничтожаться или, по крайней мере, в том, что ответ двусмыслен и необходимо принять разумную точку зрения, состоящую в таком описании, при котором вакууму не приписывают никакой эысфпга. [14]
Но если в бесцветное пламя внести крупинку поваренной соли ( хлористого натрия NaCl), то пламя сразу становится ярко-желтым, ибо в нем появляется нагретый пар натрия, хорошо поглощающий и в связи с этим хорошо испускающий волны, соответствующие желтому цвету. Уменьшив доступ воздуха в горелку, мы получим яркое пламя, ибо при этом углерод, входящий в состав светильного газа, не успеет полностью окислиться, а останется в виде тонких пылинок угля, хорошо поглощающего, а потому и хорошо испускающего все возможные длины волн, которые в совокупности дают белый свет. [15]
Страницы: 1 2