Радиационная длина
Cтраница 1
 |
Плотность вероятности испускания фотона в процессе торможения как функция частоты излучаемого фотона. [1] |
Радиационная длина для воздуха играет особую роль, поскольку полная глубина атмосферы равна 1000 г / см2, и поэтому электроны космических лучей могут претерпеть катастрофические тормозные потери, войдя в атмосферу. [2]
Радиационная длина зависит от рода вещества. [3]
Радиационные длины для ряда веществ приведены в табл. 8.1. Большая величина радиационных потерь у электронов высоких энергий используется в электронных ускорителях для получения пучков v-лучей ( см. гл. [4]
Радиационная длина зависит от рода вещества. [5]
Радиационные длины для ряда веществ приведены в табл. 8.1. Большая величина радиационных потерь у электронов высоких энергий используется в электронных ускорителях для получения пучков у-лучей ( см. гл. [6]
Радиационной длиной называется расстояние, на котором энергия электрона в результате потерь на излучение уменьшается в е раз. [7]
Найти радиационную длину для данного вещества, если известно, что потери энергии являются в основном радиационными. [8]
Найти радиационную длину, если известно, что потери энергии электрона в основном радиационные. [9]
 |
Полная тормозная способность для электронов в воздухе, алюминии и свинце. Для свинца также показан вклад от ионизационных потерь ( штриховая линия. [10] |
Это позволяет определить радиационную длину Х0, на которой электрон теряет ( 1 - / е) долю своей энергии. Как и в разд. [11]
Характеристиками радиационного торможения являются радиационная длина и радиационная толщина. [12]
 |
Развитие элект-ронно-позитронной лавины.| Ионизационные следы каскадного ливня. [13] |
Пролетев приблизительно то же самое расстояние / 0, равное радиационной длине, фотон при столкновении с ядром ( более чем в половине случаев, если энергия фотона достаточно велика) порождает электронно-позитронную пару. По мере каскадного умножения электронов их энергия, а стало быть, и энергия тормозных фотонов быстро убывают. При уменьшении энергии фотонов до нескольких мегаэлектроновольт при поглощении в свинце вероятность эффекта Комптона становится ( как показывает рис. 372) больше, чем вероятность образования пар. В связи с этим развитие лавины в свинце обрывается при энергии фотонов 6 - 7 Мэв. [14]
Гамма-кванты, образованные при я - распаде, вызывают генерацию электронно-фотонных лавин, однако радиационная длина таких лавин мала. [15]
Страницы: 1 2 3