Инфракрасная катастрофа

Cтраница 1

Инфракрасная катастрофа исчезает, когда учитывается то обстоятельство, что при любом процессе может одновременно происходить испускание большого числа фотонов малых частот. [1]

Так как инфракрасная катастрофа отсутствует, то должны быть изменены выражения для радиационных поправок к различным процессам ( упругому рассеянию электронов ядрами, комп-тон-эффекту, рассеянию электронов электронами), для которых важное значение имело существование инфракрасной ката - строфы. [2]

Таким образом, так называемая инфракрасная катастрофа в действительности вовсе не является катастрофой. [3]

Основную роль в этом случае играют парные корреляции, и инфракрасная катастрофа отсутствует. Дело в том, что импульс, приобретаемый частицами от внешнего поля, в рассматриваемом случае настолько велик, что выводит частицы из области малых импульсов, ответственной за коллективное движение. [4]

Уже в КЭД безмассовость фотона приводит к необходимости специального рассмотрения инфракрасной катастрофы и специальных методов построения свободных состояний, учитывающих присутствие мягких фотонов в физических состояниях электронов, что, конечно, также можно найти в названных учебниках. [5]

Поэтому при экспериментальной проверке радиационных поправок, вычисляемых обычно для различных процессов и сильно зависящих от инфракрасной катастрофы, следует учитывать присутствие среды. [6]

Так как условие со E2 / EQ всегда будет удовлетворено для: квантов достаточно малой энергии, то из ( 10) следует, что инфракрасная катастрофа в тормозном излучении никогда не имеет места, так как при со - 0 спектр из dco / eo перестраивается в dtoiyub. Полное число излученных квантов тем самым оказывается конечным. [7]

Идеальный спектр тормозного излучения как функция частоты и длины волны. [8]

Это выражение показывает, что квантов нулевой энергии испускается бесконечное количество, хотя полная энергия конечна. Этот результат, носящий название инфракрасной катастрофы, остается и при более точном исследовании. [9]

Поэтому после сложения амплитуд вспомогательная масса X исчезает из члена порядка ев. Все подобные расходимости ( именуемые инфракрасной катастрофой) исчезают при правильной постановке вопроса. [10]

Эта расходимость тесна связана с обсуждавшейся уже в § 98 инфракрасной катастрофой. Там было указано, что сечение любого процесса с участием заряженных частиц ( в том числе рассеяния электрона внешним полем, изображаемого диаграммой вида ( 117 1)) имеет смысл не само по себе, а лишь при учете одновременного излучения любого числа мягких фотонов. Как будет подробно объяснено ниже ( см. § 122), в суммарном сечении, учитывающем излучение мягких фотонов, все расходимости сокращаются. При этом, разумеется, для получения правильного результата предварительное обрезание расходящихся интегралов во всех складываемых сечениях должно производиться одинаковым образом. [11]

Эта расходимость тесно связана с обсуждавшейся уже в § 98 инфракрасной катастрофой. Там было указано, что сечение любого процесса с участием заряженных частиц ( в том числе рассеяния электрона внешним полем, изображаемого диаграммой вида (117.1)) имеет смысл не само по себе, а лишь при учете одновременного излучения любого числа мягких фотонов. Как будет подробно объяснено ниже ( см. § 122), в суммарном сечении, учитывающем излучение мягких фотонов, все расходимости сокращаются. При этом, разумеется, для получения правильного результата предварительное обрезание расходящихся интегралов во всех складываемых сечениях должно производиться одинаковым образом. [12]

Сейчас, конечно, невозможно предсказать, сколько констант в теории можно будет выбрать произвольно. Это можно будет рассматривать как строгое доказательство нелокальности природы, но это может означать и то, что не существует теории одних только сильных взаимодействий, и в общую схему должны быть включены также слабые взаимодействия, и особенно электродинамика. Тогда инфракрасная катастрофа бесконечно усложнит ситуацию. [13]

Когда соГ 1, второй член в квадратных скобках в выражении (2.70) пренебрежимо мал и спектральная плотность изменяется как со-2 в соответствии со спектром процесса случайного блуждания, полученного Беллом [2] с использованием метода квадратных разностей. Когда соГс1, вырезающее влияние интервала наблюдения изменяет форму спектра, которая в этой области более или менее плоская. Таким образом, оставляя конечным время наблюдения, избегаем тем самым концептуального противоречия с бесконечной энергией на нулевой частоте ( инфракрасная катастрофа), с которой мы встретились бы, если в выражении (2.70) взяли Т бесконечно большим. Так как измерения всегда проводятся в течение конечного времени, это исследование процесса Винера - Леви должно казаться более реалистичным, чем любой хитроумный способ, в котором допускается, что время наблюдения ( в явном или неявном виде) стремится к бесконечности. [14]

Страницы: 1