Cтраница 1
Характерные длины, на которых меняется неоднородная часть деформации бе ( г) и неоднородная часть функции формы бЭр ( г), имеют порядок характерного расстояния между включениями. [1]
Характерная длина б была впервые введена Дебаем при рассмотрении теории сильных электролитов. В дальнейшем это понятие было перенесено в физику плазмы. [2]
Характерная длина 1 обычно порядка ширины топливного слоя или размера элемента топлива в случае дисперсного топлива. [3]
Характерная длина г0 [ формула (57.3) ] отмечает границу в последовательности иерархического скучивания галактик. Го, а при г гй среднеквадратичное значение флуктуации лишь слабо отклоняется от среднего значения. Структуры, наблюдаемые в распределении галактик, безусловно, простираются гораздо дальше этого предела, например, в случае сверхскоплений ( разд. [4]
![]() |
Характерная длина в метрах на основе обобщенного закона. [5] |
Характерные длины, приведенные в табл. 1.3, позволяют судить о том, какие члены обобщенного уравнения Ома являются наиболее важными для пересоединяющихся токовых слоев. Как и в случае магнитогидродинамических ударных волн и турбулентности, в результате крупномасштабной динамики потока токовый слой утоньшается, достигая характерного масштаба, на котором становится эффективной диффузия силовых линий. [6]
Характерная длина, или масштаб турбулентности, может быть определена различными путями при помощи коэффициентов корреляции. [7]
![]() |
Расположение труб в однорядном пучке.| Влияние етепепи турбулентности на коэффициент теплоотдачи при обтекании сферы. [8] |
Характерная длина LAt / 2 является длиной обтекания для одиночной трубы. [9]
Характерная длина L турбулентности в аэродинамической трубе определяется шириной ячеек выравнивающей решетки; однако ее величина изменяется с расстоянием от решетки. Так как небольшие элементы турбулентности теряют свою кинетическую энергию быстрее, чем большие элементы, то длина L, вычисленная как среднее значение, возрастает с удалением от решетки. Развитию турбулентности позади решеток посвящены многочисленные теоретические и экспериментальные исследования. [10]
Характерными длинами (45.16), (45.17) определяется порядок величины расстояний, на которых существенно меняется параметр порядка ф и магнитное поле, описываемые уравнениями Гинзбурга-Ландау. [11]
![]() |
Сравнение результатов, полученных из ( 65, с экспериментальными данными ( точки для средних чисел Нуссельта при ламинарной свободной конвекции в воздухе на изотермических вертикальных конусах. [12] |
Здесь характерной длиной в Nu и Raj, является наклонная высота конуса, 6 означает угол наклона между образующей конуса и осью. [13]
Эта характерная длина является мерой величины масс жидкости, движущихся как единое целое, следовательно, она дает представление о среднем размере этих турбулентных образований. [15]