Дисперсионная длина

Cтраница 1

Дисперсионная длина LD и нелинейная длина LNL характеризуют длину, на которой дисперсионные или нелинейные эффекты становятся важными для эволюции импульса вдоль длины L световода. [1]

Дисперсионная длина LB, длина группового разбегания Lw, нелинейная длина LNL и длина комбинационного усиления LG задают масштабы длин, на которых становятся важными эффекты дисперсии групповых скоростей, разбегания импульсов, нелинейности ( ФСМ и ФКМ) и комбинационного усиления соответственно. Доминирует эффект, характерная длина которого минимальна. Типичное значение Lw составляет 1 м ( при Т0: 10 пс), в то время как LNL и LG становятся меньше или сравнимыми с Lw при Р0 10 Вт. [2]

Дисперсионная длина LD, длина группового разбегания Lw, нелинейная длина LNL и длина комбинационного усиления LG задают масштабы длин, на которых становятся важными эффекты дисперсии групповых скоростей, разбегания импульсов, нелинейности ( ФСМ и ФКМ) и комбинационного усиления соответственно. Доминирует эффект, характерная длина которого минимальна. Типичное значение Lw составляет 1 м ( при Т0 10 пс), в то время как LNL и LG становятся меньше или сравнимыми с Lw при Р0 10 Вт. [4]

Можно также определить эффективную дисперсионную длину, используя при этом соотношение L f TO / Рзфф, где Т0 - длительность начального импульса. [5]

Таким образом, при определенной величине дисперсионной длины LD импульс уширяется одинаково в области как нормальной, так и аномальной дисперсии в световоде. В случае линейной частотной модуляции гауссовского импульса начальное поле записывается в виде ( ср. [6]

Отсюда видно, что квадратичный член в частотной модуляции приводит к уменьшению эффективной дисперсионной длины. [7]

Длительность импульса т0 и время корреляции тк0 в ( 3) входят неравноправно: при TKO-VOO дисперсионная длина LJf - - La, а при TO - - OO она неограниченно растет, L - voo. Последнее означает, что в диспергирующей среде время корреляции стационарного шума не меняется. [8]

Из уравнения (3.2.10) следует, что уширение гауссовского импульса. Таким образом, при определенной величине дисперсионной длины LD импульс уширяется одинаково в области как нормальной, так и аномальной дисперсии в световоде. В случае линейной частотной модуляции гауссовского импульса начальное поле записывается в виде ( ср. [9]

Уравнения (8.3.16) и (8.3.17) можно использовать в случае отрица тельной дисперсии, если просто изменить знак второй производной Как и в случае положительной дисперсии, показанном на рис. 8.8 передача энергии в стоксов импульс происходит вблизи: Lw Чтобы из импульса ВКР сформировать солитон, необходимо, чтобь zopt c Lw, где гор, оптимальная длина-световода для компрессора обсуждавшегося в разд. Это условие подразумевает, что Lw должно быть слишком малым по сравнению с дисперсионной длине ] LD. [10]

Взаимодействие двух синфазных солитонов. на плоскости., т изображены траектории максимумов интенсивности при начальных условиях ( 16. Два солитона, максимумы которых первоначально разнесены во времени, сближаются, сливаются, затем распространяются как единый волновой пакет и вновь разделяются. Варьируемый параметр - временной интервал 2Гц между исходными импульсами. [11]

При распространении синфазных солитонов в волоконном световоде длиной 340 м, что соответствует примерно 15 дисперсионным длинам, наблюдалось их слияние. [12]

Для описания функции такого элемента в усредненные уравнения следует ввести член нелинейной накачки. Кроме того, в лазерах имеется механизм синхронизации мод, в основе которого лежит концентрация энергии в резонаторе. Все это может привести к выравниванию периода усиления и дисперсионной длины солитона в лазерах. [13]

На рис. 4.18 показаны экспериментальные спектры на выходе из световода при разных величинах пиковых интенсивностей. Спектр асимметрично уширяется, и хвост спектра в синей области длиннее, чем в красной, что объясняется укручением волнового фронта. В эксперименте параметр s 0 026 и дисперсионная длина была LD - 1 см, если считать Т0 24 фс ( соответствующее FWHM 40 фс) для гауссов-ского импульса. Уравнение (4.3.1) можно использовать для численного моделирования эксперимента, используя приведенные выше параметры. [14]

Уравнения (8.3.16) и (8.3.17) можно использовать в случае отрицательной дисперсии, если просто изменить знак второй производной. Как и в случае положительной дисперсии, показанном на рис. 8.8, передача энергии в стоксов импульс происходит вблизи: - Lw. Чтобы из импульса ВКР сформировать солитон, необходимо, чтобы zopt i Lw, где: opt - оптимальная длина-световода для компрессора, обсуждавшегося в разд. Это условие подразумевает, что Lw не должно быть слишком малым по сравнению с дисперсионной длиной LD. [15]

Страницы: 1 2