Средняя длина - пробег
Cтраница 3
Так, если uptv С L, где L - средняя длина пробега между столкновениями частиц, то анализ взаимодействия частиц существенно упрощается, так как можно считать, что между столкновениями в среднем частица движется с ее равновесной скоростью. [31]
Процесс переноса теплоты газом при промежуточных давлениях, при которых средняя длина пробега молекул имеет тот же порядок, что и расстояние между стенками, имеет более сложный характер. Рассмотрение облегчается введением понятия температурного скачка между стенкой и газом при наличии градиента температуры. [32]
Рассмотрение процесса переноса тепла при промежуточных давлениях, при которых средняя длина пробега молекул газа имеет тот же порядок, что и расстояние между поверхностями, облегчается введением понятия температурного скачка. [33]
Иногда теорию, подобную только что рассмотренной, называют теорией средней длины пробега. Теория может быть уточнена путем введения нескольких длин пробега или путем более точного учета распределения молекул по скоростям. При этом уточнение результатов, естественно, достигается за счет усложнения анализа. [34]
 |
Рассеяние частиц в нейтральном. [35] |
В связи со сказанным кажется естественным нринять в качестве определения средней длины пробега в плазме следующую величину: это расстояние А, на протяжении которого изменение величины скорости пробной частицы оказывается порядка самой скорости. [36]
 |
F - и F - полосы хлорида калия до и после облучения кристалла в этой полосе. [37] |
Для хлорида калия при - 100 С было установлено, что средняя длина пробега ш обратно пропорциональна концентрации / - - центров; отсюда следует, что F-центры сами являются ловушками и что анионная вакансия может захватывать два электрона. Так как волновая функция первого электрона охватывает шесть ближайших ионов щелочного металла, то заряд электрона занимает больший объем, чем вакансия, и поэтому существует остаточная потенциальная дырка. Это явно подтверждается результатами оптических измерений. [38]
Рассмотренные диффузионные явления характерны для поро-вых каналов с радиусами, превышающими средние длины пробега молекул. Если радиусы поровых каналов меньше 10 - 7 м, то движение парогазовой смеси соответствует кнудсеновскому течению или эффузии, сущность которой заключается в следующем. [39]
Сущность эффекта проскальзывания заключается в том, что при малых давлениях средняя длина пробега газа становится соизмеримой со средним размером поровых каналов. В резуль - тате при фильтрации разряженного газа имеет меото явление проскальзывания газа, что ведет к увеличению его расхода через образец при заданном перепаде давления. [40]
Расстояние между стенками сосудов с высоковакуумной теплоизоляцией обычно порядка 1 см. Средняя длина пробега молекул в воздухе при 293 К и давлениях более 10 н / м2 ( 7 5 X X 10 - 2 мм рт.ст.) не превышает 0 06 см. Следовательно, в этом случае перенос тепла не зависит от величины давления. [41]
Существует несколько экспериментальных методов определения энергии альфа-частиц и, следовательно, средней длины пробега, например по числу электронно-ионных пар, создаваемых альфа-частицей в ионизационной камере, или по анализу траектории альфа-частицы в маг-нитном поле камеры Вильсона. [42]
Поскольку обычно плутоний в значительной степени прояачяет только а-активность ( имеющую очень небольшую среднюю длину пробега), защиты от излучения при работе с плутонием часто не требуется. Однако если плутоний получил большую дозу облучения в реакторе, чем необходимо для получения Ри239, то в нем могут содержаться изотопы с высокой - активностью. Вообще сильно облученный плутоний нельзя обрабатывать в горячих камерах, предназначенных для работы с облученным ураном, так как такие камеры недостаточно герметичны и может происходить утечка аэрозолен с а-акгивностью. Поэтому для работы с материалами, подобными облученному плутонию, требуются специальные горячие камеры, защищающие от а -, Р - и у-акгивности. Реш обсуждает 1159 ] защиту от рентгеновых и - у-излучений умеренной интенсивности, испускаемых плутонием, подвергнутым облучению промежуточными дозами нейтронов. Такие дозы достаточны для значительною увеличения содержания высших изотопов плутония, но недостаточны для образования заметных количеств продуктов деления. Сплавы, соединения и растворы, содержащие плутоний вместе с легкими элементами, например бериллием [186], могут довольно интенсивно испускать нейтроны по реакции (, п), создавая этим опасность для здоровья работающего персонала. [43]
Рассмотренные выше диффузионные явления характерны для поровых каналов с радиусами, превышающими средние длины пробега молекул. Для парогазовых смесей последние находятся в пределах ( 0 3 - 0 6) 10 - 7 м при давлении 105 Па и температуре 273 К. [44]
Будем считать, что характерный размер ячеек физического пространства Ал: много меньше средней длины пробега молекул. В своем движении пробная молекула одни ячейки проходит без столкновений, в других испытывает столкновения, изменяя скорость. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5