Соответствующая длина - волна
Cтраница 1
Соответствующая длина волны в вакууме Акр 2тгс / шкр 2d - это максимальное значение длины волны в вакууме, которая может бежать по волноводу. [1]
Соответствующие длины волн велики по сравнению с атомными размерами. [2]
Соответствующие длины волн легко найти из соотношений XL C / VL лп C / VR, где с - скорость света. [3]
Соответствующие длины волн велики по сравнению с атомными размерами. [4]
Частота 0 и соответствующая длина волны А 0 называются предельными, граничными или красной границей фотоэффекта. Последнее название обусловлено тем, что у многих металлов V0 и К0 лежат в области красного света. [5]
 |
Инфракрасные спектры K. SO4 и КМпО. [6] |
Пучки монохроматического излучения соответствующей длины волны пропускают параллельно через две кюветы с чистым растворителем и с раствором исследуемого вещества. Оба пучка попадают затем в приемник, где сравниваются по интенсивности. Такой процесс повторяют для излучения различных новых длин волн по всему интервалу измерений. [7]
Под действием излучения соответствующей длины волны может происходить полимеризация многих диеновых и этиленовых соединений. Имеется, очевидно, два пути, по которым может происходить полимеризация Поглощенное излучение может привести к разрыву этиленовой связи с образованием бирадикала, который инициирует полимеризацию, или же поглощенное излучение может вызвать некоторое фоторазложение, в результате которого образуются свободные радикалы или атомы, инициирующие полимеризацию. В некоторых случаях экспериментальные данные указывают на очень близкое соотношение между фотохимической полимеризацией и радикальной полимеризацией. [8]
Выделенным излучением с соответствующей длиной волны облучают кювету с пробой. Излучение, прошедшее через кювету с пробой, падает на детектор ( фотоумножитель - или фотодиод), который, в свою очередь, превращает излучение в пропорциональный электрический сигнал для регистрации. Для защиты от избыточного и постороннего излучения детектор часто снабжается шторкой. [9]
При освещении полупроводника светом соответствующей длины волны электроны зоны проводимости и электроны неполностью заполненной валентной зоны могут переходить внутри зоны с одного уровня на другой. Такие внутризонные переходы происходят с нарушением правила отбора. В силу закона сохранения импульса они осуществляются только тогда, когда, наряду с поглощением фотона, происходит поглощение или испускание фонона. [10]
 |
Зависимость энергии от [ IMAGE ] Кривые плотности состояний волнового числа для электрона для щелочных металлов ( а и ионного. [11] |
Когда изолятор облучается светом соответствующей длины волны, то электрону в заполненной зоне может быть передана энергия, достаточная для перевода его в следующую зону, где имеется избыток свободных состояний. Такой возбужденный электрон сможет, следовательно, двигаться свободно по кристаллу в зоне проводимости. После перехода электрона из заполненной зоны в зону проводимости одно энергетическое состояние в заполненной зоне будет содержать только один электрон вместо возможных двух; пустое место в заполненной зоне, где нет электрона, называется положительной дыркой. Когда эта положительная дырка локализуется на каком-нибудь ионе галогена, последний становится атомом галогена. [12]
На-одят максимум светопоглощения и соответствующую длину волны. [13]
Такая установка будет стигматичной для соответствующих длин волн, но мало применимой в короткой ультрафиолетовой области. Это обусловлено тем, что длина волны лазера во много раз больше длины волны в вакуумной области спектра, что определит необходимость работы в высоких порядках спектра. [14]
Такая установка будет стигматичной для соответствующих длин волн, но мало применимой в короткой ультрафиолетовой области. Это обусловлено тем, что длина волны Я0 лазера во много раз больше Я в вакуумной области спектра, что определит необходимость работы в высоких порядках спектра. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5