Основная длина - волна
Cтраница 2
Синфазную горизонтальную ( СГ) антенну выполняют в виде вертикального полотна, образованного небольшим числом параллельных этажей из нескольких горизонтальных полуволновых вибраторов, питающих и распределительных фидеров и такого же полотна с фидерами, играющего роль рефлектора. Расстояние между полотнами антенны и рефлектора принимают 0 2 - 0 25 основной длины волны антенны. При дальнем вещании применяют антенны и с большим числом вибраторов в этаже или параллельно включают две, рядом расположенные антенны одного направления; число этажей обычно не увеличивают. [16]
Требования отличаются друг от друга весом. Например, при расчете фотографического объектива условию исправления сферической аберрации на оси для основной длины волны следует придать больший вес, чем исправлению хроматической аберрации положения, так как фотослой более чувствителен к лу - чам основной длины волны, чем к остальным. [17]
 |
Энергетическая диаграмма инжекционного лазера с гетеропереходами.| Конструкция лазера на основе арсенида галлия. [18] |
Лазеры имеют ( по сравнению со светодиодами) относительно малую ширину спектральной характеристики. Объясняется это тем, что оптический резонатор полупроводникового лазера имеет длину, кратную основной длине волны излучения. Поэтому для генерации именно этой длины волны создаются наилучшие условия. [19]
Формула (125.11) показывает, что комптоновское смещение не зависит от длины волны первичного излучения. Поэтому, если бы можно было наблюдать эффект Комптона в видимом спектре, то для крайней фиолетовой части ( X 4000 А) он составлял бы тысячные доли процента основной длины волны; для рентгеновских лучей средней жесткости ( X - 0 5 А) он составляет уже около 10 %, а для у-лучей величина его порядка самой длины волны. [20]
В предыдущем сообщении [1] были изложены результаты развитой автором теории молекулярных сил притяжения между конденсированными телами, относящиеся к случаю, когда температуру тел Т можно считать равной нулю. Исходя из общей формулы, определяющей силу взаимодействия для произвольных расстояний между поверхностями, были, в частности, рассмотрены предельные случаи расстояний, малых и больших по сравнению с основными длинами волн X, фигурирующими в спектре поглощения данных тел. [21]
Требования отличаются друг от друга весом. Например, при расчете фотографического объектива условию исправления сферической аберрации на оси для основной длины волны следует придать больший вес, чем исправлению хроматической аберрации положения, так как фотослой более чувствителен к лу - чам основной длины волны, чем к остальным. [22]
Такое разделение не отражает основных физических особенностей излучения рассматриваемых пламен. Любое пылеугольное пламя следует рассматривать как полусветящееся пламя, так как наиболее характерная особенность такого пламени, отличающая его от пламени газа и жидкого топлива, связана с излучением твердых золовых и коксовых частиц, размеры которых обычно превышают основные длины волн теплового излучения пламени. [23]
Степень монодоменности кристалла НБН также оказывает существенное влияние на температурную зависимость генерации второй гармоники. Источником излучения в экспериментах служил Не - Ne-лазер с основной длиной волны 1 1 152 мкм. Для монодоменного кристалла наблюдаются три серии пиков, соответствующие вторым гармоникам волн, близких к основной длине волны, излучаемой лазером. [24]
Следующая весьма грубая картина позволит нам хотя бы в общих чертах понять, как ведут себя волны электронов в представлении Шредингера. Если такую волну создать, проведя смычком по скрипичной струне, то она будет колебаться вверх-вниз, занимая положения, показанные сплошной и штриховой кривыми. В представлении Шредингера полная волна, соответствующая любому электрону, окружая ядро, может простираться на две, три и даже пять основных длин волн. [25]
При этом возможно существование одновременно и свободно перемещающихся фрактальных элементов и уже вполне самоорганизованных макроструктурных фрактальных агрегатов. В качестве иллюстрации к сказанному приведены снимки, которые получены на КА TRACE в УФ диапазоне через интерференционные фильтры. В работе Handey et al ( 1998) приведено детальное описание этого прибора. В фокальной плоскости телескопа ( F 30 см) установлен интерференционный фильтр с полосой - 20 А на основной длине волны 1548 - 1550 А, где расположен резонансный дублет линии С IV. Съемка ведется на соответствующей матрице так, что с фильтрами просматривается одновременно диапазон с температурой от 6000 К до 1 МК, т.е. от нижней хромосферы до переходной области хромосфера / корона. Резонансный дублет С IV слабомагниточув-ствителен ( с низким фактором Ланде), и снимки получены без анализа поляризации. И все же снимок ( рис. 7) представляет собой смесь дискретных точек, положение которых отображают в какой-то степени значения структурирующего магнитного поля. По сути дела, мы видим уникальную магнитограмму с высоким ( предельным в данное время) пространственным разрешением. На снимке ( рис. 6) хорошо виден струйный выброс фрактальных элементов из самого ядра пятна ( или из границы пятна-полутени), что явно свидетельствует о магнитоплазменной природе исходных фрактальных элементов. Огромный материал наблюдений TRACE, на которых фиксировались вспышки и, возможно, начальный процесс СМЕ, будет еще изучаться. [26]
Кристалл CaWO4 имеет тетрагональную структуру. Вольфрамат кальция активируют неодимом и некоторыми другими редкоземельными элементами. Трехвалентные ионы Nd3 замещают в решетке двухвалентные Са2; для компенсации вводят одновалентные ионы Na, K или Li, что приводит к снижению требуемой энергии накачки. Активные элементы имеют форму стержней с d sg; 10 мм, / 75 мм. Третий уровень содержит несколько полос поглощения, охватывающих интервал длин волн 590 - 880 мкм. Генерация возникает при переходе с уровня 4 / з / 2 ( 2) на уровень 4 - Fn / 2 ( 4); последний при нормальных условиях почти не населен, поэтому пороговая энергия генерации невелика. Переходы 2 - 4 совершаются с излучением фотонов, переходы 4 - 1 носят безызлучательный характер. Промежуточные уровни 4 / 7i5 / 2 и 4 / i3 / 2 характеризуются малой вероятностью перехода на них частиц. Время жизни метастабильного состояния составляет около 0 1 мсек. Полоса поглощения имеет ширину около 20 мкм при основной длине волны 580 ммкм. При комнатной температуре излучение происходит на волке 1 058 мкм. Недостаточная механическая прочность CaWO4, активированного неодимом, и оптическая неоднородность затрудняет его использование в непрерывном режиме. [27]
Уже в первых пробных спектрограммах были обнаружены слабые спектральные линии со значительно большим изменением длины волны, чем ОДА. В воздухе повисли грозные слова фальшивый свет, которые спектроскописты воспринимают как оскорбление. Ложные линии нередко появляются на спектрах. Они свидетельствуют о том, что спектральный прибор низкого качества или плохо отъюстирован, или в него попадает посторонний свет, отражающийся на оптических деталях, стоящих перед спектрографом. Попытки устранить дополнительны спектральные линии стандартным набором средств ( изменением расположения деталей, введением диафрагм и т.п.) ни к чему не привели. Тогда был использован так называемый метод резонансного поглощения, суть которого в следующем. Светящиеся пары металла испускают, в частности, излучение, резонансные спектральные линии которого сильно поглощаются в этих же самых парах. Пропуская рассеянный свет через фильтр, содержащий пары ртути, прежде, чем он попадет в спектральный прибор, Г. С. Ландсберг с сотрудниками должны были получить поглощение основной линии с длиной волны 2537 А и всех ее отражендй, если они были. Этого, однако, не произошло: дополнительные линии в спектре рассеянного света располагались попарно симметрично относительно основной линии и не собирались исчезать. Их длины волн сильно отличались от основной длины волны. [28]
Страницы: 1 2