Оптическая длина

Cтраница 1

Оптическая длина (21.15) между двумя точками экстремальна именно на луче; она, как правило, минимальна, хотя может быть и максимальна, а также и равна оптической длине на соседних с данным лучом. Простой пример равенства оптических длин - источник в одном из фокусов зеркала, имеющего форму эллипсоида вращения, а поле наблюдается в другом фокусе. Этим же свойством лучей ( таутохронизмом) обладает линза - все лучи, исходящие из точки в плоскости предмета, собираются в одной точке в плоскости изображения. Существуют и плавно неоднородные среды, обладающие таким свойством. [1]

Оптическая длина нашей кюветы около 70 мм; для получения ИК-спектра газообразной окиси углерода достаточно давление 100 мм рт. ст. при толщине слоя около 100 мм. [2]

Оптическая длина кривой между точками А и В пропорциональна времени, требующемуся свету для прохождения вдоль этой кривой. Поэтому принцип Ферма можно сформулировать так же, как и принцип наименьшего времени: свет выбирает из всех возможных путей, соединяющих две точки, тот путь, который требует наименьшего времени для его прохождения. В приведенном доказательстве принципа Ферма было использовано предположение о том, что в исследуемой области через каждую точку проходит только один луч. В проходят два луча. [3]

Схемы линзовых телескопических систем. [4]

Оптическая длина телескопической системы равна сумме фокусных расстояний объектива и окуляра. Такая система дает прямое изображение, но отличается малым полем зрения и поэтому применяется ограниченно. [5]

Если оптическая длина изменяется по сечению резонатора хотя и плавно ( волновые аберрации низкого порядка), но в более широких пределах, от теории возмущений приходится отказаться. Поясним основные закономерности с помощью полугеометрического подхода, к которому мы прибегали при рассмотрении полосовых резонаторов в § 2.4. Как и тогда, будем следить за траекторией луча, попеременно отражающегося от зеркал резонатора, который для простоты предполагается двумерным. [6]

Вариации оптической длины по сечению резонатора, с которыми придется иметь дело в рамках теории возмущений, намного меньше X, поэтому F ( x) - 1 я 2ikh ( x); эти вариации могут быть вызваны как разъюстировкой или искривлениями зеркал, так и наличием градиента показателя преломления в поперечном направлении. [7]

Разность оптических длин центра и края кристалла равна Д / о - Д / ала. [8]

К выводу формулы тонкой линзы. [9]

Под оптической длиной луча понимается произведение показателя преломления на длину пути луча. В неоднородной среде оптическая длина складывается из оптических длин на отдельных участках. Использование этого принципа позволяет рассмотреть некоторые задачи с несколько иной точки зрения, чем при непосредственном применении законов отражения и преломления. Например, при рассмотрении фокусирующей оптической системы вместо применения закона преломления можно просто потребовать равенства оптических длин всех лучей. [10]

Измерения приращений оптической длины в центре образца ( в том числе полного приращения при прогреве образца до температуры Т) можно проводить и визуально наблюдая смыкание интерференционных полос в центре картины. [11]

Оптическая длина хода. [12]

Составим величину оптической длины хода от первой поверхности линзы до точки F вдоль оси линзы. [13]

Геометрические пути, оптическая длина которых одинакова, называются таутохронными. [14]

В условиях флуктуации оптической длины резонатора ( из-за нестабильностей ( параметров лазера) потери излучения в многозеркальном резонаторе оказываются промодулированными, причем частоты модуляции могут достигать нескольких килогерц, а амплитуды, в зависимости от остаточного отражения от торцов элементов, от единиц до десятков процентов. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5