Cтраница 3
Дальнейшее развитие теория излучения полупрозрачных тел получила в работах Гардона [2-4], который показал, что объемная плотность-излучения прямо пропорциональна показателю поглощения k и квадрату показателя преломления п вещества, и вывел формулы для расчета Еп ( К, t) - полусферического коэффициента излучения ( в угол 2л стерадиан) для плоскопараллельной изотермической пластинки. [31]
На границе цилиндра С в случае ТЕ-волны функция и и ее градиент Vw непрерывны, в то время как в случае ТМ-волны непрерывными являются тангенциальные составляющие поля и его нормальная производная, деленная на квадрат показателя преломления. [32]
Авторы этих работ утверждали, что даже в довольно разбавленных ( 0 05 - 0 3 М) водных и неводных растворах можно обнаружить нестойкие комплексы, образующиеся за счет водородных связей, я определить их состав, проводя пересекающиеся прямые через точки, выражающие зависимость квадратов показателей преломления ( или просто отсчетов по лимбу рефрактометра) от соотношения компонентов смесей. При этом делалось заведомо неверное допуще-лие, что единственной причиной малых отклонений от аддитивности является образование водородных связей. [33]
Пбскольку как показатель преломления, так и диэлектрическая проницаемость зависят от частоты используемого излучения, то квадрат показателя преломления, измеренного в оптической области, не равен диэлектрической проницаемости, измеряемой в радиочастотном диапазоне, но в этой области сантиметровых длин волн диэлектрическую проницаемость меряют обычно как квадрат показателя преломления для соответствующего излучения волн. [34]
Атомы реагируют на инфракрасный свет, но не реагируют на более быстрые колебания. Поэтому квадрат показателя преломления среды в инфракрасном свете равен сумме электронных и атомных факторов, оиределя-ющих диэлектрическую постоянную. [35]
Рассматривая условие распространения электромагнитного возмущения в однородной среде, Максвелл приходит к важному выводу о зависимости электромагнитных свойств среды от ее оптических характеристик. Например, квадрат показателя преломления должен быть равен диэлектрической постоянной среды, умноженной на ее магнитную проницаемость. Для немагнитного диэлектрика показатель преломления среды должен быть равен квадратному корню из диэлектрической постоянной. [36]
Как уже отмечалось, время установления электронной и ионной поляризации весьма мало; поляризация диэлектриков в этом случае полностью устанавливается за очень небольшое время по сравнению с полупериодом напряжения даже при наиболее высоких частотах, используемых з электротехнике и радиотехнике. У этих веществ квадрат показателя преломления п в оптическом диапазоне частот практически равен s на радиочастотах. [37]
Было показано, что квадрат показателя преломления при низких частотах равен диэлектрической проницаемости. Будет ли этот вывод верен для других ( изотропных) веществ. [38]
Такую же поляризованную область образуют вокруг себя и освобожденные электроны. Если диэлектрическая постоянная определяется смещением электронов и численно близка к квадрату показателя преломления, то поляризованная область образуется в момент освобождения электрона и сопровождает его движение. [39]
Отсюда видно, что при преломлении элементарного пучка его светопроводность меняется так, что произведение n2d2N остается постоянным. Иначе можно сказать, что светопроводность элементарного пучка обратно пропорциональна квадрату показателя преломления среды, через которую он распространяется. [40]
Электронная поляризация наблюдается у всех видов диэлектриков и не связана с потерями энергии. Величина относительной диэлектрической проницаемости вещества с чисто электронной поляризацией численно равна квадрату показателя преломления света. [41]
Электронная поляризация наблюдается у всех видов диэлектриков и не связана с потерями энергии. Величина относительной диэлектрической проницаемости вещества с чисто электронной поляризацией численно равна квадрату показателя преломления света. [42]
Исследования этих авторов выполнены, в основном, с неполярными растворителями, а в более поздних работах Жозьен и др. [8-11 ] и Бейлисса, Коула и Лит-тла [12] было показано, что хотя это выражение приближенно выполняется для большинства неполярных растворителей, однако для полярных растворителей, включая даже в ряде случаев бензол, оно не выполняется. Несколько лучшее совпадение с экспериментальными данными получено [11, 12] при замене D квадратом показателя преломления, но поскольку смещения полос при переходе от одного неполярного растворителя к другому сравнительно невелики, то ясно, что для адекватного описания имеющихся данных необходимо включить в рассмотрение ряд дополнительных факторов. Эта точка зрения подтверждается тем обстоятельством, что в случае более концентрированных растворов, когда в спектре появляются полосы, соответствующие взаимодействию между молекулами растворенного вещества, наблюдаемая частота колебаний в некоторых случаях не зависит от диэлектрической проницаемости растворителя [11], хотя можно было бы ожидать, что она особенно чувствительна к влиянию растворителя. [43]
Поляризация ионного кристалла типа Nad, относящегося к кубической системе, обусловлена ионной поляризацией, вызванной смещением ионных пар, и электронной поляризацией ионов. В табл. 2 - 5 - 1 приведены относительная диэлектрическая проницаемость ег, квадрат показателя преломления я2 и постоянная решетки а для различных кристаллов. [44]
Отсутствие прозрачных тел, для которых магнитная емкость отличалась бы от магнитной емкости воздуха более чем на весьма малую величину, наводит на мысль, что основная разница между этими средами должна быть обусловлена их диэлектрической емкостью. Согласно нашей теории, следовательно, диэлектрическая емкость прозрачной среды должна быть равна квадрату показателя преломления. [45]