Cтраница 2
На рис. 6.3.6 показана зависимость коэффициента оптического поглощения сплава Si-B, нанесенного при B2H6 / SiH4 1 10 2, от квадрата энергии фотонов. [16]
Вторая из намеченных выше областей напряжения отвечает потенциалам экрана, когда Kd I При небольших плотностях тока яркость здесь приблизительно пропорциональна квадрату энергии возбуждающих электронов. В графическом изображении при логарифмическом масштабе зависимость выражается строго прямой линией, которая охватывает широкий диапазон энергий от нескольких сот вольт до десяти киловольт и выше в случае сульфид-селенидов. [17]
Но, кроме энергии и импульса, в проц ссах распада и столкновения непременно сохраняются и другие величины - те самые инвариантные разности квадратов энергии и импульса ( Е2 - Р1), которые характеризуют каждую частицу. [18]
Авторы [3] заметили, что гамильтониан гармонического осциллятора можно записать в виде 2тЯ р2 т2о) 2х2 и что 2тН приблизительно равняется разности квадратов энергий т W ( или масс) состояний. [19]
Полученное выражение имеет отчетливый физический смысл: - коэффициент эксцесса суммы квазипериодического и случайного сигналов с точностью до постоянного множителя равен отношению суммы квадратов энергии гармоник квазипериодического сигнала к квадрату полной энергии суммарного сигнала. [20]
Если, однако, столкновения обеспечивают быстрое перераспределение энергии между этими двумя состояниями, то время релаксации энергии, запасенной в обоих нормальных колебаниях, может быть вычислено по стандартной формуле (8.41), в которой ( Д Е2) отвечает квадрату энергии, переданной обоим колебаниям, а С - соответствует их полной теплоемкости. [21]
Из формулы ( 73 7) видно, что при скоростях, близких к скорости света, полное излучение энергии в единицу времени зависит от скорости в основном как ( 1 - г2 / О - т - е - пропорционально квадрату энергии движущейся частицы. Исключение представляет только движение в электрическом поле параллельно направлению поля. В этом случае множитель ( 1 - т / с), стоящий в знаменателе, сокращается с таким же множителем в числителе, и излучение оказывается не зависящим от энергий частицы. [22]
Поэтому переменная и называется квадратом переданного импульса. Поэтому переменная v называется квадратом энергии. [23]
Та же самая ф-ция A ( s, t) при значениях переменных s; 0, t 4 о 2 описывает другой фи &. В аннигиляционном канале величина t является квадратом энергии, a s - квадратом передаваемого импульса. [24]
Для чисто электрон-электронных столкновений вследствие сохранения энергии в этом процессе приведенный интеграл должен быть равен нулю. Второй момент функции / С имеет порядок квадрата энергии а, передаваемой в одном столкновении. [25]
Когда молекулы распределены по многим состояниям с разной энергией, среднее квадратов энергии не будет больше равно квадрату средней энергии рис. 21.2), и поэтому бе не будет равно нулю. Большая величина бе соответствует широкой заселенности уровней, а малая величина - узкой заселенности. [26]
Когда молекулы распределены по многим состояниям с разной энергией, среднее квадратов энергии не будет больше равно квадрату средней энергии ( рис. 21.2), и поэтому бе не будет равно нулю. Большая величина бе соответствует широкой заселенности уровней, а малая величина - узкой заселенности. [27]
Когда молекулы распределены по многим состояниям с разной энергией, среднее квадратов энергии не будет больше равно квадрату средней энергии рис. 21.2), и поэтому бе не будет равно нулю. Большая величина бе соответствует широкой заселенности уровней, а малая величина - узкой заселенности. [28]
Вы помните, что это значит. Как бы ни мчалась частица и куда бы ни двигались мы сами, разность квадратов энергии и импульса этой частицы остается неизменно равной квадрату ее массы. [29]
Ниже будет показано, что поправка в V и V, связанная с лорен-цовым трением, мала. Из ( 5) видно, что потеря энергии электрона в магнитном поле Земли растет пропорционально квадрату энергии электрона. Поэтому при очень больших энергиях электронов рассматриваемое излучение играет существенную роль. [30]