Cтраница 2
Рассмотрим i - ю секцию / ьполупроводника, в которой значения электростатического потенциала ( ft и квазипотенциала Ферми фрг принимаются постоянными. [16]
Если система (8.3) имеет асимптотически устойчивый предельный цикл Г, то отклонения от этого цикла описываются квазипотенциалом Vp ( x), который можно найти как решение задачи jRr ( см. § 4 гл. [17]
Если критическая область не задана, то такой универсальной характеристикой устойчивости положения равновесия будет функция V ( O, у) - квазипотенциал случайных возмущений. [18]
Этот метод имеет преимущество в многомерном моделировании, состоящее в том, что он экономичен ( относительно памяти ЭВМ) и хорошо сходится во всех случаях, когда указанные три основные уравнения слабо связаны между собой. При удачном выборе начального приближения для квазипотенциала Ферми основных носителей результат уже первого цикла итерационного процесса оказывается близким к искомому решению. [19]
Ур-пие ( 3) обеспечивает, в частности, выполнение условия упругой ( двухчастичной) унитарности для физ. Кроме того, он зависит от полной энергии системы и является, вообще говоря, комплексной ф-цией. Последние два свойства существенно отличают квазипотенциал от нерелятивистского потенциала. [20]