Квант - излучение
Cтраница 3
Возникающие при обратных переходах кванты излучения в запрещенных линиях беспрепятственно уходят из рассматриваемой области газа благодаря малости коэффициента поглощения в этих линиях. [31]
 |
Пропорциональный счет-чик частиц. [32] |
Когда в камере появляется квант излучения, он ионизирует атом, А тот испускает фотоэлектрон, последний затем отдает энергию, ионизируя атомы газа до тех пор, пока запас энергии не иссякнет. Оказывается, что электрон отдает около 20 В энергии 1 в расчете на создаваемую им пару электрон - ион, следовательно, полный заряд, высвобожденный фотоэлектроном, пропорционален энергии, которую первоначально несло излучение. В ионизационной камере этот заряд собирается и усиливается усилителем заряда ( интегрирующим), который работает также как фотоумножитель. Итак, выходной импульс пропорционален энергии излучения. Аналогичным образом работает пропорциональный счетчик, но на его центральном проводе поддерживается более высокое напряжение, следовательно, притягиваемые к нему электроны вызывают дополнительную ионизацию и результирующий сигнал получается большим. Эффект умножения заряда позволяет использовать пропорциональные счетчики при небольших значениях энергии излучения ( порядка киловольт и ниже), когда ионизационные счетчики использовать невозможно. [33]
Из наличия импульса у кванта излучения следует существование давления, которое излучение должно оказывать на любое препятствие, находящееся на пути его распространения. Это процесс, качественно аналогичный давлению, которое оказывают молекулы газа, имеющего температуру, большую абсолютного нуля, на стенки сосуда. Давление потока квантов излучения проявляется как световое давление, обнаруженное Лебедевым в 1899 году давление на твердые тела, а в 1910 году - как давление на газы. [34]
Если при поглощении полупроводником кванта излучения электроны валентной зоны, приобретая дополнительную энергию, превышающую или равную ширине запрещенной зоны, переходят в зону проводимости, то такое поглощение называется собственным или фундаментальным. При изучении собственного поглощения полупроводника следует учитывать строение его энергетических зон. Известные в настоящее время полупроводники в соответствии с конфигурацией энергетических зон делятся на два основных вида. [35]
Поток ионизирующих частиц или квантов излучения - число частиц или квантов излучения, проникающее в единицу времени сквозь данную поверхность. В зависимости от вида излучения применяют следующие единицы измерения потока ионизирующих частиц или квантов: альфа-частица в секунду ( альфа-част. [36]
Она соответствует длине волны кванта излучения с энергией, равной энергии массы покоя электрона т0с2 или 0 51 Мэв. [37]
Поглощение энергии из потока квантов излучения или из источников теплоты, характерное для периода подготовки биологической эры, уступило место сопряженному процессу, в котором существенную роль играли богатые энергией фосфаты. [38]
Исходно Комптон постулировал, что квант излучения характеризуется, помимо энергии Е Яо, также и импульсом р Нш / с Hk, где k ш / с - волновое число. Далее он рассмотрел процесс упругого столкновения кванта излучения со свободным электроном, полагая, что первоначально электрон покоится, а после столкнове-с квантом может иметь скорость, сравнимую со скоростью света. При такой постановке задачи необходимо использовать релятивистские формулы классической механики и принимать во внимание различие между полной энергией и энергией покоя для электрона. [39]
В этом случае из-за малости кванта излучения в одном состоянии всегда много квантов; поле рассматривается классически; квантовые шумы несущественны, основную роль играют тепловые шумы. [40]
Плотность потока ионизирующих частиц или квантов излучения - число частиц или квантов направленного излучения, проникающее сквозь нормально расположенную поверхность и отнесенное к единице площади и к единице времени. В зависимости от вида излучения применяют следующие единицы измерения: альфа-частица в секунду на квадратный метр [ альфа-част. [41]
При этом, если энергия кванта излучения больше высоты потенциального барьера, то возбужденные электроны из металла могут перейти в полупроводник через потенциальный барьер. В результате длинноволновая граница спектральной характеристики фотодиода Шоттки сдвигается в сторону более длинных волн. [42]
 |
Схема энергетических уровней молекулы вещества и возможные энергетические переходы. [43] |
В итоге мы имеем набор квантов излучения с частотами v, vo i / y, из которых частоты ( i / q - v) соответствуют стоксовой линии излучения, а частоты ( vq vv) - - антистоксовому излучению. Ширина линии стоксова излучения при возбуждении монохроматической волной A. [44]
Квант видимого света частотой vj и квант УФ излучения частотой v2 выбивают с фотокатода по одному фотоэлектрону. [45]
Страницы: 1 2 3 4