Квант - рентгеновское излучение
Cтраница 2
При встрече кванта рентгеновского излучения с частицей газа происходит поглощение этого кванта и отрыв одного из слабо связанных с атомом электронов, например одного из валентных электронов. Так как энергия связи удаляемого из атома электрона в этом случае много меньше, чем энергия поглощенного кванта, то избыток энергии поглощенного кванта передается освобожденному из атома электрону в виде большого запаса кинетической энергии. За счет этой энергии быстро двигающийся электрон производит путем неупругих столкновений первого рода ионизацию большого числа нейтральных частиц газа. В результате рентгеновский квант оставляет в камере Вильсона след, состоящий из целого ряда отдельных тонких зигзагообразно расположенных полосок тумана. [16]
При этом выделяются кванты рентгеновского излучения. [17]
Чтобы атом испустил квант рентгеновского излучения / iv, ему необходимо сообщить энергию. Практически ввиду более легкого осуществления используют только второй способ возбуждения. Его преимущество заключается еще в том, что возникающий спектр флуоресценции имеет только характеристические спектральные линии, в то время как на эмиссионный спектр накладывается спектр непрерывного излучения. В рентгенофлуоресцентной спектроскопии пробу облучают полихроматическим излучением рентгеновской трубки и наблюдают возникающее вторичное излучение. Для перемещения электрона с занимаемого им основного уровня необходимо, чтобы энергия поглощаемого рентгеновского кванта hv была по меньшей мере равна работе ионизации. Если поглощаемая энергия больше, то избыточная энергия высвобождается в виде кинетической энергии фотоэлектрона. По истечении 1Q - 8 с ионизированный атом ступенчато переходит в основное состояние. Рассматривая уменьшение энергии электрона при его переходе с верхнего уровня на нижний, можно заметить, что рентгеновский квант излучается не при каждом электронном переходе. Величина W для различных оболочек не одинакова и возрастает с увеличением атомного номера элемента. [18]
Чтобы атом испустил квант рентгеновского излучения / iv, ему необходимо сообщить энергию. Практически ввиду более легкого осуществления используют только второй способ возбуждения. Его преимущество заключается еще в том, что возникающий спектр флуоресценции имеет только характеристические спектральные линии, в то время как на эмиссионный спектр накладывается спектр непрерывного излучения. В рентгенофлуоресцентной спектроскопии пробу облучают полихроматическим излучением рентгеновской трубки и наблюдают возникающее вторичное излучение. Для перемещения электрона с занимаемого им основного уровня необходимо, чтобы энергия поглощаемого рентгеновского кванта hv была по меньшей мере равна работе ионизации. Если поглощаемая энергия больше, то избыточная энергия высвобождается в виде кинетической энергии фотоэлектрона. По истечении 10 - 8 с ионизированный атом ступенчато переходит в основное состояние. Рассматривая уменьшение энергии электрона при его переходе с верхнего уровня на нижний, можно заметить, что рентгеновский квант излучается не при каждом электронном переходе. Величина W для различных оболочек не одинакова и возрастает с увеличением атомного номера элемента. [19]
Чтобы атом испустил квант рентгеновского излучения hv, ему необходимо сообщить энергию. Практически ввиду более легкого осуществления используют только второй способ возбуждения. Его преимущество заключается еще в том, что возникающий спектр флуоресценции имеет только характеристические спектральные линии, в то время как на эмиссионный спектр накладывается спектр непрерывного излучения. В рентгенофлуоресцентной спектроскопии пробу облучают полихроматическим излучением рентгеновской трубки и наблюдают возникающее вторичное излучение. Для перемещения электрона с занимаемого им основного уровня необходимо, чтобы энергия поглощаемого рентгеновского кванта hv была по меньшей мере равна работе ионизации. Если поглощаемая энергия больше, то избыточная энергия высвобождается в виде кинетической энергии фотоэлектрона. По истечении КН с ионизированный атом ступенчато переходит в основное состояние. Рассматривая уменьшение энергии электрона при его переходе с верхнего уровня на нижний, можно заметить, что рентгеновский квант излучается не при каждом электронном переходе. Величина W для различных оболочек не одинакова и возрастает с увеличением атомного номера элемента. [20]
 |
Образование атома хлора при взаимодействии молекулы хлора со свободной валентностью поверхности на стенке реакционного сосуда. [21] |
При поглощении веществом кванта рентгеновского излучения ( длина волны 0 1 - 20 А) или f - кванта ( длина волны 10 - - 10 1 А) образуются частицы с огромным избытком энергии, превосходящим энергию химических связей в сотни и тысячи раз. Эта энергия расходуется в основном на ионизацию молекул вещества и на возбуждение их внешних электронных оболочек. В результате поглощения одного кванта ионизирующего излучения образуется большое число пар ионов и возбужденных молекул. Как те, так и другие претерпевают разнообразные превращения, в частности, превращения, приводящие к разрыву химических связей и образованию свободных радикалов и атомов. [22]
 |
Установка для флеш-фотолиза. [23] |
При поглощении веществом кванта рентгеновского излучения ( длина волны 0 1 - 20 А) или у-кванта ( длина волны 10 - 4 - 1Q - 1 А) образуются частицы с огромным избытком энергии, превосходящим энергию химических связей в сотни и тысячи раз. Эта энергия расходуется в основном на ионизацию молекул вещества и на возбуждение их внешних электронных оболочек. В результате поглощения одного кванта ионизирующего излучения образуется большое число пар ионов и возбужденных молекул. Как те, так и другие претерпевают разнообразные превращения, в частности, приводящие к разрыву химических связей и образованию свободных радикалов и атомов. Подобные процессы происходят также при прохождении через вещество а - и р-частиц. [24]
При поглощении веществом кванта рентгеновского излучения ( длина волны 0 01 - 2 0 нм) или у-кванта ( длина волны 10 - 5 - 10 - 2 нм) образуются частицы с огромным избытком энергии, превосходящим энергию химических связей в сотни и тысячи раз. Эта энергия расходуется в основном на ионизацию молекул вещества и на возбуждение их внешних электронных оболочек. В результате поглощения одного такого кванта образуется большое число пар ионов и возбужденных молекул. Как те, так и другие претерпевают разнообразные превращения, в частности приводящие к разрыву химических связей и образованию свободных радикалов и атомов. [25]
При Я, равном 1000, один квант рентгеновского излучения образует 358 000 пар ионов. [26]
В связи с появлением и развитием счетчиков квантов рентгеновского излучения ( счетчиков Гейгера, пропорциональных, сцинтилляционных, а в последнее время и полупроводниковых), мощных рентгеновских трубок ( электрическая мощность 2 - 5 кВА) и электронных регистрирующих схем в практике рентгеноструктурного анализа нашли широко применение рентгеновские диф-рактометры - приборы для регистрации рентгеновской дифракционной картины с помощью счетчиков. Применение дифрактометров сокращает продолжительность исследования, повышает чувствительность и точность измерения, позволяет исключить фотографическую и денси-тометрическую обработку пленки. [27]
Все методы регистрации основаны н иониаации вещества при поглощении квантов рентгеновского излучения. [28]
Авогадро, А - атомный вес, N % - число квантов рентгеновского излучения, проходящих в 1 сек. [29]
 |
Английский линейный автоматический дифрактометр фирмы. [30] |
Страницы: 1 2 3 4 5