Квант - рентгеновские лучей
Cтраница 2
Захват / С - или L-электрона вызывает последующую перестройку всей электронной оболочки атома и сопровождается испусканием кванта рентгеновских лучей. [16]
Фотографические слои с усиливающими флуоресцирующими экранами; на такие слои действуют как кванты видимого света, так и кванты рентгеновских лучей. [17]
 |
Схема рентгеновской установки для метода порошка. R - рентгеновская трубка, S - рентгеновский луч, Si, 2, з - дифракционные лучи, К - образец, F - фотопленка, А - В - коллиматор. [18] |
Выбитый электрон удаляется за пределы атома, а его место занимает электрон со следующей орбиты ( L-уровень); при этом выделяется юдин квант рентгеновских лучей - Да-излучение. Если место выбитого с уровня / ( - электрона займет электрон с орбиты М, выделяется квант рентгеновских лучей с меньшей длиной волны и меньшей интенсивностью - К. [19]
Если из атома удален один из электронов / ( - оболочки, то электрон с более высокого энергетического слоя ( уровня) совершает квантовый переход и при этом испускается квант характеристиче-сих рентгеновских лучей, соответствующий К. [20]
 |
Поглощение рентгеновских лучей в счетчиках Гейгера - Мюллера с различными наполнителями. [21] |
Обозначения: эффективность счетчика - отношение числа зарегистрированных квантов к общему числу квантов, попавших в счетчик; мертвое время - время, в течение которого сработавший счетчик нечувствителен к следующим квантам рентгеновских лучей. [22]
Можно, однако, создать условия, при которых самостоятельный разряд будет обрываться так же, как и несамостоятельный. Тогда каждый квант рентгеновских лучей, поглощенный газом, будет создавать новую вспышку разряда и импульс тока во внешней цепи. В то же время амплитуда импульса будет значительно большей, чем в режиме несамостоятельного разряда. [23]
Если на светочувствительную поверхность мы заставляем падать не ультрафиолетовые кванты, кванты сравнительно большие, а кванты рентгеновского света, несущие в 1000 раз большую энергию, чем кванты ультрафиолетового света, то явления будут следующие. Падающий на молекулу квант рентгеновских лучей также будет выбрасывать электроны. Но в этом последнем случае электроны будут иметь такую огромную скорость, что при поглощении их веществом они будут разбивать молекулы, причем молекула распадается на положительные и отрицательные ионы. Таким образом, в случае действия Х - лучей должно получаться совершенно одинаковое спадение электрометра, как положительно, так и отрицательно заряженного. [24]
В рентгеноструктурном анализе нашли применение три типа счетчиков: счетчики Гейгера, пропорциональные и сцинтилляционные. Во всех этих счетчиках попадание квантов рентгеновских лучей отмечается электрическими импульсами. Поэтому интенсивность рентгеновских лучей измеряется по количеству импульсов, поступающих сначала в специальные устройства, усиливающие эти импульсы от 103 до 106 раз, а затем в измерительные. Сейчас больше всего применяются сцинтилляционные счетчики. [25]
 |
Оценка интенсивности фона при. [26] |
Переход от фотографической к ионизационной технике регистрации рентгеновских лучей не только существенно повышает точность, но и упрощает нахождение интегральной интенсивности. Ее основным элементом является ионизационный прибор - счетчик элементарных частиц, реагирующий на кванты рентгеновских лучей, попадающих в его входную щель. Он может быть установлен на пути любого из отраженных лучей; связанный с ним электромеханический счетчик импульсов будет регистрировать количество квантов, направленных в ионизационный прибор. [27]
Выбитый электрон удаляется за пределы атома, а его место занимает электрон со следующей орбиты ( L-уровень); при этом выделяется юдин квант рентгеновских лучей - Да-излучение. Если место выбитого с уровня / ( - электрона займет электрон с орбиты М, выделяется квант рентгеновских лучей с меньшей длиной волны и меньшей интенсивностью - К. [28]
Посте того как произошла внутренняя конверсия, в электронной оболочке атома остается незанятым, вакантным, место вырванного электрона конверсии. Какой-то электрон с более далеких слоев ( с более высоких энергетических уровней) испытывает квантовый переход на это вакантное место с испусканием кванта рентгеновских лучей. Поэтому процесс внутренней конверсии сопровождается еще испусканием характеристических рентгеновских лучей. [29]
Законы почернения фотоэмульсии под действием рентгеновских лучей во многих отношениях сходны с теми, которые имеют место в видимой области спектра, хотя и отличаются характерными особенностями, имеющими большое значение при использовании фотографического метода регистрации излучения в практике рентгеноспектрального анализа. Аналогичны законы почернения также и для некоторых других типов радиации: потоков быстрых электронов и излучений, энергия квантов которых соизмерима или больше энергии кванта рентгеновских лучей. С методической точки зрения, при рассмотрении фотографических методов регистрации излучений удобно различать две энергетические области. В последнем случае характер взаимодействия излучения с фоточувствительной эмульсией характеризуется общими закономерностями, которые будут рассмотрены в следующих разделах. [30]
Страницы: 1 2 3