Cтраница 2
В квантово-релятивистской модели оба вида материи - вещество и поле - дискретны и состоят из элементарных частиц. Например, электромагнитное поле состоит из фотонов, отличающихся от элементарных частиц вещества нулевой массой. В микромире наряду с электромагнитным полем известны еще два фундаментальных поля: сильное и слабое. Таким образом, если на макроуровне система взаимодействующих тел включает непрерывное поле, то на микроуровне она состоит только из дискретных материальных объектов - элементарных частиц. Взаимодействие здесь передается соответствующими частицами - квантами полей - при их непосредственном контакте и имеет квантовый характер. Результат взаимодействия состоит не только в механическом движении, айв исчезновении одних и образовании других частиц. [16]
Лига - Миллса являются системами со связями. Положение изменилось ко 2 - й пол. Функционального интеграла метод) и выяснить, что как чистое беамассовое поле Янга - Миллса, так и поле, взаимодействующее с фермионами, перенормируемы. Вслед за тем был предложен способ мягкого введения масс в эти поля с помощью эффекта спонтанного нарушения симметрии. Основанный на нем Хиггса механизм позволяет сообщить массу квантам полей Ян-га - Миллса, не нарушая перенормируемости модели. На ятой основе в кон. Электрослабое взаимодействие), в к-рой переносчиками слабого взаимодействия выступают тяжелые ( с массами - 80 - 90 ГэВ) кванты векторных калибровочных полей группы электрослабой симметрии ( промежуточные векторные бозоны И7 и Z, экспериментально наблюденные в 1983), Наконец, в нач. Оказалось, что, в отличие от всех до сих пор исследованных перенормируемых КТП, для поля Янга - Миллса, как чистого, так и взаимодействующего с огранич. [17]
При вычислениях эффективных сечений и вероятностей процессов нас интересуют матричные элементы матрицы рассеяния между заданными исходным и конечным состояниями. Амплитуды этих состояний конструируются из амплитуды состояния вакуума ФВак путем действия на нее операторов рождения тех частиц и в тех состояниях, которые задаются для начального состояния системы. Подобным же образом конструируются сопряженные амплитуды состояния, где берутся операторы уничтожения соответствующих частиц. Конечно, эти амплитуды состояния нуждаются в нормировке, для чего мы будем делить матричные элементы на квадраты амплитуд состояния. Тогда, перебрасывая операторы уничтожения, входящие в состав рассматриваемой - матрицы, последовательно через операторы рождения в конструкции начальной амплитуды состояния ( с помощью известных перестановочных соотношений) до тех пор, пока они не подействуют на амплитуду состояния вакуума и не дадут, таким образом, нуль, и поступая подобным же образом с операторами рождения в б - матрице, но перебрасывая их влево вплоть до сопряженной амплитуды конечного состояния, мы получаем в результате с-число, которое и называется матричным элементом матрицы рассеяния. Ясно, что в разложении членов - матрицы по теореме Вика нас могут интересовать лишь те из них, которые содержат в точности одинаковое число операторов уничтожения ( соответствующих полей) и операторов рождения этих же полей в начальной амплитуде состояния; аналогичное утверждение справедливо для соответствия между числом ( и родом) операторов рождения в - матрице и операторов уничтожения в сопряженной амплитуде конечного состояния. В противном случае мы получим матричные элементы, ( равные нулю. Если мы вычисляем матричный элемент для процесса, в котором начальное состояние содержит некоторые конкретные свободные кванты полей, то среди членов - матрицы, заслуживающих рассмотрения, следует сохранить лишь члены, содержащие операторы уничтожения всех этих частиц ( ине более. Наконец, хронологические спаривания однозначно соответствуют внутренним, виртуальным линиям тех диаграмм, которые мы исследуем. Порядок матрицы рассеяния ( равный числу перемножаемых под знаком интеграла лагранжианов) дает число узлов, в которых сходятся ( как реальные, так и виртуальные) линии частиц на диаграмме, так что каждый лагранжиан соответствует своему узлу. В свою очередь, число потенциалов полей ( волновых функций) в каждом данном лагранжиане определяет число линий ( как реальных, так и виртуальных частиц), а также характер входящих в данный узел частиц, которым эти линии соответствуют. [18]