Cтраница 1
Резонансные кванты, поглощенные - поглотителем, рассеиваются в телесном угле 4я стерадиан и практически выбывают из пучка. Общее количество квантов, падающих на поглотитель, будет состоять как из квантов, испущенных без отдачи, так и из квантов, потративших часть энергии на отдачу. Такие кванты не могут быть рассеяны или поглощены резонансно, так как Г - С о. [1]
Видно, что учет гибели резонансных квантов эффективно проявляется в уменьшении излучения источника ( в рассматриваемом случае - тормозного и в бальмеровском континууме) и в увеличении поглощения пороговой интенсивности, что происходит из-за увеличения населенности нижнего уровня при дополнительном фоторекомбина-ционном потоке с верхнего уровня за счет dd-ne - реходов. [2]
Так как процесс вынужденного излучения можно рассматривать, как результат взаимодействия возбужденной частицы с резонансным квантом, то его удобно описывать сечением. [3]
В ( 278) введено обозначение А % - для скорости спонтанного распада верхнего уровня и ( ri2) - для вероятности вылета резонансных квантов из среды, зависящей от оптической глубины Ti2 в центре линии и контура сечения поглощения. Кроме того, учтены источники излучения ( в данных предположениях - равновесные) на верхнем уровне. [4]
Поэтому можно ожидать, что рассматриваемая теория должна быть справедлива только в области достаточно высоких температур. Однако возбуждение ионов резонансными квантами облегчается нрн наличии пересечений их энергетических уровнен, которые могут происходить при некоторых орнентацпях обменного ноля ( см. фнг. Вблизи таких пересечений ( которые, как мы знаем, являются причиной аномалий резонансного поля / / рсз, см, стр. Тогда возбуждение оказывается возможным и при низких температурах. [5]
Характерной особенностью тлеющего разряда в полом катоде является относительно большая концентрация электронов. За счет соударений с электронами происходит в основном возбуждение и последующее высвечивание резонансных квантов излучения металла. Цилиндрическая конструкция катода способствует концентрации излучения в ограниченной зоне, а также повышает вероятность, что пары материала катода затем осаждаются на внутренней поверхности катода, а не на поверхности стеклянного корпуса лампы. [6]
Возможность существования процессов вынужденного излучения, являющихся основой лазерной техники, была предсказана в 1916 г. А. Он предположил, что помимо известных в то время процессов поглощения и спонтанного излучения должен сущестововать процесс испускания резонансного кванта, в результате которого квант света, взаимодействуя с резонансно возбужденным атомом или молекулой, может создать квант, подобный себе. [7]
Численные оценки величин в формуле ( 280) показывают, что учет рекомбинационных потоков с верхнего уровня может существенно уменьшить интенсивность источников излучения и уменьшить длину термализации континуума. Действительно, интенсивность этих процессов, описываемых в ( 279) в приближении Бибермана-Холстейна, зависит от вероятности вылета ( или гибели в процессах поглощения) резонансных квантов. Последняя величина зависит от числа пробегов резонансного излучения на длине термализации континуума. Если введенное в ( 280) отношение S приближается к единице, то источники излучения ( тормозные и фоторекомбинационные на верхних уровнях) в области континуума эффективно снижаются, а выходящее излучение уменьшается приближенно в - ( 1 - 6) раз. При этом фотоны, рожденные в глубоких горячих областях плазмы за порогом континуума, за счет эффекта дробления фотонов в процессах некогерентного рассеяния перерабатываются в линии и континуумы с меньшей энергией. Образующиеся резонансные кванты либо выносятся из плазмы, либо участвуют в дальнейших процессах термализации при энергиях меньших пороговой. Для доплеровского механизма уширения линий, как показывают оценки, величина S С 1 на длине термализации континуума, и влияние линий не должно быть существенным при формировании излучения в лаймановском континууме. Это условие может осуществиться при увеличении ширины линии, несмотря на относительно большое число пробегов резонансного излучения на длине термализации. При этом ширина спектра резонансного излучения остается малой по сравнению с пороговой энергией континуума и на условие лучистого равновесия практически не влияет. [8]
Численные оценки величин в формуле ( 280) показывают, что учет рекомбинационных потоков с верхнего уровня может существенно уменьшить интенсивность источников излучения и уменьшить длину термализации континуума. Действительно, интенсивность этих процессов, описываемых в ( 279) в приближении Бибермана-Холстейна, зависит от вероятности вылета ( или гибели в процессах поглощения) резонансных квантов. Последняя величина зависит от числа пробегов резонансного излучения на длине термализации континуума. Если введенное в ( 280) отношение S приближается к единице, то источники излучения ( тормозные и фоторекомбинационные на верхних уровнях) в области континуума эффективно снижаются, а выходящее излучение уменьшается приближенно в - ( 1 - 6) раз. При этом фотоны, рожденные в глубоких горячих областях плазмы за порогом континуума, за счет эффекта дробления фотонов в процессах некогерентного рассеяния перерабатываются в линии и континуумы с меньшей энергией. Образующиеся резонансные кванты либо выносятся из плазмы, либо участвуют в дальнейших процессах термализации при энергиях меньших пороговой. Для доплеровского механизма уширения линий, как показывают оценки, величина S С 1 на длине термализации континуума, и влияние линий не должно быть существенным при формировании излучения в лаймановском континууме. Это условие может осуществиться при увеличении ширины линии, несмотря на относительно большое число пробегов резонансного излучения на длине термализации. При этом ширина спектра резонансного излучения остается малой по сравнению с пороговой энергией континуума и на условие лучистого равновесия практически не влияет. [9]
Прибор состоит из выносного блока и блока регистрации. Действие прибора основано на интегральном методе. В выносном блоке прибора находятся резонансный пластический сцин-тиллятор, приклеенный к ФЭУ-81, и предусилитель. Блок регистрации содержит дискриминатор импульсов, измеритель средней скорости и источники питания. В качестве источника резонансных квантов применяется олово - 119т; в качестве резонансного поглотителя - двуокись олова, содержащаяся в пластическом сцинтилля-торе и обогащенная по содержанию резонансного изомера. Столь большой резонансный эффект обеспечивает высокий коэффициент преобразования, позволяет уменьшить габаритные размеры прибора и повысить точность измерения. [10]
В § 14 указывалось, что знак мнимой части диэлектрической проницаемости б2 ( со) дает ответ на вопрос: будет среда поглощать или усиливать проходящую через нее электромагнитную волну с частотой со. За счет внешнего воздействия можно приготовить и поддерживать среду в таком состоянии, что для определенной частоты со мнимая часть диэлектрической проницаемости будет отрицательна и, следовательно, среда будет усиливать проходящую электромагнитную волну с такой частотой. Она может не только усиливать проходящую через нее электромагнитную волну, но и служить источником ( генератором) когерентного электромагнитного излучения в отсутствие внешней электромагнитной волны. Физическим явлением, лежащим в основе такого процесса усиления, является вынужденное ( индуцированное) излучение, открытое А. Эйнштейном в 1916 г. Оно заключается в том, что квант электромагнитного излучения, частота которого совпадает с частотой некоторого атомного перехода ( резонансный квант), вынуждает возбужденный атом излучить квант с точно такими же, как и у него, характеристиками. Так как макроскопическое электромагнитное поле содержит большое число квантов, то для его формирования необходимо, чтобы появившиеся кванты не покидали среду, способствуя излучению атомами таких же квантов. Это достигается путем помещения среды в резонатор, представляющий собой в простейшем случае два зеркала, коэффициент отражения которых для излучения рассматриваемой частоты близок к единице. [11]