Рентгеновский квант

Cтраница 2

Конкуренция между процессом испускания рентгеновских квантов и эффектом Оже приводит к тому, что выход флуоресценции ( доля случаев испускания рентгеновских квантов в общем числе случаев / ( - захвата) для легких элементов очень мал, для тяжелых, наоборот, близок к единице. [16]

По мере увеличения энергии падающего рентгеновского кванта число актов ионизации возрастает и амплитуда импульса на выходе счетчика поэтому пропорциональна энергии поглощенного кванта. [17]

Приемники излучений. а - счетчик Гейгера-Мюллера. / - стеклянная трубка. 2-цилиндрический катод. 3-анодная нить. 4-источник высокого напряжения. 5-сопротивление. 6-измерительное устройство. б - счетчик сцинтилляций. / - источник постоянного напряжения. 2-фотоэлектрический умножитель. 3-фосфоресцирующий кристалл. 4-фотокатод. 5-усилитель. 6-измерительное устройство. [18]

Как правило, для регистрации рентгеновских квантов применяют так называемые счетчики частиц. При регистрации широких участков спектра иногда применяют фотоэмульсии. [19]

Поэтому, хотя глубина проникновения возбуждающего рентгеновского кванта внутрь металла весьма велика, средняя длина свободного пробега выбитых ЭСХА-электронов - величина того же порядка, что и в случае оже-электронов. [20]

В абсорбционном РРА пробу облучают рентгеновскими квантами с близкими энергиями Е и Е2, причем Е Есв Е2, где Еа - энергия связи электрона на внугр оболочке атома определяемого элемента. При этом отношение / 1 / / 2 зависит от содержания определяемого элемента. [21]

Так же как и электроны, рентгеновские кванты, возникшие вблизи поверхности кристалла, могут покинуть кристалл. [22]

В процессе фотоэлектрического поглощения часть энергии поглощенного рентгеновского кванта идет на возбуждение атома, другая часть сообщает кинетическую энергию выбитому фотоэлектрону. Часть возбужденных атомов переходит в нормальное состояние, излучая характеристический спектр. Другая часть возбужденных атомов переходит в нормальное состояние без излучения, что объясняется процессом Оже. Этот процесс заключается во внутреннем поглощении характеристического излучения, приводящем к появлению вторичных фотоэлектронов и сателлитов рентгеновских линий. Часть первичного рентгеновского луча поглощается при рассеянии, и коэффициент 1 относится к излучению с измененной и неизмененной длиной волны. [23]

В абсорбционной рентгеновской спектроскопии электрон при поглощении рентгеновских квантов не покидает вещества, а переходит в свободные состояния зоны проводимости. Рентгеновская абсорбционная спектроскопия пригодна для изучения газов, растворов, твердых тел. Так, спектры поглощения находящихся в растворах ионов, обнаруживают несколько более или менее четких флуктуации на протяжении нескольких десятков электрон-вольт. В случае комплексных ионов вид этих флуктуации зависит от типа связи поглощающего атома с его соседями по комплексу. Спектр иона в растворе обусловлен наложением друг на друга серии линий поглощения, ширины которых значительно превосходят ширину внутреннего уровня поглощающего иона. При этом уширение вызвано расщеплением уровней энергии в электрическом поле молекул сольватной оболочки, окружающей ион в растворе, и поэтому зависит не только от поглощающего иона, но и от растворителя. [24]

Таким образом, экспериментально наблюдать неупругое рассеяние рентгеновских квантов на кристаллической решетке практически невозможно: необходимы как крайне высокая монохроматичность падающих лучей, так и очень высокая разрешающая способность детекторов рассеянного излучения. [25]

Эффекты поглощения и увеличения интенсивности линий. [26]

Рентгеновские эмиссионные методы анализа основаны на счете дискретных рентгеновских квантов. Скорость счета может меняться от нескольких импульсов до 100 000 имп / сек. При очень больших скоростях счета возникает проблема, связанная с постоянной времени приемника излучения и счетной установки. При низких скоростях счета импульсов в случае определения следов элементов эти трудности не встречаются. С другой стороны, при малых скоростях счета возникает проблема флуктуации и учета фона. Распределение результатов повторных измерений, выполненных при постоянных условиях, соответствует кривой распределения Гаусса, определяемой средним значением скорости счета N. Стандартное отклонение а равно приблизительно V N. Эта величина также называется стандартной ошибкой счета. [27]

Схема рентгеновского спектрометра. 1-рентгеновская трубка. 1а - источник электронов ( термоэмисснонный катод. 16-мишеаь ( анрд. 2 - исследуемое в-во. 3-кристалл-анализатор. 4-регистрирующее устройство. / п - первичное рентгеновское излучение. Ау2 - вторично рентгеновское излучение. АУЗ-регистрируемое излучение. [28]

Для лолучения рентгеновских эмиссионных спектров в-во облучают первичными рентгеновскими квантами йу1 для создания вакансии на внутр. [29]

Вероятность поглощения рентгеновского фотона в газовом объеме пропорционального счетчика с аргоновым наполнением без учета поглощения в окне. ag - сечение фотоэлектрического поглощения, tg - толщина слоя газа.| Вероятность поглощения рентгеновского фотона в газовом объеме пропорционального счетчика ( с окном из органического материала, такого, как майлар. [30]

Страницы: 1 2 3 4