А-точка

Cтраница 3

Если р - не целое, то последовательность А-точек имеет показатель сходимости ТА р при любом А. Если р - целое, то последовательность А-точек имеет показатель сходимости 1А р для всех А за исключением, быть может, одного значения А. [31]

Эти две модификации называются Не I и Не II. Точка перехода Не I - Hell обычно называется А-точкой. [32]

Действительно, уменьшение температуры жидкости ниже ее значения в А-точке не сопровождается разрывом в тепловом потоке. Кроме того, существуют по крайней мере два явления, которые отличают пленочное кипение в жидком гелии II от того, которое имеет место в обычных жидкостях. [33]

Как уже упоминалось в § 23, с повышением температуры доля сверхтекучей плотности ps / p бозе-жидкости убывает, обращаясь в нуль в точке фазового перехода второго рода - так называемой А-точки жидкости. Температура Гд этой точки является функцией давления Р уравнение Т Т ( Р ] определяет линию А-точек на фазовой диаграмме в плоскости РТ. [34]

Так как а-точки изолированы, то на окружности у достаточно малого радиуса с центром г и внутри нее не будет находиться других а-точек. [35]

Если мероморфная функция / ( г) однолистна в области D, то в каждой регулярной точке этой области производная отлична от нуля. В самом деле, если в некоторой точке zo / ( zo) а / ( zo) О, то zo будет а-точкой кратности выше первой, а тогда в силу одного из следствий из теоремы Руше ( см. § 18) при Ь, достаточно близких к а, / ( z) более одного раза принимает значение Ь, что противоречит унивалентности. [36]

Совпадение его результатов с экспериментом в случаях хлористого аммония и нитрата аммония не вполне удовлетворительно. В этой связи интересно отметить, что переход в кривой теплоемкости, сопровождающий явление перехода порядок-беспорядок в сплавах, так же как и переход в кривых теплоемкости веществ, подобных хлористому аммонию, являются типичными А-точками [73], для которых характерно понижение теплоемкости обратно до нормального значения выше точки перехода. В случае высокополимерных веществ, так же как и в случае органических стекол, изучавшихся Парксом с сотрудниками, возрастание теплоемкости при Тт сохраняется во всей области высоких температур. В первом случае X -точка, очевидно, связана с определенными процессами ( переход решетки в состояние беспорядка, переход ионоз или молекул в состояние вращения), которые, будучи завершены, не требуют более приращения энергии. Это достаточно хорошо видно в случае бромистого водорода, который имеет три отчетливо заметных перехода второго рода ( л - точки) в близкой последовательности и которые Паулинг [90] приписывает прекращению вращения последовательно около трех кристаллографических осей. [37]

Последующие исследования принесли немало Новых, весьма любопытных сведении. Оказалось, что Я-точка наступает при температурном изменении порядка деся титысячных долей градуса: у жидкого гелия, находящегося под давлением собственных паров, Я-точка отвечает 2 186 К, при 2 187 К еще ничто не предвещает ее. Положение А-точки несколько изменяется от величины давления над жидким гелием. [38]

Диаграмма состояния гелия в связи с упомянутыми особенностями его жидкого состояния имеет весьма своеобразный вид и является единственной в своем роде. Кривая / представляет собой кривую парообразования. Кривая 2 является линией А-точек. Она показывает, как изменяется температура перехода Не I - Не II с повышением давления. Все эти кривые разделяют диаграмму на четыре части: на области существования газообразного гелия, жидкого Не I, жидкого Не II и твердого гелия. Из диаграммы видно, что область жидкого Не II простирается до абсолютного нуля. Это значит, что и при абсолютном нуле устойчивым состоянием гелия является жидкое состояние. Что касается твердого гелия, то он может быть получен, как это видно из диаграммы, только под повышенным давлением, которое даже при абсолютном нуле должно быть не меньше 25 атм. И чем выше температура, тем большее давление требуется для кристаллизации гелия. Так, при 50 К гелий твердеет при 7000 атм. [39]

Зависимость теплосодержания Nb03 от температуры. [40]

Температурная зависимость теплоемкости NbCh, в соответствии со сказанным, отличается сложностью. СР быстро, но монотонно растет с температурой. В интервале же 1010 - 1080 К наблюдается типичная А-точка. [41]

В то время как обычный звук в гелии, как и в других жидких средах, почти не зависит от температуры, тот другой, названный вторым звуком, зависит - и очень сильно и весьма интересным образом. При абсолютном нуле и вблизи него скорость второго звука по своей величине примерно в полтора раза меньше скорости обычного, первого звука. Потом она резко падает, потом остается почти постоянной, а в А-точке обращается в нуль. [42]

Жидкий 3Не является нормальной жидкостью, но 4Не проявляет особые свойства, не присущие ни одному из известных веществ. Жидкость, образующаяся при 4 18 К ( Не I), имеет свойства нормальной жидкости. При дальнейшем охлаждении до 2 178 К и давлении 1 атм образуется так называемый Не II. Температуру этого превращения называют А-точкой, она незначительно изменяется с изменением давления. Переход Не I в Не 11 сопровождается исчезновением некоторых физических свойств. Не II обладает настолько небольшой вязкостью, что ее можно измерить только самыми чувствительными методами. Кроме того, Не II имеет огромную теплопроводность. Он образует исключительно тонкие пленки, толщиной всего в несколько сот атомов, скользящие как бы без трения. Некоторые исследователи рассматривают Не II как четвертое состояние вещества. В настоящее время не представляется возможным дать полного теоретического объяснения этих свойств гелия. [43]

Для получения твердого гелия необходимо приложить к жидкости внешнее давление. Жидкий гелий обладает удивительным свойством: при понижении температуры до 2 18 К его теплоемкость резко возрастает, а затем интенсивно уменьшается. Кривая теплоемкости напоминает букву К, что явилось причиной таких названий, как Х - переход и А-точка. Жидкую фазу при температуре 2 18 К и ниже называют гелий II, выше 2 18 К - гелий I. Как показали опыты, скорость протекания гелия II через узкую щель или капилляр столь велика, что вязкость его кажется равной нулю. Гелий II способен образовывать пленку на поверхности, с которой он соприкасается. Это явление ползучести гелия II весьма затрудняет получение низких давлений при откачке паров. Пленка вползает наверх, достигает теплых поверхностей, испаряется, увеличивая нагрузку вакуумной системы. Интересны и такие аномальные явления, характерные для гелия II, как фонтанный ( термомеханический) и механокалорический эффекты. [44]

Нормальная часть жидкого Не - П представляет собой ту часть жидкости, в которой возникают элементарные тепловые возбуждения. Однако из детального рассмотрения элементарных возбуждений в гелии, основанного на законах сохранения энергии и импульса, следует, что возможны состояния Не - П, в которых элементарные возбуждения не возникают. Этим состояниям соответствует сверхтекучая часть гелия. Выяснилось, что частицы сверхтекучей части Не - П весьма сильно взаимодействуют друг с другом и образуют связанный коллектив, называемый иногда конденсатом. Благодаря сильному взаимодействию частиц в сверхтекучей части Не - П не возникают тепловые возбуждения и эта часть гелия не обладает запасом внутренней энергии. При О К, когда элементарных возбуждений нет, весь Не - Н является сверхтекучим и нормальная часть его отсутствует. Однако вплоть до температуры А-точки в Не - Н сохраняется сверхтекучая часть со всеми ее особыми свойствами. [45]

Страницы: 1 2 3