Cтраница 1
Q-потенциал в виде суммы по ненумерованным молекулярным графам отдельных изомеров ( I, q), между которыми в рамках модели III отсутствуют физические взаимодействия. Поэтому рассматриваемая система фактически представляет собой идеальный газ, компонентами которого являются ( I, q) - изомеры. Как известно [166, 170], величина ( - Q / T) для такого многокомпонентного газа представляет собой сумму чисел молекул каждой из его компонент. [1]
Покажем, что для газа в отсутствие внешнего поля Q-потенциал связан весьма простой зависимостью с внутренней энергией. [2]
Для того чтобы найти энтропию и давление электронного газа, определим Q-потенциал. [3]
Мы приходим в этом случае к картине фазового перехода первого рода: Q-потенциал и давление изменяются непрерывно, а молярный объем а) имеет скачок. [4]
Покажем, как выражаются другие термодинамические функции Ф, F, U, W через Q-потенциал. [5]
Здесь мы воспользовались более сложным, чем обычно, способом вычисления работы образования равновесной капли с применением Q-потенциала по следующим соображениям. Прежде всего применение й-потенциала точно соответствует условиям перехода между двумя состояниями с равными химическими потенциалами, вероятность которого вычисляется. Переход при постоянном химическом потенциале означает, что количество вещества изменяется, система открыта и расход вещества на образование равновесных капель компенсируется вводом в систему эквивалентного количества вещества, так что парциальное давление в системе поддерживается постоянным. [6]
Использованный здесь способ расчета повторяет способ расчета Гиббса [1 ] работы образования сферического зародыша, где также применен не названный Гиббсом Q-потенциал. [7]
Так как выражение для внутренней энергии мы нашли в чужих переменных Т, V ( U oT4V), то для нахождения уравнения состояния Р P ( V, Т), а также энтропии, излучения удобно перейти к Q-потенциалу. [8]
Рассмотреть нефизический пример, когда Q ( z) задана формулой Q ( 1 z) Nw 12 ( 1 - z No) 12 XI - z) - ш - безразмерна: а) показать, что в термодинамическом пределе появляется корень g - суммы z 1; б) найти Q-потенциал и уравнение состояния; в) описать распределение зарядов в электростатической аналогии. [9]
Рассмотрим теперь бозе - или ферми-газ в присутствии внешнего поля. Сохраняя в силе определение Q-потенциала (38.3), мы по-прежнему приходим к формуле (38.10), но Q-потенциал помимо переменных Т, V и / и зависит теперь еще от напряженности поля, в котором находится газ. [10]
Эта формула выражает большое каноническое распределение Гиббса. Вновь подчеркнем, что собственные аргументы Q-потенциала Т, V, / и являются как раз теми параметрами, которые фиксированы для большого канонического ансамбля Гиббса. [11]
Рассмотрим теперь бозе - или ферми-газ в присутствии внешнего поля. Сохраняя в силе определение Q-потенциала (38.3), мы по-прежнему приходим к формуле (38.10), но Q-потенциал помимо переменных Т, V и / и зависит теперь еще от напряженности поля, в котором находится газ. [12]
Рассмотрим теперь бозе - или ферми-газ в присутствии внешнего поля. Сохраняя в силе определение Q-потенциала (38.3), мы по-прежнему приходим к формуле (38.10), но Q-потенциал помимо переменных Т, V и / и зависит теперь еще от напряженности поля, в котором находится газ. [13]
Формулы этого приближения получаются ( см. разд. Для нахождения уравнения состояния и корреляторов полной плотности звеньев в модели IV достаточно рассмотреть интеграл (IV.45), определяющий Q-потенциал системы. [14]
Поставим своей целью вычислить термодинамические функции газа в этом приближении. Отметим при этом следующее весьма важное обстоятельство. Поэтому свободная энергия F и термодинамический потенциал Ф определяются в термодинамике с точностью до произвольной линейной функции температуры, энтальпия W - с точностью до аддитивной постоянной и только Q-потенциал может быть определен в термодинамике однозначно. [15]