Аппроксимация - вид
Cтраница 1
Аппроксимация вида ( 40), погрешность которой стремится к нулю при любом законе стремления шагов к нулю, называется безусловной или абсолютной. Если же погрешность аппроксимации стремится к нулю при одних законах убывания шагов и не стремится при других, то аппроксимацию называют условной. [1]
Однако заметим, что аппроксимации вида (2.13) обладают тем же семым недостатком, что и усеченные Эрмитовы аппроксимации (2.6), только еще в больней степени. Вместо них фигурируют точные представления жестких смещений ( Х 6 -ос), которые не дают вклад в энергии. В то хе время низшие степени в полиномах для tf и uJ играют для цилиндрических оболочек важнейшую роль 227 233 ] и их отсутствие наносит серьезный ущерб точности получаемых результатов. Это обьясняется тем, что зти слагаемые являются определяющими в представлении постоянных деформаций, а точность последних, как известно, и определяет скорость сходимооти решения. [2]
Этот подход применяется для УРС, допускающих аппроксимацию вида W cs ASU, где cs и As - константы, W - скорость ударной волны, а U - скорость газа после нее. [3]
 |
Использование усеченных рядов Фурье для аппроксимации заданной функции. [4] |
Попытаемся теперь получить общий метод определения постоянных в аппроксимации вида (2.1) и покажем, что рассмотренные в предыдущем параграфе конкретные методы являются просто частными случаями этого общего подхода. [5]
Для 9-ти узловых элементов в задаче о крыше аппроксимации вида (6.16) дают результаты практически совпадающие с использованием полностью сокращенного интегрирования. [6]
При пересчете динамики фильтрации для другого фильтра с использованием аппроксимации вида (3.16), не содержащей члена R, аналитическое вычисление коэффициентов в уравнении (3.16) невозможно. Это связано с тем, что коэффициенты А1 и Вг в выражении (3.16) зависят не только от свойств данного бурового раствора, но и от свойств фильтра. [7]
Если данные уравнения ( 4) линейны ( линейная краевая задача), то и получающиеся при аппроксимации вида ( 5Ь) уравнения ( 7), ( 10) или ( 11) будут ли - нейны. [8]
Если данные уравнения ( 4) линейны ( линейная краевая задача), то и получающиеся при аппроксимации вида ( 56) уравнения ( 7), ( 10) или ( 11) будут линейны. [9]
При использовании формул (5.7) принимается, что в элементарный объем Vn втекает жидкость с температурой, равной полусумме температур данного и предыдущего объемов, а вытекает жидкость с температурой, равной полусумме температур данного У и следующего за ним по течению объема Уп 1 - Принципиальных возражений против аппроксимации вида (5.7) нет. Однако следует ожидать, что она будет плохо работать при больших скоростях течения. [10]
Это ( по крайне мере для цилиндрических оболочек) ставит его в особое положен. Однако, если оболочка отличается с цилиндрической, то очевидно аппроксимации вида (2.34) теряют смысл, т.к. основаны на соотнесениях деформации только для цилиндрической оболочки. Чтобы построить подобный элемент для оболочек другого вида необходимо заново провести все выкладки, т.е. подобрать новые выражения для деформаций, удовлетворяющие своим уравнениям совместности, по которым уже определить соответствующие поля перемещений. Однако, построенный таким образе. [11]
Однако в ограниченном интервале темп-р на практике часто применяют вместо ( 2) аппроксимации вида Rg АТп или др. Значения эмпирич. Вд металлов при невысоких Т, когда основная часть энергии излучения приходится на инфракрасную область спектра ( А, неск. [12]
Если разность давлений на длине канала невелика по сравнению с абсолютным давлением в канале, то удельный объем газа с достаточной точностью может быть принят постоянным. Если же требуется учесть изменение ог по длине канала, то обычно используют аппроксимацию вида vr f ( PH), построенную по данным для состояния насыщения рассматриваемой среды. При небольших давлениях для описания изменения иг f ( Pn) используют, в зависимости от конкретных условий движения среды в канале, адиабатический или изотермический законы расширения идеального газа. [13]
В более широко изученных к настоящему времени образцах с NOK 10й см-2 подвижность при 10ю см-2 Not. Это отчетливо видно на рис. 50, взятом из работы [1543], где изображена зависимость подвижности от NOK. При 1012 см Л 5 1012 см-2 аппроксимация вида N-a по-прежнему была непригодна, но зависимость ц - ( Ns Л д) / 3 приблизительно соответствовала действительности. Расчет рассеяния в этой области очень сложен, поскольку в силу заполнения многих подзон имеют место и внутри - и межподзонные процессы, а эффективными рассеива-телями являются как оптические, так и акустические фононы, а при больших Ns - также и шероховатости поверхности. По-видимому, наилучшее сравнение с теорией фононного рассеяния может быть проведено при Ns ( 2 5) 1012 см-2 в наиболее чистых образцах. [15]
Страницы: 1