Cтраница 1
Предложенные аппроксимации Rk достаточны для решения практических задач обоснования оптимальных параметров генерирующей аппаратуры. Применение (1.28) для расчетов переходного процесса сопряжено с трудностью априорного выбора AJ, однако простой вид функции R ( t) допускает аналитические вычисления. [1]
Отметим, что предложенная аппроксимация соответствует волнам с плоским фазовым фронтом, направление которого является случайным. [2]
На практике они могут заметно отличаться от табличных и применимость предложенной аппроксимации должна быть во всех случаях проверена экспериментально. [3]
Для простых конфигураций непроектных схем работы ГТС, таких, как совместные выходы - раздельные входы цехов КС, совместные входы - раздельные выходы цехов КС, предложенная аппроксимация трения [ см. выражение ( 31) ] позволяет свести поиск потоко-распределения и коэффициентов гидравлической эффективности к решению квадратного уравнения. Причем в работе [58] обосновано существование единственного корня этого уравнения, лежащего в допустимом интервале изменения характерного расхода. [4]
Параметрами рассматриваемой функции распределения служат средняя ЭПР и ее дисперсия, которые могут быть рассчитаны по формулам § 2.1, 2.2. Необходимо отметить, что предложенная авторами [51] аппроксимация функции распределения ЭПР колеблющихся цилиндра, пластины или диска логарифмически-нормальными распределениями весьма условна, так как близость рассчитанных функций распределения ЭПР к прямым линиям не может служить доказательством гипотезы о логарифмически-нормальном распределении флуктуации ЭПР. Тем не менее предложенная аппроксимация имеет определенное значение. [5]
В случае немалых возмущений совокупность (13.2.1), (13.2.4) и (13.2.5) дает лишь приближенное решение. Решающим аргументом в пользу предложенной аппроксимации является то, что бесконечной плотности р в блине соответствует конечная плотность на единицу поверхности. [6]
Ниже приводится пример расчета влияния ускорения частиц на их движение и нагрев. Для расчета скорости движения частиц с размером 100 - 800 мкм использовали уравнение ( 22), причем коэффициент лобового сопротивления частицы определяли по двум зависимостям, а именно по ( 9), где учтена инерционность движения, и по ( 11), где учтено ускорение движения частиц в соответствии с предложенной аппроксимацией экспериментальных данных. [7]