Длиннопробежные а-частица

Cтраница 1

Длиннопробежные а-частицы получают дополнит, энергию за счет энергии возбуждения уровня, которая добавляется к энергии распада Q. [1]

Происхождение тонкой [ IMAGE ] Распад с образованием структуры а-спектра длиннопробежных а-частиц. [2]

Возникновение длиннопробежных а-частиц объясняется тем, что а-распад испытывает ядро, которое само находится в возбужденном состоянии. Действительно, если а-распадающееся ядро является продуктом предыдущего а - или р-распада, то в начальный момент оно может находиться как в основном, так и в возбужденном состоянии. В большинстве случаев вероятность перехода ядра в основное состояние с испусканием у-кванта значительно больше, чем вероятность а-распада. Поэтому а-распад возбужденных ядер обычно не наблюдается. [3]

Так называемые длиннопробежные а-частицы Ро212 ( ТЪС) и Ро21 ( RaC) возникают при распаде возбужденных состояний, которые столь неустойчивы по отношению к а-распаду, что последний успешно конкурирует с у-нереходом. Обычно время жизни возбужденных состояний по отношению к эмиссии Y-KBEHTOB значительно меньше, чем по отношению к а - или - распаду, но иногда ( для некоторых метастабильных состояний) эта закономерность не сохраняется. Если энергия возбуждения превышает энергию связи наименее прочно связанного нуклона ( часто нейтрона), его эмиссия делается существенно более вероятной, чем испускание у-кванта. [4]

Как правило, длиннопробежные а-частицы испускаются, если ядро Y короткоживущее, так что испускание Y-кванта иногда не успевает произойти до а-распада. [5]

Как правило, длиннопробежные а-частицы испускаются, если ядро Y короткоживущее, так что испускание у-кванта иногда не успевает произойти до а-распада. [6]

Оценка Ха для длиннопробежных а-частиц производится при помощи закона Гейгера - Нэттола IgA, A lgRa В, в котором А и В - константы для данного радиоактивного семейства, a Ra - легко измеряемая величина пробега длиннопробежной а-частицы. [7]

При этом на каждые 1 0 10б а-частиц основной группы испускается 35 длиннопробежных а-частиц указанной группы. [8]

На первый взгляд кажется непонятной чрезвычайно низкая интенсивность ( 10 - 3 %) длиннопробежных а-частиц. [9]

Если расстояние между источником а-излучения и экраном превышает среднюю длину пробега а-часчиц, на экран будет попадать небольшое число а-частиц ( длиннопробежные а-частицы) и на выход измерительного устройства будет поступать сигнал, практически не превышающий фон. [10]

Только для ядер ThC ( 84Ро212) и RaC ( 84Ро214) Ят всего на несколько порядков больше адл, благодаря чему длиннопробежные а-частицы этих ядер и были обнаружены. Сравнительно большая вероятность испускания этими ядрами длиннопробежных сс-частиц указывает ( в соответствии с законом Гейгера - Нэттола) на относительно высокую кинетическую энергию этих частиц т.е. на большую, чем обычно, разность энергетических состояний исходного и конечного ядер. Конечными ядрами в обоих случаях являются ядра свинца с Z 82, что еще раз указывает на особую устойчивость ядер, содержащих 82 протона, по сравнению с соседними ядрами. [11]

При изучении а-спектров ThC ( Po 2) было установлено, что на 106 а-частиц основной группы ( Ех 8 776 Мэв) излучаются 34 длиннопробежных а-частицы с энергией 9 489 Мэв. [12]

Особенности кривой, изображенной на рис. 36, объясняют существование практической границы а-распада тяжелых ядер при Z 82, наличие а-радиоактивности среди редкоземельных ядер, наличие длиннопробежных а-частиц у двух изотопов Ро и существование нижней границы для возможных значений кинетической энергии а-частиц. Все эти особенности а-распада обусловлены тем, что в соответствии с законом Гейгера - Нэтто-ла а-распад можно экспериментально обнаружить только в том случае, когда энергия а-распада достаточно велика. [13]

Найти ширину первого возбужденного уровня ядер нуклида 214Ро по отношению к испусканию у-квантов, если известно, что при распаде с этого уровня на каждую а-частицу основной группы испускается 4 3 - 10 - 7 длиннопробежных а-частиц и 0 286 у-квантов. [14]

Найти ширину первого возбужденного уровня ядер Ро214 по отношению к испусканию квантов, если известно, что при а-распаде ядер Ро214, находящихся в данном возбужденном состоянии, на каждую а-частицу основной группы испускается 4 3 - 10 длиннопробежных а-частиц и 0 286 у-квантов. Среднее время жизни по отношению к испусканию указанных длиннопробежных а-частиц составляет 5 - 10 - 6 сек. [15]

Страницы: 1 2