Испускаемые а-частица

Cтраница 1

Испускаемые а-частицы обладают большой энергией ( порядка нескольких миллионов электрон-вольт), при которой число ионов, создаваемое а-частицей на единице пути, не зависит от энергии частиц и прямо пропорционально давлению газа. [1]

Величина / определяет характер углового распределения испускаемых а-частиц. [2]

В соответствии с полуэмпирической формулой энергия испускаемых а-частиц должна увеличиваться с ростом Z. Опыт показывает, что исключение составляют ядра полония ( Z 84), испускающие более энергичные а-частицы, чем ядра, следующие за полонием. [3]

Количественно радон может быть определен непосредственным измерением числа испускаемых а-частиц в ионизационной камере с воздушным наполнением или измерением у-активности дочерних продуктов распада. [4]

Очевидно, что, чем больше энергия ( или пробег) испускаемых а-частиц, тем меньше должен быть период полураспада. [5]

Согласно представленному здесь эмпирическому закону Гейгера-Нэттола меньшая величина Т дает большее значение пробега и энергии испускаемых а-частиц. При этом с ростом кинетической энергии вылетающих частиц увеличивается соответственно и вероятность распада. [6]

Энергия а-частиц различна при распаде разных элементов. Так, при распаде Ra энергия испускаемых а-частиц равна 4 78 Мэв, а при распаде Rn - 5 49 Мэв. [7]

Энергия а-частиц при распаде разных элементов различна. Так, при распаде Ra энергия испускаемых а-частиц равна 4 78 Мэв, а при распаде Rn - 5 49 Мэв. [8]

Энергия а-частиц различна при распаде разных элементов. Так, при распаде Ra энергия испускаемых а-частиц равна 4 78 Мэв, а при распаде Rn - 5 49 Мэв. [9]

Калориметрическими измерениями установлено, что а-активный препарат Ро210 выделил 4 кдж тепла за время, равное половине периода полураспада данного изотопа. Вычислить первоначальную активность препарата, если известно, что кинетическая энергия испускаемых а-частиц равна 5 3 Мэв. [10]

Ядерные реакции можно использовать при изучении диффузии кислорода через поверхностные окислы. Через окисные пленки, образованные, например, анодно в растворе, не обогащенном 17О или 18О, диффундируют эти изотопы. Энергия испускаемых а-частиц рассеивается на пути через окисел. На основе энергетического спектра а-частиц определяют концентрацию диффундирующего кислорода как функцию положения его в поверхностном окисле. [11]

Зависимость энергии.| Зависимость энергии. [12]

Свойства а-активных изотопов калифорния представляют интерес с точки зрения оболочечной модели ядер. На рис. 42 сопоставлены энергии а-частиц, испускаемых разными ядрами, вблизи особого значения N 126, отвечающего заполненной нейтронной оболочке. Из рисунка видно, что уменьшение энергии испускаемых а-частиц, наблюдаемое с ростом N, сменяется при переходе к N126 подъемом. [13]

Мэв, это примерно соответствует испусканию 1 ос-частицы с 1 см 1 поверхности в день. В приведенном рассмотрении предполагалось, что а-частицы испускаются очень тонким поверхностным слоем, точно так же, как и в случае их испускания радиоактивными загрязнениями, находящимися на металлических поверхностях. Однако если радиоактивные примеси распределены в металле равномерно, то определенная нами величина ионизации окажется эквивалентной примерно утроенному числу испускаемых а-частиц. [14]

Много новых изотопов астатина было обнаружено недавно в результате бомбардировки висмута а-частицами с энергиями до 380 Мэв. Поскольку данный радиоактивный изотоп испускает обычно лишь один вид а-частиц, характеризующийся вполне определенной энергией, то исследование спектра испускаемых а-частиц может дать указания о составе радиоактивной смеси. Так, появление новой группы а-частиц с энергией, которой не было среди а-частиц исходных ядер, может свидетельствовать об Образовании новцх а-радиоактивных изотопов. [15]

Страницы: 1 2