Колебание - диполя
Cтраница 1
Колебания диполей, в свою очередь, являются источником электромагнитного поля внутри кристалла. Соответственно увеличение указанного расстояния означает увеличение дипольной амплитуды. [1]
Колебания диполей, возбуждаемые в среде при прохождении через нее световой волны, являются, в свою очередь, источником вторичного излучения. Если среда однородна, то излучение различных диполей, складываясь с падающим излучением, приводит только к изменению скорости распространения волны, но не ее направления. Если же в среде имеются неоднородности, то свет изменяет направление - рассеивается. [2]
Характерные частоты колебаний диполей растворителя, как это известно из данных о поглощении радиоволн, невелики, так что соответствующие кванты меньше kT в десятки и сотни раз. Следовательно, растворитель представляет собой классическую подсистему, и переход от начальной к конечной конфигурации диполей происходит над энергетическим барьером. [3]
Здесь TO - период колебаний диполей вблизи положения равновесия; U - энергия активации процесса переориентации молекулы, характеризующая потенциальный барьер, который ограничивает движение диполя. [4]
Планка; v0 - характеристическая частота колебания диполей, с которыми связано взаимодействие молекул. [5]
Согласно формуле (6.45), данное поле Ь вызывает колебания диполей с той частотой, с которой изменяется и само поле. Конечно, поле лазера не задается извне, а генерируется за счет лазерного процесса. [6]
Переменное электрическое поле световой волны возбуждает в веществе колебания диполей, образованных зарядами, входящими в состав молекул ( электроны или ионы), которые, в свою очередь, создают электромагнитное поле той же частоты. Сложение этого поля с полем первичной волны приводит к изменению скорости распространения света. [7]
Если центры тяжести отдельных атомов испытывают периодические смещения вблизи положения равновесия, то возникают и колебания диполей, которые макроскопически проявляются как поляризационные колебания. [9]
Если на вещество действует поляризованный свет, он преимущественно возбуждает молекулы, в которых направление колебания осциллирующих диполей совпадает с направлением электрического вектора возбуждающего светового пучка. Поэтому, несмотря на то что молекулы в растворе ориентированы хаотично, возбуждению подвергаются лишь те из них, которые обладают соответствующей ориентацией. Если время жизни возбужденного состояния велико по сравнению со временем, необходимым для дезориентации молекул вследствие вращения, этот процесс дезориентации происходит еще до появления заметной флуоресценции. Если же скорость вращательного движения мала по сравнению со скоростью излучательно-го процесса, свет флуоресценции испускается до завершения дезориентации. При этом осцилляторы, ответственные за флуоресцентное излучение, ориентированы в той же плоскости, в которой они были ориентированы в момент поглощения, так что флуоресцентное излучение оказывается частично поляризованным. В очень вязких растворителях даже малые молекулы могут сохранять ориентацию за время испускания флуоресценции. Крупные молекулы, такие, как белки, сохраняют свою ориентацию в течение периода времени, достаточно большого по сравнению со временем испускания флуоресценции, поэтому их флуоресценция частично поляризована. [10]
При выводе законов дисперсии и абсорбции на основании сделанных нами гипотез относительно природы и расположения участвующих в колебаниях диполей мы воспользовались определенным методом расчета. [11]
Обычно поглощение имеет место в виде полосы ( рис. 233) с максимальным значением в области частот, близких к собственной частоте колебаний диполей вещества. [12]
 |
Гипотетическая кривая потенциальной энергии для воды во время осцилляции, на поверхности электрода. [13] |
Эффект взаимодействия между диполями, которым пренебрегли в выводах ( 8) и ( 9), по всей вероятности, мал, так как колебания диполей, вероятно, зависят, в первую очередь, от взаимодействия с металлом. Более важным приближением является предположение об одинаковой теплоте адсорбции для всех диполей. [14]
Внося же в уравнение (101.14) значение диэлектрической проницаемости, измеренное в постоянном или медленно переменном поле, мы можем, очевидно, определить значение показателя преломления лишь для сравнительно длинных электромагнитных волн, период которых весьма велик по сравнению с собственным периодом колебания диполей диэлектрика. Для такого рода волн формула (101.14) действительно подтверждается опытом. [15]
Страницы: 1 2 3