Колебание - заряд
Cтраница 3
С течением времени ( рис. 40.IX изображает млновенную картину), по мере движения волны, замкнутые кольца силовых линий, растягиваясь и удаляясь от центра колебаний заряда, заполняют все больший объе / м пространства. [31]
На рис. 9 D а означает диэлектрическую постоянную раствора, Db - диэлектрическую постоянную чистой воды, Dc - диэлектрическую постоянную раствора при частоте, которая слишком велика для молекул белка, не успевающих в этом случае следовать за колебаниями заряда. [32]
Наиболее просты закономерности рассеяния света при выполнении следующих условий: 1) рассеивающие частицы малы, и их форма близка к изометричной, поэтому наибольший размер частицы значительно меньше длины волны падающего света г ( Я / 10), так что колебание зарядов в частице происходит в одной фазе, и наведенный дипольнын момент / х пропорционален объему частицы V; 2) частицы не поглощают света ( не окрашены); 3) частицы не обладают электрической проводимостью; 4) частицы оптически изотропны, вследствие чего вектор поляризации параллелен вектору электрической напряженности первичной волны; 5) концентрация частиц мала - расстояние между частицами велико по сравнению с длиной волны падающего света; 6) объем дисперсной системы, через который проходит рассеянный свет, мал, и можно не учитывать вторичное рассеяние света. [33]
Из последней формулы следует, что: 1) амплитуда напряженности электрического поля электромагнитной волны убывает с увеличением расстояния обратно пропорционально первой степени расстояния, а не квадрату расстояния, как убывает напряженность статического электрического поля ( ф-ла 3.IX), 2) амплитуда Е т растет прямо пропорционально величине колеблющегося заряда Q и амплитуде его колебаний 1т и, наконец, 3) Ет растет пропорционально квадрату частоты колебаний заряда. Отсюда ясно, почему для осуществления радиосвязи необходимо использовать электрические колебания высокой частоты. [34]
Итак, колебание проекции заряженной точки на плоскость, перпендикулярную Ж, характеризуется частотами coi и 02 отличными от ( он - собственной частоты осциллятора в отсутствие магнитного поля. Колебание заряда в направлении Ж происходит с собственной частотой сох. [35]
 |
Силовые линии вокруг покоящегося ( а и движущегося ( б зарядов.| Колебательный разряд. Переход от конденсатора к диполю. [36] |
Представим себе, что заряды сосредоточены каждый в середине своей половины проводника - в центре тяжести зарядов. Колебания зарядов выражаются в изменении расстояния между ними. На рис. 1.3 показано, как возникают электромагнитные волны вокруг диполя и как периодическое синусоидальное движение зарядов приводит к от-шнуровыванию волн, распространяющихся в пространстве. Каждую линию электрического поля окружает замкнутая линия магнитного поля. Их совокупность и есть электромагнитная волна. Продолжающееся смещение ( колебание) зарядов приводит к новому нарастанию электрического и, соответственно, магнитного полей. [37]
 |
Векторная диаграмма к задаче 1о 59.| Векторная диаграмма к задаче 1363. [38] |
Индуктивность нужна для создания магнитного поля, а емкость - электрического. При колебаниях зарядов между индуктивностью и емкостью происходит непрерывный обмен энергией. [39]
D стоянии друг от друга. В классической теории колебание зарядов диполя связанное с изменением дн-гюльного момента) сопровождается излучением. [41]
Упругая поляризаций диэлектрика связана с появлением во внешнем поле Е электрического дипольного момента неполярной молеку лы за счет упругого смещения зарядов от положения равновесия, Под действием переменного электрического поля заряженные частицы молекулы ( электрон или ион) вступают в вынужденные колебания. Очевидно, что амплитуда колебаний зарядов молекулы должна существенно зависеть от соотношения частот собственных колебаний и колебаний поля падающей волны. Вблизи резонанса эта амплитуда резко возрастает, что сопровождается сильным поглощением энергии и нагревом вещества. [42]
Согласно электромагнитной теории света, давление света объясняется возникновением механических сил, действующих на электроны, находящиеся на поверхности освещаемого тела, со стороны электрической и магнитной компонент поля световой волны. Электрическое поле световой волны вызывает колебания зарядов в поверхностном слое тела. Магнитное поле действует на эти заряды с лоренцевой силой ( стр. [43]
Указанный переход можно представить себе как колебания заряда вдоль оси г. Дипольный момент, связанный с этим движением, обусловливает появление яркой спектральной линии. В то же время, хотя переход Is - - 2s связан со значительной миграцией заряда, она происходит с сохранением его исходной сферической симметрии. Следовательно, в данном случае дипольный момент, связанный с осцилляциями из одного состояния в другое, отсутствует, свет не взаимодействует с атомом и такой переход не проявляется в спектре. [44]
 |
Ток в вибраторе наибольший в середине и равен нулю на концах. [45] |
Страницы: 1 2 3 4