Cтраница 1
Колебания источника звука производят попеременное сжатие и разрежение воздуха, образуя волнообразное колебание его, распространяющееся от источника звука во все стороны в виде увеличивающихся в объеме сфер. Этоэдазывается распространением звуковой волны. По м ре израсходования на колебание воздуха сообщенной источником энергии звуковая волна постепенно затухает, поэтому чем больше энергия источника звука, тем с большей силой происходят колебания воздуха и дальше распространяется звуковая волна. [1]
Изменяя частоту колебаний источника звука, можно убедиться в том, что человек с нормальным слухом способен воспринимать в форме звука только такие упругие волны, частоты которых не меньше 16 гц и не больше 20 000 гц. Кроме того, оказывается, что чувствительность нашего уха к волнам различной частоты неодинакова - она максимальна для волн с частотами порядка 1 5 - 3 кгц. Эти закономерности обусловлены особенностями строения наших органов слуха и ни в какой мере не свидетельствуют о каком-либо принципиальном отличии слышимых упругих волн от неслышимых. По своей природе и физическим свойствам и те и другие волны ничем качественно не отличаются друг от друга. [2]
Изменяя частоту колебаний источника звука, можно убедиться в том, что человек с нормальным слухом способен воспринимать как звук только такие упругие волны, частоты которых не меньше 16 Гц и не больше 20 000 Гц. Эти закономерности обусловлены особенностями строения наших органов слуха и ни в какой мере не свидетельствуют о каком-либо принципиальном отличии слышимых упругих волн от неслышимых. По своей природе и физическим свойствам и те и другие волны ничем качественно не отличаются друг от друга. [3]
Высота звука определяется частотой колебания источника звука. [4]
Взрыв - кратковременное и сильное Между колебаниями источника звука существует следующая взаимосвязь. [5]
Поскольку длина звуковой волны в среде зависит от частоты колебаний источника звука и скорости распространения звука в этой среде, можно рассчитать, в каких случаях наблюдается зеркальное отражение звука, а в каких дифракция. [6]
Передача звуковой энергии с помощью плоских пилообразных волн ограничена сверху определенными предельными значениями амплитуды колебания источника звука. Действительно, из (3.22) при увеличении v0 амплитуда принимаемой пилообразной волны стремится к предельному значению упред - hc0 / 2neL, где L - расстояние между источником и приемником звука. Амплитуды большие, чем Упред, не могут быть получены при любом ( конечно, когда еще применимы представления о слабом разрыве) увеличении VQ. Это накладывает довольно жесткие ограничения на передаваемую акустическую мощность. Например, для воды на расстояние L - 100 К не может быть передана с помощью плоской волны интенсивность звука большая, чем - 100 вт / см2, что качественно согласуется с экспериментом ( см., например, рис. 31 на стр. [7]
В закрытых помещениях происходит многократное отражение звука от стен и потолка, что увеличивает продолжительность восприятия звука после прекращения колебаний источника звука. Такое остаточное звучание в закрытых помещениях называют реверберацией. [8]
Возникновение звуковых колебаний сопровождается изменением давления в звуковом поле. В этом случае давление изменяется по закону колебания источника звука. [9]
Подчеркнем, что (1.61) пригодно для любой геометрии звукового поля, если иметь в виду, что в различных трубках тока средние за период потоки энергии различны. В дальнейшем будет показано, что некоторые задачи конечных колебаний источников звука ( например, решение задачи о конечных колебаниях плоского поршня, рассмотренное в гл. [10]
Из (3.24) следует один существенный вывод, характерный для распространения волн конечной амплитуды с образованием разрывов. На этих дальних расстояниях амплитуда затухающей волны (3.24) не зависит от амплитуды колебания VQ источника звука. [11]
С этим, в частности, связано наличие боковых лепестков у излучателей конечных размеров. Существование косых волн может привести к тому, что в пересекающихся под углом звуковых пучках все-таки будут волны разных частот, бегущие в одном направлении; такие волны обязательно будут взаимодействовать и дадут рассеянную волну комбинационной частоты. Конкретная величина этой рассеянной волны зависит, естественно, от особенностей колебаний источников звука, от их размеров по сравнению с длинами волн, от характера закрепления границ излучателей и от ряда других, зачастую трудно учитываемых в теории факторов. [12]
Сила звука определяется энергиею колебания. Следовательно, при сравнении силы звуков одинаковой высоты и одинакового характера колебаний найдем, что их сила пропорциональна квадрату амплитуды. Очевидно, что сила эта зависит: 1) от силы колебаний источника звука, 2) от расстояния уха от этого источника, 3) от геометрических и физических свойств среды, в которой распространяется звук, в частности от того, не ограничена ли она или ограничена отражающими ( или поглощающими) поверхностями, дающими энергии звука то или иное одностороннее направление распространения. [13]