Cтраница 3
Формула (1.91) относится к случаю, когда поле S0 совпадает с направлением колебаний осциллятора. [31]
Лорентца лежит допущение, что решающим фактором уши-рения линии является нарушение когерентности колебаний атомного осциллятора при столкновениях. [32]
В основе теории лежит модельное представление об обменном взаимодействии как о модуляции частот колебаний осцилляторов, соответствующих величинам расщеплений СТС, частотой обмена. Полученные в этих работах выражения для формы линий зависят от ге, времени между двумя обменами. СТС разрешаются; при малых тс эти частоты сливаются в одну усредненную и СТС смазывается. Это соответствует качественной картине, приведенной выше. [33]
Инфракрасные спектры, полученные Вилмшарстом [5, 36, 58], кроме колебательных частот, принадлежащих основным типам колебаний многоатомных осцилляторов, обнаруживают еще присутствие для всех изученных расплавов низкочастотных колебаний. Аналогичные частоты наблюдались также в неполярных кристаллах и жидкостях [ 62а ] и были объяснены как частоты колебаний кристаллической решетки. Так как эти колебания приводят к сильному изменению дипольных моментов, то они являются инфракрасно-активными. Вилмшарст связывает низкочастотные колебания в расплавленных солях с квазирешеткой жидкости, что подтверждается их зависимостью от природы катиона. [34]
Таким образом, мы получили по крайней мере две принципиально различающихся зависимости для определения частоты колебания осциллятора. [35]
Действительно, из элементарной теории затухающих колебаний известно, что при увеличении Д скорость затухания колебаний любого осциллятора уменьшается и при Д оо ( консервативная система без дис-сипативных сил) они не затухают и продолжаются бесконечно долго, а при уменьшении Д, начиная с Д 0 5, движение осциллятора вообще теряет колебательный характер и становится апериодическим. [36]
Если же в начальный момент времени осцилляторы возбуждены, то наличие внешней силы произведет перераспределение амплитуд колебаний осцилляторов и в этом случае ясно, что ограничиться только одними запаздывающими потенциалами без привлечения решений однородного уравнения явно недостаточно. [37]
Пусть теперь со - со0, так что имеет место резонанс падающей волны с собственной частотой колебаний осциллятора. Таким образом, сечение рассеяния определяется величиной [ ( со0 - со) 2 ( Г / 2) 2 ] 1 с точностью до коэффициента, не зависящего от со. Такое рассеяние называется резонансной флуоресценцией. [38]
Слабое излучение Е и Е3 ( с частотами ш и ш3) существует в резонаторе благодаря колебаниям осцилляторов, возбужденных тепловым движением. Если, при достаточно мощной волне накачки, усиление превосходит потери за проход ( включая потери при отражении от зеркал, поглощение и рассеяние), происходит самовозбуждение генератора. Таким образом, может осуществляться плавная перестройка частоты генерации. [39]
Для того чтобы рассчитать нормальные колебания цепи, необязательно делать допущение об изменении дипольного момента при колебаниях осциллятора. Но это необходимо, так как без изменения дипольного момента колебание не может быть активным в ИК-спектре. [40]
Если таких частот нет, то периодическая сила F0f ( t) не вызывает сильного роста амплитуды колебаний осциллятора. Если же такие частоты есть, то наблюдается явление резонанса. Резонансная амплитуда, ширина резонансной линии и сдвиг фаз находятся по рассмотренным выше формулам. [41]
ЕО - нулевая энергия ( ео - п /) - постоянная Планка, f - частота колебаний осциллятора, / с - постоянная Больцмана, Т - абсолютная температура. [42]
Если заданные начальные условия отличаются от только что рассмо тренных, то для решения задачи о числе колебаний осциллятора с сухим трением достаточно выполнить один дополнительный шаг, найдя точку первого пересечения фазовой траектории с осью абсцисс. Далее ход решения задачи можно оставить таким, какой был приведен выше. [43]
Если таких частот нет, то периодическая сила Fof ( t) не вызывает сильного роста амплитуды колебаний осциллятора. Если же такие частоты есть, то наблюдается явление резонанса. Резонансная амплитуда, ширина резонансной линии и сдвиг фаз находятся по рассмотренным выше формулам. Если эти члены очень малы, то рост резонансной амплитуды даже в сотни раз не приведет к существенному увеличению суммарной амплитуды колебаний. [44]
Если таких частот нет, то периодическая сила F0 / ( t) не вызывает сильного роста амплитуды колебаний осциллятора. Если же такие частоты есть, то наблюдается явление резонанса. Резонансная амплитуда, ширина резонансной линии и сдвиг фаз находятся по рассмотренным выше формулам. [45]