Cтраница 3
При концентрации п1016 м - 3 электронов в плазме собственная частота колебаний плазмы равна o 5 - 108 с-1, что соответствует дециметровым волнам. [31]
Уравнение ( 1) записано в форме, характерной для задачи о колебаниях плазмы в магнитном поле. [32]
С начала 50 - х годов в институте проводятся исследования по кинетической теории колебаний плазмы в магнитном поле. Большое значение для развития этой теории сыграли работы А. Г. Ситенко и К. Н. Степанова, в которых было сформулировано общее дисперсионное уравнение для электромагнитных волн в равновесной однородной плазме и введен тензор диэлектрической проницаемости плазмы в магнитном поле, позволяющий полностью описать ее электродинамические свойства и исследовать различные процессы в ней. [33]
Поэтому выражение ( 84 6) дает лишь грубо ориентировочно порядок величины частоты электронных колебаний плазмы. В общем случае эти колебания будут нелинейны. [34]
Все изложенные расчеты линейны и естественно не могут дать ответа на вопрос о предельной амплитуде нарастающих колебаний анизотропной плазмы. [35]
Можно показать [25], что в обычных условиях, когда температуры ионов и электронов равны и колебания плазмы возбуждены лишь до уровня равновесных тепловых шумов, интеграл столкновений ( I. [36]
Мнимая часть Х2 проистекает из особенности при oo k - v и связана с затуханием Ландау колебаний плазмы. [37]
Такой механизм затухания называют затуханием Ландау; оно будет подробно изучено в томе X в связи с колебаниями плазмы. [38]
Высокое значение фоновой диэлектрической проницаемости е, возникает из-за наличия интенсивных межзонных переходов вблизи энергии Лшр, соответствующей колебаниям неэкранированной плазмы. [39]
Радиус экранирования Дебая - Хюккеля является естественной границей между короткомасштабными парными столкновениями и крупномасштабными коллективными эффектами, такими, как колебания плазмы. К счастью, как можно показать независимо т плазменные колебания с более короткими длинами волн не могут существовать из-за сильного затухания. [40]
Взаимодействие колебаний плазмы с самой плазмой и внешними полями, в которых плазма находится, приводит к обмену энергией между колебаниями плазмы и другими степенями ее свободы или внешними полями. Если волны теряют энергию, то они затухают, если забирают энергию, то раскачиваются. В первом случае появление колебаний в плазме не отражается существенно на ее параметрах, ибо случайно возникшие малые колебания в плазме не будут далее развиваться. Во втором случае малые колебания будут нарастать и в конечном итоге могут достичь такой амплитуды, что приведут к изменению параметров плазмы. Такое состояние плазмы называется неустойчивым, а сами развивающиеся колебания плазмы-неустойчивостями. [41]
Два из этих корней соответствуют двум корням уравнения (61.6), а третий - близкой к ним при Qe - kV частоте колебаний неподвижной плазмы. [42]
Среди качественных результатов, предсказанных кинетической теорией ионизованного газа и позволяющих говорить о качественном отличии плазмы от обычного газа нейтральных частиц, помимо колебаний плазмы следует отметить бесстолкповительное затухание волн в плазме, теоретически обнаруженное Ландау и соответствующее поглощению волн заряженными частицами благодаря обратному эффекту Черепкова. Кинетическая теория электромагнитных волн плазмы составляет в настоящее время обширную отрасль физической науки. В нашем изложении будут затронуты лишь некоторые проблемы, представляющиеся для такой теории основными. [43]
Два из этих корней соответствуют двум корням уравнения ( 61 6), а третий - близкой к ним при Qe kV частоте колебаний неподвижной плазмы. [44]
Здесь Ne - плотность электронов, Те-температура электронной компоненты, N0 - средняя плотность заряженных частиц в плазме, р - потенциал электрического поля, обусловленный колебаниями плазмы. [45]